Teorema:
Sea f(u,v) = h·sinh(au)+h·cosh(bv)
T(u) = h^{2}·(1/8)·( sinh(2au)·(au)+(-1)·cosh(2au) )
Demostración:
int[ sinh(x)·cosh(x)·x ]d[x] = ...
... (1/4)·( ( cosh(x) )^{2}+( sinh(x) )^{2} )·x+(-1)·(1/4)·int[ ( cosh(x) )^{2}+( sinh(x) )^{2} ]d[x] = ...
... (1/4)·cosh(2x)·x+(-1)·(1/8)·sinh(2x)
T(x) = (1/8)·( sinh(2x)·x+(-1)·cosh(2x) )
( cosh(x) )^{2} = (1/2)·( 1+cosh(2x) )
( sinh(x) )^{2} = (1/2)·( (-1)+cosh(2x) )
Lema:
La feina mal feta,
no té futur.
La feina ben feta,
no té fronteres.
Ley:
Es imposible conectar Cygnus-Kepler con la Tierra,
no pasado por el Caos sin la Teoría M.
Es posible conectar Cygnus-Kepler con la Tierra,
no pasado por el Caos con la Teoría M.
Principio: [ de la unificación de las teorías de cuerdas ]
La teoría cuántica de Gauge SO(2, 1 || 2 ) y SO(1,3) ocurre en el espacio,
n = 0.
La teoría de cuerdas SO(4, 1 || 2 ) y SO(2,3) ocurre en el 1 híper-espacio,
n = 1.
La teoría de cuerdas SO(8, 1 || 2 ) y SO(4,3) ocurre en el 2 híper-espacio,
n = 2.
La teoría de cuerdas SO(16, 1 || 2 ) y SO(8,3) ocurre en el 3 híper-espacio,
n = 3.
La teoría de cuerdas SO(32, 1 || 2 ) y SO(16,3) ocurre en el 4 híper-espacio,
n = 4.
Principio: [ de SO(2^{n+1},1) ]
Súper-Electricidad:
F(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ iq_{k} ]}·( f(ut) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ (-i)·q_{k} ]}·( g(ut) )^{2^{n}}
2^{n} súper-cargas.
Súper-Gravedad:
F(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ ip_{k} ]}·( f(ut) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ (-i)·p_{k} ]}·( g(ut) )^{2^{n}}
2^{n} súper-cargas.
Principio: [ de SO(2^{n+1},2) ]
Súper-Débil:
F(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ iW_{k}+(-i)·Z_{k} ]}·( f(ut) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ iZ_{k}+(-i)·W_{k} ]}·( g(ut) )^{2^{n}}
2^{n+1} súper-cargas.
Súper-Gravito-Electro-Débil:
Ley:
( F(ut)·G(ut) ) = ( f(ut)·g(ut) )^{2^{n}}
Ley:
2^{n}·d_{t}[F(ut)]·d_{t}[G(ut)] = ...
... ( f(ut)·g(ut) )^{2^{n}+(-1)}·( 8^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut) ) )
M(ut) = sum[k = 1]-[2^{n}][ i·...
... ( d_{t}[W_{k}]+(-1)·d_{t}[Z_{k}] )·...
... ( d_{t}[Z_{k}]+(-1)·d_{t}[W_{k}] ) ]
Anexo:
Las simetrías de las teorías de cuerdas hacen bosones en los híper-espacios denominados,
híper-cuerdas bosónicas que son una variante del bosón de Higgs de la solución al mecanismo,
y son una masa extra de la velocidad híper-luz.
En el espacio n = 0 no hay taquiones.
Ley:
8^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut) ) = 0
f(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}
g(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}
Ley:
8^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut) ) = u^{2}·P(ut)·Q(ut)
f(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}·...
... int[ (1/8)^{(n/2)}·u·P(ut)·...
... e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}} ]d[t]
g(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}·...
