electrodinámica cuántica

Matrius de Dirac:

( < 0,1,0,0 >,< 1,0,0,0 >,< 0,0,0,1 >,< 0,0,1,0 > )

d_{x}[f(x,y,z,ct)]·d_{y}[f(x,y,z,ct)]+d_{z}[g(x,y,z,ct)]·d_{ct}[g(x,y,z,ct)] = ...

... (-1)·( qA(x)·( f(x,y,z,ct) )^{2}+qA(ct)·( g(x,y,z,ct) )^{2} )

f(x,y,z,ct) = e^{i·( y+int[ qA(x) ]d[x] )}

g(x,y,z,ct) = e^{i·( z+int[ qA(ct) ]d[ct] )}

( < 0,0,1,0 >,< 0,0,0,1 >,< 1,0,0,0 >,< 0,1,0,0 > )

d_{x}[f(x,y,z,ct)]·d_{z}[f(x,y,z,ct)]+d_{y}[g(x,y,z,ct)]·d_{ct}[g(x,y,z,ct)] = ...

... (-1)·( qA(x)·( f(x,y,z,ct) )^{2}+qA(ct)·( g(x,y,z,ct) )^{2} )

f(x,y,z,ct) = e^{i·( z+int[ qA(x) ]d[x] )}

g(x,y,z,ct) = e^{i·( y+int[ qA(ct) ]d[ct] )}

Si no se borra la historia,

se tiene motivo,

porque se quiere mirar alguna-vez,

y me salto,

la ley oscura.

Pero:

Si se borra la historia,

no se tiene motivo,

porque no se quiere mirar ninguna-vez,

y no me salto,

ningún mandamiento.

Son los hijos del hombre, los infieles,

los que han bajado,

de la mentalidad del Cielo,

y tienen mente del Infierno.

Son los hijos de Dios, los fieles,

los que han puchado,

de la mentalidad del Infierno,

y tienen mente del Cielo.

Teorema:

ab+( a^{2}b+ab^{2} )+... = ( (ab)/( (1+(-a))(1+(-b)) ) )

Demostració:

( 1/( (1+(-a))(1+(-b)) ) )+(-1)·(1/(1+(-a)))+(-1)·(1/(1+(-b)))+1

yur English is ther-it that folow I.

my English is ther-it that folow yu.

comentari y inducció potencial , evangelio stronikián

un croasanti-kali con pernatoki de porki-jjoika,

sin txocolati-kali.

un croasanti-kali sin pernatoki de porki-jjoika,

con txocolati-kali.

Teorema:

y(s,0) = 0

y(s,s)+int[ 0 --> s ][ k(s,x)·d_{x}[y(s,x)] ]d[x] = f(s)

y(s,x) = (1/s)·( (f(s)·x)/o(x)o/(x+K(s,x)) )

F(t,x,d_{t}[x]) = int[ x^{2}+d_{t}[x]^{2} ]d[t]

x^{2}+d_{t}[x]^{2} = 0

x(t) = e^{it}

F(t,x,d_{t}[x]) té un extrem en e^{it}.

F(t,e^{it},ie^{it}) = ( (1/(2i))+(-1)·(1/(2i)) )·e^{2it} = 0

F(t,x,d_{t}[x]) = int[ x+d_{tt}^{2}[x] ]d[t]

x+d_{tt}^{2}[x] = 0

x(t) = e^{it}

F(t,x,d_{t}[x]) té un extrem en e^{it}.

F(t,e^{it},ie^{it}) = ( (1/i)+i )·e^{it} = 0

Lley: [ de Maxwell-Faraday eléctrica ]

potencial-tancat[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... qk_{e}·(1/r)+...

... potencial[ (1/((f(t))^{2}+(g(t))^{2}+(h(t))^{2}))·int[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ]d[t] ]

Lley: [ de Maxwell-Faraday magnética ]

potencial-tancat[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r)+...

... (-1)·...

... potencial[ (1/((f(t))^{2}+(g(t))^{2}+(h(t))^{2}))·d_{t}[E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t))] ]+...

