stelar-wors y mecánica cuántica de Des-Gauge

Miniatures en contacte:

Si dadet-x > dadet-y ==> x persegueish a y.

Si dadet-x < dadet-y ==> y persegueish a x.

Si x persegueish a y ==>

{

dispar = 0;

for( desde: k = 1 ; fins que: k == trets-x ; k++ )

{

Si dadet-x[k] >] tirada-para-impactar-x ==> dispar++;

}

for( desde: k = dispar ; fins que: k == 0 ; k-- )

{

Si dadet-y[k] >] tirada-para-esquivar-y ==> dispar--;

Si dispar == 0 ==> break;

}

}

Si y persegueish a x ==>

{

{

dispar = 0;

for( desde: k = 1 ; fins que: k == trets-y ; k++ )

{

Si dadet-y[k] >] tirada-para-impactar-y ==> dispar++;

}

for( desde: k = dispar ; fins que: k == 0 ; k-- )

{

Si dadet-x[k] >] tirada-para-esquivar-x ==> dispar--;

Si dispar == 0 ==> break;

}

}

Guión:

-Física nuclear, mecánica cuántica de Gauge.-

-Y que haces en física nuclear?-

-Resuelvo ecuaciones de Gauge.-

-Yo doy clases de matemáticas por la mañana,

después de la noche,

y antes del mediodía.-

-Física orbital, mecánica cuántica de Des-Gauge.-

-Y que haces en física orbital?-

-Resuelvo ecuaciones de Des-Gauge.-

-Yo doy clases de matemáticas por la tarde,

antes de la noche,

y después del mediodía.-

Mecánica cuántica de Des-Gauge:

Hamiltoniano:

ih·d_{t}[f(x,t)] = ( E+q·A(x,t) )·f(x,t)

f(x,t) = e^{ (1/(ih))·int[ E+q·A(x,t) ]d[t] }

Magnetón satélite.

Lagraniano:

( h^{2}/m )·d_{x}[f(x,t)]^{2} = ( E+q·A(x,t) )·f(x,t)

f(x,t) = ( (1/2)·( m/h^{2} )^{(1/2)}·int[ ( E+q·A(x,t) )^{(1/2)} ]d[x] )^{2}

orbital electrónico parabólico.

Enlace orbital parabólico dual:

Dos parábolas opuestas.

A(x,t) = 2·(1/q)^{(1/2)}·E^{(1/2)}(gx)^{(1/2)}+gx

int[ ( E+q·A(x,t) )^{(1/2)} ]d[x] = int[ E^{(1/2)}+(qgx)^{(1/2)} ]d[x] = ...

... E^{(1/2)}·x+(2/3)·(qgx)^{(3/2)}·(1/(qg))

f(x,t) = ( (1/2)·( m/h^{2} )^{(1/2)}·( E^{(1/2)}·x+(2/3)·(qgx)^{(3/2)}·(1/(qg)) ) )^{2}

Laplaciano:

(h^{2}/m)·d_{xx}^{2}[f(x)] = ( E+q·A(x) )·f(x)

f(x) = [(2)][ (m/h^{2})^{(1/2)}·(1/2)·x^{2} [o( (1/2)·x^{2} )o] ...

... int-int[ ( E+qA(x) )^{(1/2)} ]d[x]d[x] ]

[(n)][ f(x) ] = [(n+1)][ int[f(x)]d[x] ]

d_{x}[ [(n+1)][ int[f(x)]d[x] ] ] = [(n)][f(x)] [o((1/n!)·x^{n})o] f(x)

Este es lo mandamiento cristiano: amar, con la luz.

No puede haber ningún esclavo infiel cristiano.

Lo cristianismo es la religión menos extendida del planeta.

Los cristianos llevan a Jesucristo vivo.

Este es lo mandamiento anti-cristiano: odiar, sin la luz.

Puede haber algún esclavo infiel anti-cristiano.

L'anti-cristianismo es la religión más extendida del planeta.

Los anti-cristianos llevan a Jesucristo muerto.

hamburguesa:

burguetokitx de vaki-jjeko.

burguetokitx de tori-jjeko.

pechuga:

petxutokitx de pollastri-jjeko.

petxutokitx de gallini-jjeko.

butifarra:

butifarrokitx de porki-jjeko.

butifarrokitx de porki-jjeko senglare-sam.

cuerda bi-hexa-trónica de quark:

L(t,F,u(x),v(x)) = ...

... qg·( F(t,u(x),v(x)) )+(-h)·( e^{(u(x)+(-1)·v(x))·it}+e^{(v(x)+(-1)·u(x))·it} )

L(t,G,u(y),v(y)) = ...

... qg·( G(t,u(y),v(y)) )+(-h)·( e^{(u(y)+(-1)·v(y))·it}+e^{(v(y)+(-1)·u(y))·it} )

L(t,H,u(z),v(z)) = ...

... qg·( H(t,u(z),v(z)) )+(-h)·( e^{(u(z)+(-1)·v(z))·it}+e^{(v(z)+(-1)·u(z))·it} )

F(t,u(x),v(x)) = X( e^{(u(x)+(-1)·v(x))·it}+e^{(v(x)+(-1)·u(x))·it} )

h = qgX

G(t,u(y),v(y)) = Y( e^{(u(y)+(-1)·v(y))·it}+e^{(v(y)+(-1)·u(y))·it} )

h = qgY

H(t,u(z),v(z)) = Z( e^{(u(z)+(-1)·v(z))·it}+e^{(v(z)+(-1)·u(z))·it} )

h = qgZ

L(t,u(x),v(x)) = E+(-h)·( e^{(u(x)+(-1)·v(x))·it}+e^{(v(x)+(-1)·u(x))·it} )

( (1/s)+s ) = e^{(u(x)+(-1)·v(x))·it}+e^{(v(x)+(-1)·u(x))·it}

v(x) = ( ln(s)/it )+u(x)

h = ( E/((1/s)+s) )

Cromo-dinámica cuántica hexa-trónica:

U(2) x SU(3) x SU(2) x SU(2) x SU(2)

U(2) = e^{( qW+Z(1+(-1)·q^{2}) )·it}·e^{(-1)·( qW+Z(1+(-1)·q^{2}) )·it}

SU(3) = e^{(x+(-y))·it}·e^{(y+(-z))·it}·e^{(z+(-x))·it}

SU(2) = e^{(u(x)+(-1)·v(x))·it}·e^{(v(x)+(-1)·u(x))·it}

SU(2) = e^{(u(y)+(-1)·v(y))·it}·e^{(v(y)+(-1)·u(y))·it}

SU(2) = e^{(u(z)+(-1)·v(z))·it}·e^{(v(z)+(-1)·u(z))·it}