... int[ (1/8)^{(n/2)}·u·Q(ut)·...
... e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}} ]d[t]
Ley:
8^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut) ) = u^{2}·P(ut)·Q(ut)
f(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}·( ...
... (1/8)^{(n/2)}·int[ P(ut) ]d[ut] [o(t)o] ...
... e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}} [o(t)o] ...
... ( t /o(t)o/ sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)} ) )
g(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( Z_{k}+(-1)·W_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}}·( ...
... (1/8)^{(n/2)}·int[ Q(ut) ]d[ut] [o(t)o] ...
... e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)}} [o(t)o] ...
... ( t /o(t)o/ sum[k = 1]-[2^{n}][ ( W_{k}+(-1)·Z_{k} ) ]·( (1/8)^{n}·(-i) )^{(1/2)} ) )
Principio: [ de SO(2^{n},3) ]
Súper-Fuerte:
Protones de 3 quarks:
F(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ ix_{k}+(-i)·y_{k} ]}·( f(ut) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ iy_{k}+(-i)·z_{k} ]}·( g(ut) )^{2^{n}}
H(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ iz_{k}+(-i)·x_{k} ]}·( h(ut) )^{2^{n}}
3·2^{n} súper-cargas.
Neutrones de 3 quarks:
F(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ (-i)·x_{k}+iy_{k} ]}·( f(ut) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ (-i)·y_{k}+iz_{k} ]}·( g(ut) )^{2^{n}}
H(ut) = e^{sum[k = 1]-[ 2^{n} ][ (-i)·z_{k}+ix_{k} ]}·( h(ut) )^{2^{n}}
3·2^{n} súper-cargas.
Ley:
Piones de 2 quarks:
q = p = 1 & ( x+(-y)+y+(-x) ) = 0
q = p = 0 & ( y+(-z)+z+(-y) ) = 0
p = q = (-1) & ( z+(-x)+x+(-z) ) = 0
Ley:
( F(ut)·G(ut)·H(ut) ) = ( f(ut)·g(ut)·h(ut) )^{2^{n}}
Ley:
2^{n}·d_{t}[F(ut)]·d_{t}[G(ut)]·d_{t}[H(ut)] = ...
... ( f(ut)·g(ut)·h(ut) )^{2^{n}+(-1)}·( ...
.... 16^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]·d_{t}[h(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut)·h(ut) ) )
M(ut) = sum[k = 1]-[2^{n}][ i·...
... ( d_{t}[x_{k}]+(-1)·d_{t}[y_{k}] )·...
... ( d_{t}[y_{k}]+(-1)·d_{t}[z_{k}] )·...
... ( d_{t}[z_{k}]+(-1)·d_{t}[x_{k}] ) ]
Ley:
16^{n}·d_{t}[f(ut)]·d_{t}[g(ut)]·d_{t}[h(ut)]+M(ut)·( f(ut)·g(ut)·h(ut) ) = 0
f(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( x_{k}+(-1)·y_{k} ) ]·( (1/16)^{n}·(-i) )^{(1/3)}}
g(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( y_{k}+(-1)·z_{k} ) ]·( (1/16)^{n}·(-i) )^{(1/3)}}
h(ut) = e^{sum[k = 1]-[2^{n}][ ( z_{k}+(-1)·x_{k} ) ]·( (1/16)^{n}·(-i) )^{(1/3)}}
Ley:
En el E_{16} x E_{16} = SO(32,1) con 16 súper-cargas en súper-gravedad,
y híper-cuerdas bosónicas en el mecanismo de potencia 4.
En la E_{8} x E_{8} = SO(16,1) con 8 súper-cargas en súper-gravedad,
y híper-cuerdas bosónicas en el mecanismo de potencia 3.
En el E_{4} x E_{4} = SO(8,1) con 4 súper-cargas en súper-gravedad,
y híper-cuerdas bosónicas en el mecanismo de potencia 2.