... (-1)·potencial[ (1/((f(t))^{2}+(g(t))^{2}+(h(t))^{2}))·B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) ]

Álien:

-Hay habitantes extraterrestres,

en una otra nave,

muertos por los Áliens.-

Predator:

-Hay habitantes terrestres,

en la misma selva,

no muertos por los Predators.-

Esta escrito en la Ley oscura:

Me han odiado sin motivo,

con poder oscuro,

porque si se tiene motivo,

me salto la ley oscura.

Esta escrito en la Ley clara:

Me han amado sin motivo,

con poder claro,

porque si no se tiene motivo,

no me salto la ley clara.

Están locos, los oscuros,

de no sacar a los fieles de la ley,

porque la ley oscura es sin motivo.

No están locos, los claros,

de sacar a los fieles de la ley,

porque la ley clara es sin motivo.

Política-Parlamentaria y Dret-Polític, Química

Política-Parlamentaria:

Oposició:

Cal que el señor president dagi explicacions,

perque pot baishar del núvol,

y explicar la veritat.

Govern:

No cal que el señor president dagi explicacions,

perque pot pujjar al núvol,

y no explicar la veritat.

Oposició:

Vagi-se'n señor president,

que Catalunya ya necesita un canvi.

Govern:

No se'n vagi señor president,

que Catalunya encara no necesita un canvi.

Oposició:

Aquets son els pitxors presupostos que es podien proposar,

perque no son els presupostos que Catalunya necesita.

Govern:

Aquets son els millors presupostos que es podien proposar,

perque son els presupostos que Catalunya necesita.

Oposició:

Totes-algunes decisions d'aquet govern,

no porten a ningún lloc,

per molt que el govern ens vulgui fer creure el contrari.

Govern:

Totes decisions d'aquet govern,

porten a algún lloc,

per molt que l'oposició ens vulgui fer creure el contrari.

Oposició:

Vusté es un mal president señor president,

perque creu que al soci se'l pot engañar.

Govern:

Vusté és un bon president señor president,

perque creu que al soci no se'l pot engañar.

Dret-Polític:

Si no paren aquet-çes hostilitats els fatxes españols,

hi haurá un txoc de trens.

Pero:

Si paren aquet-çes hostilitats els fatxes españols,

no hi haurá un txoc de trens.

Si la presidenta del congrés no deisha repetir la votació,

pot caure en un delicte de prevaricació.

Pero:

Si la presidenta del congrés deisha repetir la votació,

no pot caure en un delicte de prevaricació.

El que tingui de decidir el bloc confederal,

ho decidirá el bloc confederal.

Y:

El que tingui de decidir el bloc federal,

ho decidirá el bloc federal.

Si el señor diputat torna els diners desviats a l'estat,

tindrá la causa artxivada,

y ya no la tindrá pendent de judici.

Pero:

Si el señor diputat no torna els diners desviats a l'estat,

no tindrá la causa artxivada,

y encara la tindrá pendent de judici.

Química:

4·H_{2}+O_{4} <==> 4·H_{2}O

[4·H_{2}]·[O_{4}] <==> [4e^{(-1)}]·[4·H_{2}O]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(4) = 2

3·H_{2}+O_{6} <==> 3·H_{2}O_{2}

[3·H_{2}]·[O_{6}] <==> [2e^{(-1)}]·[3·H_{2}O_{2}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(2) = 1

CH_{4}+O_{4} <==> CO_{4}H_{4}

[CH_{4}]·[O_{4}] <==> [4e^{(-1)}]·[CO_{4}H_{4}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(4) = 2

C_{4}H_{8}+O_{4} <==> C_{4}O_{4}H_{8}

[C_{4}H_{8}]·[O_{4}] <==> [4e^{(-1)}]·[C_{4}O_{4}H_{8}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(4) = 2

C_{4}H_{8}+2·O_{4} <==> C_{4}O_{8}H_{8}

[C_{4}H_{8}]·[2·O_{4}] <==> [8e^{(-1)}]·[C_{4}O_{8}H_{8}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(8) = 3