En la E_{2} x E_{2} = SO(4,1) con 2 súper-cargas en súper-gravedad,
y híper-cuerdas bosónicas en el mecanismo de potencia 1.
Teoría M akásica:
Demostración de Ed Witten:
Coordenada el la 11-ava dimensión de la teoría de gauge k:
(n+1)·k+x & r+(-1)·(1/2) [< x [< r+(1/2)
Chocando los espacios.
Pudiendo haber n teorías de cuerdas y la teoría cuántica de Gauge.
Las únicas teorías de cuerdas correctas son en:
r = 3 con E_{8} x E_{8} = SO(16,1) y r = 4 con E_{16} x E_{16} = SO(32,1)
Principio:
Dios hizo al hombre a su semejanza:
y la 11-ava dimensión solo tiene 5 coordenadas positivas,
5 negativas y la 0.
No chocan los espacios.
Ley: [ de distribución de súper-cargas en el híper-espacio ]
Sea ( sum[k = 1]-[2^{n}][ P(k) ] = 1 & d[q_{k}] = P(k)·d[q] ) ==>
d[q] = sum[k = 1]-[2^{n}][ d[q_{k}] ]
Sea ( sum[k = 1]-[2^{n}][ Q(k) ] = 1 & d[p_{k}] = Q(k)·d[p] ) ==>
d[p] = sum[k = 1]-[2^{n}][ d[p_{k}] ]
Gauges de súper-carga:
Ley:
Sea 1 [< k [< 2^{n} ==>
F(ut) = e^{iq·( 2/( 2^{n}·(2^{n}+1) ) )·k}·( f(t) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{(-i)·q·( 2/( 2^{n}·(2^{n}+1) ) )·k}·( g(t) )^{2^{n}}
Ley:
Sea 1 [< k [< 2^{n} ==>
F(ut) = e^{iq·( 6/( 2^{n}·(2^{n}+1)·(2^{n+1}+1) ) )·k^{2}}·( f(t) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{(-i)·q·( 6/( 2^{n}·(2^{n}+1)·(2^{n+1}+1) ) )·k^{2}}·( g(t) )^{2^{n}}
Ley:
Sea 1 [< k [< 2^{n} ==>
F(ut) = e^{iq·(1/s)^{2^{n}}·( ( (1/2)^{n}+s^{k} )+(-1)·s^{k+(-1)} )}·( f(t) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{(-i)·q·(1/s)^{2^{n}}·( ( (1/2)^{n}+s^{k} )+(-1)·s^{k+(-1)} )}·( g(t) )^{2^{n}}
Ley:
Sea 1 [< k [< 2^{n} ==>
F(ut) = e^{iq·(1/2)^{2^{n}}·( (1/2)^{n}+[ 2^{n} // k ] )}·( f(t) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{(-i)·q·(1/2)^{2^{n}}·( (1/2)^{n}+[ 2^{n} // k ] )}·( g(t) )^{2^{n}}
Ley:
Sea 1 [< k [< 2^{n} ==>
F(ut) = e^{iq·( (1/2)^{n}·( 1+(-s) )^{2^{n}}+[ 2^{n} // k ]·( 1+(-s) )^{2^{n}+(-k)}·s^{k} )}·...
... ( f(t) )^{2^{n}}
G(ut) = e^{(-i)·q·( (1/2)^{n}·( 1+(-s) )^{2^{n}}+[ 2^{n} // k ]·( 1+(-s) )^{2^{n}+(-k)}·s^{k} )}·...
... ( g(t) )^{2^{n}}
Problemas de teoría M:
Exponed los Gauges de súper-carga de k = 1 en potencia n.
Comprobad que en el espacio n = 0 los Gauges de súper-carga,
son los Gauges de carga de la teoría cuántica de Gauge.