C_{3}H_{8}+O_{4} <==> C_{3}O_{4}H_{8}

[C_{3}H_{8}]·[O_{4}] <==> [4e^{(-1)}]·[C_{3}O_{4}H_{8}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(4) = 2

C_{3}H_{8}+2·O_{4} <==> C_{3}O_{8}H_{8}

[C_{3}H_{8}]·[2·O_{4}] <==> [8e^{(-1)}]·[C_{3}O_{8}H_{8}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(8) = 3

C_{3}H_{8}+O_{6} <==> C_{3}O_{6}H_{8}

[C_{3}H_{8}]·[O_{6}] <==> [6e^{(-1)}]·[C_{3}O_{6}H_{8}]

PH[e^{(-1)}] = log_{2}(6) = 1+log_{2}(3) = 1+log_{2}(2+1) = 1+[1]

log_{2}(2) = 1

log_{2}(4) = 2

log_{2}(6) = 1+[1]

log_{2}(8) = 3

log_{2}(10) = 1+log_{2}(5) = 1+log_{2}(4+1) = 1+[2]

log_{2}(12) = 2+log_{2}(3) = 2+log_{2}(2+1) = 2+[1]

log_{2}(14) = 1+log_{2}(7) = 1+log_{2}(8+(-1)) = 1+]3[

Operadors Integrals:

A[y(x)] = int[y(x)]d[x]+y(x)

A[y(x)] = f(x) <==> y(x) = d_{x}[ e^{(-x)}·int[f(x)·e^{x}]d[x] ]

B[y(x)] = int[ g(x)·d_{x}[y(x)] ]d[x]+(-1)·g(x)·y(x)

B[y(x)] = f(x) <==> y(x) = (-1)·( 1/d_{x}[g(x)] )·d_{x}[f(x)]

Teorema:

C[y(x)] = int[ x·d_{x}[y(x)] ]d[x]+int[y(x)]d[x]

C[y(x)] = f(x) <==> y(x) = ( f(x)/x )

Demostració:

C[y(x)] = x·y(x) = f(x)

La definición de poder oscuro es:

Odiar a los fieles del Gestalt,

y usar infieles para odiar a fieles,

sin reacción negativa,

pero es lo que más duele limpiando los centros andando.

La definición de poder claro es:

Amar a los fieles del Gestalt,

y usar infieles para amar a fieles,

sin reacción positiva,

pero es lo que menos duele limpiando los centros andando

Si en la universitat hi ha algún fiel,

dan el títol universitari als fiels

encara que potser resen amb poder foscur que no.

Si en la universitat no hi ha ningún fiel,

no dan el títol universitari als fiels

perque resen amb poder foscur que no.

x^{(1/n)}+x = c <==> x = c^{( 1/(1+[(1/n)+(-1)]) )}

c^{( (1/n)/(1+[(1/n)+(-1)]) )}+c^{( 1/(1+[(1/n)+(-1)]) )} = ...

... c^{( 1/(1+[(1/n)+(-1)]) )}·( c^{( ((1/n)+(-1))/(1+[(1/n)+(-1)]) )}+1 ) = ...

... c^{( 1/(1+[(1/n)+(-1)]) )}·c^{( [(1/n)+(-1)]/(1+[(1/n)+(-1)]) )} = c

x^{n}+1 = c

x^{[n]} = x^{[n]/1} = c

x^{[n]/[1]} = c

x^{n}+1 = x^{[n]} = c^{[1]} = c+1

x^{n} = c

electro-magnetisme de ecuacions de fluxe-zero

Principi:

E_{e}(x,y,z) = qk_{e}·(1/r^{2})·( < x,y,z >/r )

B_{e}(x,y,z) = (-1)·qk_{e}·(1/r^{2})·( < d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r )

Lley: [ de anti-gravetat ]

(-r)·(2pi/T) = pq·( k_{e}/m )·(1/r^{2})·( T/(2pi) )

r·(2pi/T) = (-1)·pq·( k_{e}/m )·(1/r^{2})·( T/(2pi) )

T = [ segon ]·[ Radiá ]

Deducció:

d_{tt}^{2}[ r·cos(vt) ] = (-r)·cos(vt)·v^{2}

vT = 2·pi

d_{tt}[r·cos(ut)·sin(vt)] = 0

d_{tt}[r·sin(ut)·sin(vt)] = 0

u = 0

Ecuacions de Maxwell de Fluxe-Zero:

Lley: [ de Maxwell-Coulomb en forma integral ]

anti-potencial[ rot[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] ] = ...

... qk_{e}+...

... (1/3)·anti-potencial[ ( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·int[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ]d[t] ]

Lley: [ de Maxwell-Ampere en forma integral ]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ ( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·d_{t}[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) ] ]+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ ( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) ]

Lley: [ de Maxwell-Coulomb en forma diferencial ]

rot[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... H_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t))+(1/3)·( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·int[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ]d[t]

Lley: [ de Maxwell-Ampere en forma diferencial ]

rot[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... J_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t))+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·d_{t}[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) ]+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t))

Lley: [ de Maxwell-Coulomb de l'inducció eléctrica ]

H_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) = ...

... rot[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ]+...

... (1/3)·qk_{e}(1/r^{2})·( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·< f(t),g(t),h(t) >

Lley: [ de Maxwell-Ampere de l'inducció magnética ]

J_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ]+...

... (1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}(1/r^{2})·( 1/(f(t)·g(t)·h(t)) )·< f(t),g(t),h(t) >

Lley: [ de Coulomb de l'inducció eléctrica ]

anti-potencial[ H_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = qk_{e}

Lley: [ de Ampere de l'inducció magnética ]

anti-potencial[ J_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t),q(t)) ] = d_{t}[q(t)]·k_{e}

Lley: [ de Gauss en forma integral ]

anti-potencial[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... 3qk_{e}·f(t)·g(t)·h(t)

anti-potencial[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... (-1)·qk_{e}·( d_{t}[f(t)]·g(t)·h(t)+f(t)·d_{t}[g(t)]·h(t)+f(t)·g(t)·d_{t}[h(t)] )

Lley: [ de Gauss en forma diferencial ]

div[ E_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... 3qk_{e}·(1/r^{3})

div[ B_{e}(r·f(t),r·g(t),r·h(t)) ] = ...

... (-1)·qk_{e}·(1/r^{3})·( ...

... ( d_{tt}^{2}[f(t)]/d_{t}[f(t)] )+...

... ( d_{tt}^{2}[g(t)]/d_{t}[g(t)] )+...

... ( d_{tt}^{2}[h(t)]/d_{t}[h(t)] ) ...

... )

Deducció:

int-int-int[ ( d_{tt}^{2}[x]/d_{t}[x] ) ]( d_{t}[x]·d[t] )d[y]d[z] = d_{t}[x]·yz

Ecucions de Maxwell-Gauss originals:

Lley: [ de Gauss integral ]

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3q(r^{s})·k_{e}

anti-potencial[ B_{e}(r,r,r) ] = 0

Lley: [ de Gauss diferencial ]

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q(r^{s})·(a/b)]·k_{e}

div[ B_{e}(r,r,r) ] = 0

Deducció:

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·q(r^{s})·k_{e}(1/r^{3})

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·q(r^{s})·k_{e}·d_{111}^{3}[(a/b)]·(1/r^{3})

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q(r^{s})·(a/b)]·k_{e}

Lley: [ de Maxwell en forma integral ]

anti-potencial[ rot[ E_{e}(r,r,r) ] ] = ...