Ley:
Electro-Débil:
Protón-Electrón:
( q+W+(-Z) )+( Z+(-W)+(-q) ) = 0
Gravito-Débil:
Neutrón-Gravitón:
( p+Z+(-W) )+( W+(-Z)+(-p) ) = 0
Ley:
Híper-cuerda bosónica:
potencia n = 1
T = ( f(ut)·g(ut) )^{1}
potencia n = 2
T = ( f(ut)·g(ut) )^{3}
potencia n = 3
T = ( f(ut)·g(ut) )^{7}
potencia n = 4
T = ( f(ut)·g(ut) )^{15 = 3·5}
Ley: [ de las dimensiones de la híper-cuerda bosónica ]
D = sum[n = 0]-[4][ 2^{n}+(-1) ] = 26 dimensiones de híper-energía-cuántica.
Ley: [ de los cardinales de dimensiones ]
(1/20)·| < D,2 >,< 10,10 > | = (10+2) dimensiones
Anexo:
El acelerador de partículas tiene que tener puertas de potencia 1,
y detectar la híper-cuerda bosónica de potencia 1.
Principio: [ de cuerdas relativistas ]
E = hf·( N+M )+(1/2)·mc^{2}·( 1+(-N)+(-M) )
G = hf·( (-N)+(-M) )^{(1/2)}+(1/2)·mc^{2}·( N+M+(-1) )^{(1/2)}
Anexo:
Akásico de los taquiones de la teoría de cuerdas bosónica.
Fotón eléctrico:
N = 1 & M = 0
Fotón gravitatorio:
M = 1 & N = 0
Protón || Electrón:
N = 1 & M = (-1)
Neutrón || Gravitón:
M = 1 & N = (-1)
Ley:
Protón-vs-Neutrón || Electrón-vs-Gravitón
T(v)+2E = mc^{2}·( 1+(-1)·(v/c)^{2} )^{(-1)·(1/2)}
T(v)+2G = imc^{2}·( 1+(-i)·(v/c)^{2} )^{(1/2)}
Ley:
Protón-vs-Electrón || Neutrón-vs-Gravitón
T(v)+E = (1/2)·mc^{2}·( 1+(-1)·(v/c) )^{(-1)}
T(v)+G = (1/2)·imc^{2}·( 1+(-i)·(v/c) )
Principio:
d[ d[A(u,v)] ] = < d[u],d[v] > o ( < M,N >,< M,N > ) o < d[u],d[v] >
d[ d[B(u,v)] ] = < d[u],d[v] > o ( < (-M),(-N) >,< (-M),(-N) > ) o < d[u],d[v] >
Ley:
Fotón eléctrico:
Cuerda cerrada:
(m/2)·d_{t}[u]^{2} = k·A(u,0)
u(t) = (1/a)·e^{(k/m)^{(1/2)}·t}
E = h·(k/m)^{(1/2)}
Tiempo imaginario & Frecuencia real.
(m/2)·d_{t}[u]^{2} = k·B(u,0)
u(t) = (1/a)·e^{(k/m)^{(1/2)}·it}
G = ih·(k/m)^{(1/2)}
Tiempo real & Frecuencia imaginaria.
Fotón gravitatorio:
Cuerda cerrada:
(m/2)·d_{t}[v]^{2} = k·A(0,v)
(m/2)·d_{t}[v]^{2} = k·B(0,v)
Ley:
Protón-vs-Neutrón:
Cuerda abierta < W,Z >:
Protón-vs-Gravitón:
Cuerda abierta < W,(-Z) >:
Sea A(u,v) = E(u,v)+E(v,u) ==>
Sea B(u,v) = G(u,v)+G(v,u) ==>
(m/2)·( d_{t}[u]^{2}+d_{t}[v]^{2} ) = k·( E(u,v)+E(v,u) )
u(t) = (1/a)·Anti-[ ( ( p || q ) /o(p || q)o/ (1/6)·qp^{3}+(-1)·(1/4)·(pq)^{2} )^{[o(p || q)o] (1/2)} ]-( ...
... ( 2·(k/m) )^{(1/2)}·t )
v(t) = (1/a)·Anti-[ ( ( q || p ) /o(q || p)o/ (1/6)·pq^{3}+(-1)·(1/4)·(qp)^{2} )^{[o(q || p)o] (1/2)} ]-( ...
... ( 2·(k/m) )^{(1/2)}·t )
Ley:
Gravitón-vs-Electrón:
Cuerda abierta < (-W),(-Z) >:
Neutrón-vs-Electrón:
Cuerda abierta < Z,(-W) >:
Sea A(u,v) = G(u,v)+G(v,u) ==>
Sea B(u,v) = E(u,v)+E(v,u) ==>
(m/2)·( d_{t}[u]^{2}+d_{t}[v]^{2} ) = k·( G(u,v)+G(v,u) )
Ley: [ del U(4) ]
F(ut) = e^{W+Z}·f(ut)
G(ut) = e^{(-W)+(-Z)}·g(ut)
Ley: [ del SU(2) ]
F(ut) = e^{W+(-Z)}·f(ut)
G(ut) = e^{Z+(-W)}·g(ut)
Ley:
Protón-vs-Electrón:
Sea A(u,v) = E(u,0)+(-1)·E(0,v) ==>
Sea B(u,v) = E(0,v)+(-1)·E(u,0) ==>
Cuerda cerrada < W,(-W) >:
(m/2)·( d_{t}[u]^{2}+d_{t}[v]^{2} ) = k·( E(u,0)+(-1)·(1/2)·(1/a)^{2}+(1/2)·(1/a)^{2}+(-1)·E(v,0) )
u(t) = (1/a)·cosh( (k/m)^{(1/2)}·t )
Tiempo imaginario.
v(t) = (1/a)·sin( (k/m)^{(1/2)}·t )
Tiempo real.
Ley:
Neutrón-vs-Gravitón:
Sea A(u,v) = E(0,v)+(-1)·E(u,0) ==>
Sea B(u,v) = E(u,0)+(-1)·E(0,v) ==>
Cuerda cerrada < Z,(-Z) >:
(m/2)·( d_{t}[v]^{2}+d_{t}[u]^{2} ) = k·( E(v,0)+(-1)·E(u,0) )
Ley:
Se emiten fotones eléctricos con energía.
F(ut) = e^{W+(-W)}·f(ut)
Se emiten fotones gravitatorios con energía.
G(ut) = e^{Z+(-Z)}·g(ut)
Ley: [ de desintegración beta-neutrónica ]
F(ut) = e^{p+(-Z)}·f(ut)
G(ut) = e^{q+(-q)+( Z+(-p) )}·g(ut)
neutrón ==> protón + electrón + neutrino gravitatorio
Ley: [ de desintegración beta-protónica ]
F(ut) = e^{q+(-W)}·f(ut)
G(ut) = e^{p+(-p)+( W+(-q) )}·g(ut)
protón ==> neutrón + gravitón + neutrino eléctrico
Ley: [ de desintegración alfa-gravitatoria ]
F(ut) = e^{n·( p+(-p) )+( Z+(-p) )}·f(ut)
G(ut) = e^{(n+(-1))·( p+(-p) )+( p+(-Z) )}·g(ut)
Átomo + neutrino gravitatorio ==> Átomo + neutrón
Ley: [ de desintegración alfa-eléctrica ]
F(ut) = e^{n·( q+(-q) )+( W+(-q) )}·f(ut)
G(ut) = e^{(n+(-1))·( q+(-q) )+( q+(-W) )}·g(ut)
Átomo + neutrino eléctrico ==> Átomo + protón
Ley: [ de desintegración gamma-gravitatoria ]
F(ut) = e^{( p+(-Z) )}·f(ut)
G(ut) = e^{( Z+(-p) )+( Z+(-Z) )}·g(ut)
neutrón ==> neutrino gravitatorio + 2 fotones gravitatorios
Ley: [ de desintegración gamma-eléctrica ]
F(ut) = e^{( q+(-W) )}·f(ut)
G(ut) = e^{( W+(-q) )+( W+(-W) )}·g(ut)
protón ==> neutrino eléctrico + 2 fotones eléctricos