... qk_{e}+(1/3)·anti-potencial[ int[ B_{e}(r,r,r) ]d[t] ]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(r,r,r) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+(-1)·(1/3)·anti-potencial[ d_{t}[ E_{e}(r,r,r,q(t)) ] ]

Lley: [ de Maxwell en forma diferencial ]

rot[ E_{e}(r,r,r) ] = H_{e}(r,r,r)+(1/3)·int[ B_{e}(r,r,r) ]d[t]

rot[ B_{e}(r,r,r) ] = J_{e}(r,r,r)+(-1)·(1/3)·d_{t}[ E_{e}(r,r,r) ]

Densitats de carga:

Lley:

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3q·(a_{1}·r)·k_{e}

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q·(a_{1}·r)]·k_{e}

Lley:

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3q·(a_{2}·r^{2})·k_{e}

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q·(a_{2}·r^{2})·(1/2)]·k_{e}

Lley:

n >] 3

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3q·(a_{n}·r^{n})·k_{e}

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q·(a_{n}·r^{n})·(1/(n·(n+(-1))·(n+(-2))))]·k_{e}

Lley:

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3q·(a_{n}·r^{(-n)})·k_{e}

div[ E_{e}(r,r,r) ] = 3·d_{rrr}^{3}[q·(a_{n}·r^{(-n)})·(1/((-n)·(n+1)·(n+2)))]·k_{e}

Ecuacions de fluxe-zero para un rectangle cúbic:

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{e}(ra,rb,rc) ] ] = ...

... qk_{e}+...

... (1/3)·anti-potencial[ ( 1/(abc) )·int[ B_{e}(ra,rb,rc) ]d[t] ]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(ra,rb,rc) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ ( 1/(abc) )·d_{t}[ E_{e}(ra,rb,rc,q(t)) ] ]+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ ( 1/(abc) )·B_{e}(ra,rb,rc,q(t)) ]

Lley:

rot[ E_{e}(ra,rb,rc) ] = ...

... H_{e}(ra,rb,rc)+(1/3)·( 1/(abc) )·int[ B_{e}(ra,rb,rc) ]d[t]

rot[ B_{e}(ra,rb,rc) ] = ...

... J_{e}(ra,rb,rc,q(t))+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(abc) )·d_{t}[ E_{e}(ra,rb,rc,q(t)) ]+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(abc) )·B_{e}(ra,rb,rc,q(t))

Lley:

H_{e}(ra,rb,rc) = ...

... rot[ E_{e}(ra,rb,rc) ]+(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·( 1/(abc) )·< a,b,c >

J_{e}(ra,rb,rc,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(ra,rb,rc) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·( 1/(abc) )·< a,b,c >

Lley:

Vectors de inducció en un cub:

H_{e}(rd,rd,rd) = ...

... rot[ E_{e}(rd,rd,rd) ]+(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·( 1/d^{2} )·< 1,1,1 >

J_{e}(rd,rd,rd,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(rd,rd,rd) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·( 1/d^{2} )·< 1,1,1 >

Ecuacions de fluxe-zero para un cilindre:

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ] ] = ...

... qk_{e}+...

... (1/3)·anti-potencial[ ( 1/(cos(s)·sin(s)·h) )·int[ B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ]d[t] ]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ (1/(cos(s)·sin(s)·h))·d_{t}[ E_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h,q(t)) ] ]+...

... (-1)·(1/3)·anti-potencial[ (1/(cos(s)·sin(s)·h))·B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h,q(t)) ]

Lley:

rot[ E_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ] = ...

... H_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h)+...

... (1/3)·( 1/(cos(s)·sin(s)·h) )·int[ B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ]d[t]

rot[ B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h) ] = ...

... J_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h,q(t))+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(cos(s)·sin(s)·h) )·d_{t}[ E_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h,q(t)) ]+...

... (-1)·(1/3)·( 1/(cos(s)·sin(s)·h) )·B_{e}(r·cos(s),r·sin(s),r·h,q(t))

Lley:

Vectors de inducció en els eishos de coordenades de un cilindre que no existeishen:

s = 0+2pi·k <==> ( [1] & [2] )

[1] H_{e}(r,0,r·h) = ...

... rot[ E_{e}(r,0,r·h) ]+(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< oo,1,oo·h >

[2] J_{e}(r,0,r·h,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(r,0,r·h) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< oo,1,oo·h >

s = pi+2pi·k <==> ( [1] & [2] )

[1] H_{e}((-r),0,r·h) = ...

... rot[ E_{e}((-r),0,r·h) ]+(-1)·(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< (-oo),1,oo·h >

[2] J_{e}((-r),0,r·h,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}((-r),0,r·h) ]+(-1)·(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< (-oo),1,oo·h >

s = (pi/2)+2pi·k <==> ( [1] & [2] )

[1] H_{e}(0,r,r·h) = ...

... rot[ E_{e}(0,r,r·h) ]+(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< 1,oo,oo·h >

[2] J_{e}(0,r,r·h,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(0,r,r·h) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< 1,oo,oo·h >

s = (-1)·(pi/2)+2pi·k <==> ( [1] & [2] )

[1] H_{e}(0,(-r),r·h) = ...

... rot[ E_{e}(0,(-r),r·h) ]+(-1)·(1/3)·qk_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< 1,(-oo),oo·h >

[2] J_{e}(0,(-r),r·h,q(t)) = ...

... rot[ B_{e}(0,(-r),r·h) ]+(-1)·(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·(1/h)·< 1,(-oo),oo·h >

evangelio stronikián y física

Tenemos 3 panes y 2 peces,

que no son pares pan-pez,

y vamos a tener más de 3 pares pan-pez.

No tenemos 3 panes o 2 peces,

que son pares pan-pez,

y no vamos a tener más de 3 pares pan-pez.

tenemos 3 panes y 3 peces.

tenemos 2 panes y 2 peces.

tenemos 1 pan y 1 pez.

Lley:

Sea A(x,y) un hombre que está de pié y está inclinado,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo del pié al centro de masas:

m·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg+F·cos(s)

m·d_{tt}^{2}[x] = F·sin(s)+(-1)·k·F·cos(s)

A(x,y) está en equilibri <==> ( tan(s) [< k & F = ( (qg)/cos(s) ) )

Deducció:

Sea cos(s) > 0

F·cos(s) = qg

F = ( (qg)/cos(s) )

F·sin(s) [< k·F·cos(s)

sin(s) [< k·cos(s)

tan(s) [< k

Lley:

Sea A(x,y) una caja en un plano inclinado,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo:

m·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg·cos(s)+F

m·d_{tt}^{2}[x] = qg·sin(s)+(-1)·k·F

A(x,y) está en equilibri <==> ( tan(s) [< k & F = qg·cos(s) )

Deducció:

Sea cos(s) > 0

F = qg·cos(s)

qg·sin(s) [< k·F

qg·sin(s) [< k·qg·cos(s)

sin(s) [< k·cos(s)

tan(s) [< k

Lley:

Sea A(x,y) una caja en lo plano y una caja colgada de una polea,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo con la caja del plano:

m_{1}·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg+F

(m_{1}+m_{2})·d_{tt}^{2}[x] = pg+(-1)·k·F

A(x,y) está en equilibri <==> ( (p/q) [< k & F = qg )

T = ( (p·m_{1}+kq·m_{2})/(m_{1}+m_{2}) )·g

protón:

m = (0.9)·uma

neutrón:

m = (0.9)·uma

electrón:

m = (0.2)·uma

Átomo de hidrógeno:

m = 2 uma

1 mol de hidrógeno tiene masa 2 Kg.

1 Kg = 10^{23} uma

1 g = 10^{20} uma

quark:

m = (0,3) uma

Potencial de fusión nuclear:

E(t)·e^{(-1)}+E(t)·e^{(-1)} = 2·E(t)·e^{(-1)} = 2·E(t)·e^{(-2)}+G_{2}(t)

2·E(t)·e^{(-2)}+2·E(t)·e^{(-2)} = 4·E(t)·e^{(-2)} = 4·E(t)·e^{(-4)}+G_{4}(t)

G_{2}(t) = 2·E(t)·e^{(-2)}( e+(-1) )

G_{4}(t) = 4·E(t)·e^{(-4)}( e^{2}+(-1) )

Ecuacions de Maxwell electro-magnétiques en un cub:

Principi:

E_{e}(x,y,z) = qk_{e}·(1/r^{2})·(< x,y,z >/r)

B_{e}(x,y,z) = (-1)·qk_{e}·(1/r^{2})·(< d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r)

Lley:

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3qk_{e}

anti-potencial[ B_{e}(r,r,r) ] = (-0)

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{e}(x,y,z) ] ] = ...