Color nuclear:
[Av][En][ n >] ( 1+(-1)·(v/c)^{2} )^{(-1)·(1/2)} ]
( < x,y,z > )(k) = ( ( (2n)/(n+k) )+(-1) )
( < x,y,z > )(-k) = ( 1+( (2n)/((-n)+(-k)) ) )
Principio:
F = ( ( (2n)/(n+k) )+(-1) )·(pq)·k·( r^{2}+(-1)·x^{2} )
(-F) = ( 1+(-1)·( (2n)/((-n)+(-k)) ) )·(pq)·k·( r^{2}+(-1)·x^{2} )
Sabor nuclear:
[Av][En][ n >] ( 1+(-1)·(v/c) )^{(-1)} ]
( < W,Z > )(k) = (1/n)·(n+(-k))
( < W,Z > )(-k) = (1/n)·(k+(-n))
Principio:
F(u) = (pq)·k_{n}·(a_{1}·...·a_{n})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·u^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
F(v) = (-1)·(pq)·k_{n}·(a_{n}·...·a_{1})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·v^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
Ley: [ de membranas en ciclos poligonales ]
((mc)/2)·d_{t}[u] = (pq)·k_{n}·(a_{1}·...·a_{n})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·u^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
((mc)/2)·d_{t}[v] = (-1)·(pq)·k_{n}·(a_{n}·...·a_{1})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·v^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
u(t) = r·sin[n+(-2)]( ( (2/(mc))·(pq)·k_{n}·(a_{1}·...·a_{n})·h )·t )
v(t) = r·cos[n+(-2)]( ( (2/(mc))·(pq)·k_{n}·(a_{n}·...·a_{1})·h )·t )
Ley: [ de puertas en ciclos poligonales ]
((mc)/2)·d_{t}[u] = (-1)·(pq)·k_{n}·(a_{1}·...·a_{n})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·u^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
((mc)/2)·d_{t}[v] = (pq)·k_{n}·(a_{n}·...·a_{1})·h·( r^{n+(-1)}+(-1)·v^{n+(-1)} )^{( 1/(n+(-1)) )}
u(t) = r·cos[n+(-2)]( ( (2/(mc))·(pq)·k_{n}·(a_{1}·...·a_{n})·h )·t )
v(t) = r·sin[n+(-2)]( ( (2/(mc))·(pq)·k_{n}·(a_{n}·...·a_{1})·h )·t )
Anexo:
Es Hamiltoniano porque con puertas se va al universo blanco,
y es válida la teoría en el negro.
Ley: [ de ADN con híper-cuerda bosónica ]
((mc)/2)·d_{t}[u] = ...
... (-1)·(pq)·k^{12}·(1/m)^{11}·(1/w)^{26}·(b/m)^{4}·...
... (BAccAB)^{2}·(ABccBA)^{2}·(BACCAB)^{2}·...
... h·( r^{2}+(-1)·u^{2} )^{(1/2)}
((mc)/2)·d_{t}[v] = ...
... (pq)·k^{12}·(1/m)^{11}·(1/w)^{26}·(b/m)^{4}·...
... (BAccAB)^{2}·(ABccBA)^{2}·(BACCAB)^{2}·...
... h·( r^{2}+(-1)·v^{2} )^{(1/2)}
u(t) = r·cos( ...
... ( (2/(mc))·(pq)·k^{12}·(1/m)^{11}·(1/w)^{26}·(b/m)^{4}·...