... qk_{e}+int[ anti-potencial[ B_{e}(r,r,r) ] ]d[t]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+(-1)·(1/3)·d_{t}[ anti-potencial[ E_{e}(r,r,r,q(t)) ] ]

Lley:

rot[ E_{e}(x,y,z) ] = H_{e}(x,y,z)+int[ B_{e}(r,r,r) ]d[t]

rot[ B_{e}(x,y,z) ] = J_{e}(x,y,z,q(t))+(-1)·(1/3)·d_{t}[ E_{e}(r,r,r,q(t)) ]

Lley:

H_{e}(x,y,z) = rot[ E_{e}(x,y,z) ]+qk_{e}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

J_{e}(x,y,z,q(t)) = rot[ B_{e}(x,y,z) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

Lley:

Si ( E_{e}(x,y,z) = 0 & hi ha inducció magnética ) ==> ...

... hi ha cárrega. [ T = R·q ]

Si ( B_{e}(x,y,z) = 0 & hi ha corrent de desplaçament de diferencia de cárrega ) ==> ...

... hi ha intensitat del corrent. [ A = R·d_{t}[q(t)] ]

Lley:

m·d_{tt}^{2}[x] = p·( E_{e}(x)+int[ B_{e}(x) ]d[t] )

x(t) = vt

Ecuacions de Maxwell gravito-magnétiques en un cub:

Principi:

E_{g}(x,y,z) = (-1)·qk_{g}·(1/r^{2})·(< x,y,z >/r)

B_{g}(x,y,z) = qk_{g}·(1/r^{2})·(< d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r)

Lley:

anti-potencial[ E_{g}(r,r,r) ] = (-3)·qk_{g}

anti-potencial[ B_{g}(r,r,r) ] = 0

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{g}(x,y,z) ] ] = ...

... qk_{g}+(-1)·int[ anti-potencial[ B_{g}(r,r,r) ] ]d[t]

anti-potencial[ rot[ B_{g}(x,y,z) ] ] = ...

.. d_{t}[q(t)]·k_{g}+(1/3)·d_{t}[ anti-potencial[ E_{g}(r,r,r,q(t)) ] ]

Lley:

rot[ E_{g}(x,y,z) ] = H_{g}(x,y,z)+(-1)·int[ B_{g}(r,r,r) ]d[t]

rot[ B_{g}(x,y,z) ] = J_{g}(x,y,z,q(t))+(1/3)·d_{t}[ E_{g}(r,r,r,q(t)) ]

Lley:

H_{g}(x,y,z) = rot[ E_{g}(x,y,z) ]+qk_{g}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

J_{g}(x,y,z,q(t)) = rot[ B_{g}(x,y,z) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{g}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

Lley:

m·d_{tt}^{2}[x] = p·( E_{g}(x)+int[ B_{g}(x) ]d[t] )

x(t) = vt

mecánica clásica

l = longitud del hombre de pié.

somier:

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = P·l·( x+y )

z(t) = A·e^{2^{(1/2)}·( (P·l)/m )^{(1/2)}·t}

colchón:

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = (-1)·P·l·( x+y )

z(t) = A·e^{2^{(1/2)}·( (P·l)/m )^{(1/2)}·it}

váter:

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = P·( x^{2}+y^{2} )

z(t) = ( (1/3)^{(1/2)}·(P/m)^{(1/2)}·t )^{(-2)}

ducha:

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = (-P)·( x^{2}+y^{2} )

z(t) = ( (1/3)^{(1/2)}·(P/m)^{(1/2)}·it )^{(-2)}

sofá-derecho

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = (P/l)·( x^{3}+y^{3} )

z(t) = ( ( P/(m·l) )^{(1/2)}·t )^{(-1)}

sofá-izquierdo

m·d_{tt}^{2}[z(t)] = (-1)·(P/l)·( x^{3}+y^{3} )

z(t) = ( ( P/(m·l) )^{(1/2)}·it )^{(-1)}

No desearás nada que le pertenezca al prójimo:

Si no sois del Gestalt,

no hagáis modus ponens de este blog,

que se convierte en destrocter ponens contra vosotros.

Desearás algo que le pertenezca al próximo:

Si sois del Gestalt,

haced modus ponens de este blog,

que no se convierte en destrocter ponens contra vosotros.

d_{x}[u(x,y)]+d_{y}[u(x,y)] = f(x)+g(y)

u(x,y) = int[ f(x) ]d[x]+int[ g(y) ]d[y]

d_{x}[u(x,y)]+d_{y}[u(x,y)] = x+y

u(x,y) = ( (1/2)·x^{2}+(1/2)·y^{2} )

d_{x}[u(x,y)] = x

d_{y}[u(x,y)] = y

d_{x}[u(x,y)]+d_{y}[u(x,y)] = x·y

u(x,y) = (1/4)·( yx^{2}+(-1)·(1/3)·x^{3}+xy^{2}+(-1)·(1/3)·y^{3} )

d_{x}[u(x,y)] = 2yx+(-1)·x^{2}+y^{2}

d_{y}[u(x,y)] = 2xy+(-1)·y^{2}+x^{2}

curvas elípticas:

elipses de coordenada: < cos[n](t),sin[n](t) >

cos[n](0) = n

sin[n](0) = 0

cos[n](pi/2) = ( n^{n+1}+(-1) )^{(1/(n+1))}

sin[n](pi/2) = 1

cos[n](pi) = (-n)

sin[n](pi) = 0

cos[n]( (-1)·(pi/2) ) = ( (-1)·(-n)^{n+1}+1 )^{(1/(n+1))}

sin[n]( (-1)·(pi/2) ) = (-1)

sin[n](x) = sum[ (-1)^{k_{1}...k_{n}}·( 1/(2·(k_{1}...k_{n})+1)! )·...

... (x/n)^{2·(k_{1}...k_{n})+1} ]

cos[n](x) = sum[ (-1)^{k_{1}...k_{n}}·( 1/(2·(k_{1}...k_{n}))! )·...

... (x/n)^{2·(k_{1}...k_{n})} ]

lim[ x --> 0 ][ ( sin[n](x)/x ) ] = 1

física de infieles y condenación

Juego amar ganando lo máximo.

porque es positivo lo juego 2n.

amar a un fiel:

< n,n >

F(n) = n^{2}+2n

amar a un infiel:

< (-n),n >

F(n) = (-1)·n^{2}

Juego odiar ganando lo mínimo,

porque es negativo lo juego (-2)·n.

odiar a un fiel:

< (-n),(-n) >

F(n) = n^{2}+(-2)·n

odiar a un infiel:

< n,(-n) >

F(n) = (-1)·n^{2}

Condenación de Vox:

Juego de las autonomías ganando lo máximo,

porque es positivo lo juego (n+2):

n autonomías

n países soberanos

< n,n >

F(n) = n^{2}+2n

1 autonomía

(-n)+1 países no soberanos

< 1,(-n)+1 >

F(n) = (-2)·n+3

Fuerza membrana-eléctrica:

H_{h,e}(x,y,z) = qk_{h,e}·( 1/r^{4} )·( < x,y,z >/r )

Fuerza membrana-gravitatoria:

H_{h,g}(x,y,z) = (-1)·qk_{h,g}·( 1/r^{4} )·( < x,y,z >/r )

Anti-gravedad real.

Anti-gravedad imaginaria.

Fuerza eléctrica:

E_{e}(x,y,z) = qk_{e}·( 1/r^{2} )·( < x,y,z >/r )

Fuerza gravitatoria:

E_{g}(x,y,z) = (-1)·qk_{g}·( 1/r^{2} )·( < x,y,z >/r )

Anti-gravedad real.

Anti-gravedad imaginaria de Otelo. [ espejo de interrogatorio ]