... (BAccAB)^{2}·(ABccBA)^{2}·(BACCAB)^{2}·h )·t )
v(t) = r·sin( ...
... ( (2/(mc))·(pq)·k^{12}·(1/m)^{11}·(1/w)^{26}·(b/m)^{4}·...
... (BAccAB)^{2}·(ABccBA)^{2}·(BACCAB)^{2}·h )·t )
Ley: [ de propulsor de presión poligonal de híper-cuerda bosónica halcón milenario ]
((mc)/2)·d_{t}[u] = ...
... (-1)·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{2}·(cAccBc)^{5}·...
... h·( r^{2}+(-1)·u^{2} )^{(1/2)}
((mc)/2)·d_{t}[v] = ...
... (pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}(abccba)^{2}·(cAccBc)^{5}·...
... h·( r^{2}+(-1)·v^{2} )^{(1/2)}
u(t) = r·cos( ( (2/(mc))·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{2}·(cAccBc)^{5}·h )·t )
v(t) = r·sin( ( (2/(mc))·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{2}·(cAccBc)^{5}·h )·t )
Ley: [ de propulsor de presión poligonal de híper-cuerda bosónica ]
((mc)/2)·d_{t}[u] = ...
... (-1)·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{3}·(cACCBc)^{3}·(CCCCCC)·...
... h·( r^{2}+(-1)·u^{2} )^{(1/2)}
((mc)/2)·d_{t}[v] = ...
... (pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{3}·(cACCBc)^{3}·(CCCCCC)·...
... h·( r^{2}+(-1)·v^{2} )^{(1/2)}
u(t) = r·cos( ...
... ( (2/(mc))·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{3}·(cACCBc)^{3}·(CCCCCC)·h )·t )
v(t) = r·sin( ...
... ( (2/(mc))·(pq)·k^{14}·(1/m)^{13}·(1/w)^{26}·(abccba)^{3}·(cACCBc)^{3}·(CCCCCC)··h )·t )
Teorema:
int[ Anti-[F(s)]-( e^{x} ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( e^{x} ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( e^{x} ) )o] e^{x} ) [o(x)o] (-1)·e^{(-x)}
int[ Anti-[F(s)]-( e^{(-x)} ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( e^{(-x)} ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( e^{(-x)} ) )o] e^{(-x)} ) [o(x)o] (-1)·e^{x}
Teorema:
int[ Anti-[F(s)]-( ln(x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( ln(x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( ln(x) ) )o] ln(x) ) [o(x)o] (1/2)·x^{2}
int[ Anti-[F(s)]-( ln(1/x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( ln(1/x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( ln(1/x) ) )o] ln(1/x) ) [o(x)o] (-1)·(1/2)·x^{2}
Teorema:
int[ Anti-[F(s)]-( sinh(x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( sinh(x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( sinh(x) ) )o] sinh(x) ) [o(x)o] ...
... ( sinh(x)+(-1)·ln(cosh(x)) [o(x)o] cosh(x) )
int[ Anti-[F(s)]-( cosh(x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( cosh(x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( cosh(x) ) )o] cosh(x) ) [o(x)o] ...
... ( (-1)·cosh(x)+ln(sinh(x)) [o(x)o] sinh(x) )
Teorema:
int[ Anti-[F(s)]-( arc-sin(x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( arc-sin(x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( arc-sin(x) ) )o] arc-sin(x) ) [o(x)o] ...
... (-1)·(1/3)·( 1+(-1)·x^{2} )^{(3/2)} [o(x)o] ln(x)
int[ Anti-[F(s)]-( arc-cos(x) ) ]d[x] = ...
... ( (1/2)·( Anti-[F(s)]-( arc-cos(x) ) )^{2} [o( Anti-[F(s)]-( arc-cos(x) ) )o] arc-cos(x) ) [o(x)o] ...
... (1/3)·( 1+(-1)·x^{2} )^{(3/2)} [o(x)o] ln(x)
