evangelio stronikián y física

Tenemos 3 panes y 2 peces,

que no son pares pan-pez,

y vamos a tener más de 3 pares pan-pez.

No tenemos 3 panes o 2 peces,

que son pares pan-pez,

y no vamos a tener más de 3 pares pan-pez.

tenemos 3 panes y 3 peces.

tenemos 2 panes y 2 peces.

tenemos 1 pan y 1 pez.

Lley:

Sea A(x,y) un hombre que está de pié y está inclinado,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo del pié al centro de masas:

m·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg+F·cos(s)

m·d_{tt}^{2}[x] = F·sin(s)+(-1)·k·F·cos(s)

A(x,y) está en equilibri <==> ( tan(s) [< k & F = ( (qg)/cos(s) ) )

Deducció:

Sea cos(s) > 0

F·cos(s) = qg

F = ( (qg)/cos(s) )

F·sin(s) [< k·F·cos(s)

sin(s) [< k·cos(s)

tan(s) [< k

Lley:

Sea A(x,y) una caja en un plano inclinado,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo:

m·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg·cos(s)+F

m·d_{tt}^{2}[x] = qg·sin(s)+(-1)·k·F

A(x,y) está en equilibri <==> ( tan(s) [< k & F = qg·cos(s) )

Deducció:

Sea cos(s) > 0

F = qg·cos(s)

qg·sin(s) [< k·F

qg·sin(s) [< k·qg·cos(s)

sin(s) [< k·cos(s)

tan(s) [< k

Lley:

Sea A(x,y) una caja en lo plano y una caja colgada de una polea,

y sea F la fuerza de resistencia del suelo con la caja del plano:

m_{1}·d_{tt}^{2}[y] = (-1)·qg+F

(m_{1}+m_{2})·d_{tt}^{2}[x] = pg+(-1)·k·F

A(x,y) está en equilibri <==> ( (p/q) [< k & F = qg )

T = ( (p·m_{1}+kq·m_{2})/(m_{1}+m_{2}) )·g

protón:

m = (0.9)·uma

neutrón:

m = (0.9)·uma

electrón:

m = (0.2)·uma

Átomo de hidrógeno:

m = 2 uma

1 mol de hidrógeno tiene masa 2 Kg.

1 Kg = 10^{23} uma

1 g = 10^{20} uma

quark:

m = (0,3) uma

Potencial de fusión nuclear:

E(t)·e^{(-1)}+E(t)·e^{(-1)} = 2·E(t)·e^{(-1)} = 2·E(t)·e^{(-2)}+G_{2}(t)

2·E(t)·e^{(-2)}+2·E(t)·e^{(-2)} = 4·E(t)·e^{(-2)} = 4·E(t)·e^{(-4)}+G_{4}(t)

G_{2}(t) = 2·E(t)·e^{(-2)}( e+(-1) )

G_{4}(t) = 4·E(t)·e^{(-4)}( e^{2}+(-1) )

Ecuacions de Maxwell electro-magnétiques en un cub:

Principi:

E_{e}(x,y,z) = qk_{e}·(1/r^{2})·(< x,y,z >/r)

B_{e}(x,y,z) = (-1)·qk_{e}·(1/r^{2})·(< d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r)

Lley:

anti-potencial[ E_{e}(r,r,r) ] = 3qk_{e}

anti-potencial[ B_{e}(r,r,r) ] = (-0)

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{e}(x,y,z) ] ] = ...

... qk_{e}+int[ anti-potencial[ B_{e}(r,r,r) ] ]d[t]

anti-potencial[ rot[ B_{e}(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k_{e}+(-1)·(1/3)·d_{t}[ anti-potencial[ E_{e}(r,r,r,q(t)) ] ]

Lley:

rot[ E_{e}(x,y,z) ] = H_{e}(x,y,z)+int[ B_{e}(r,r,r) ]d[t]

rot[ B_{e}(x,y,z) ] = J_{e}(x,y,z,q(t))+(-1)·(1/3)·d_{t}[ E_{e}(r,r,r,q(t)) ]

Lley:

H_{e}(x,y,z) = rot[ E_{e}(x,y,z) ]+qk_{e}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

J_{e}(x,y,z,q(t)) = rot[ B_{e}(x,y,z) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{e}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

Lley:

Si ( E_{e}(x,y,z) = 0 & hi ha inducció magnética ) ==> ...

... hi ha cárrega. [ T = R·q ]

Si ( B_{e}(x,y,z) = 0 & hi ha corrent de desplaçament de diferencia de cárrega ) ==> ...

... hi ha intensitat del corrent. [ A = R·d_{t}[q(t)] ]

Lley:

m·d_{tt}^{2}[x] = p·( E_{e}(x)+int[ B_{e}(x) ]d[t] )

x(t) = vt

Ecuacions de Maxwell gravito-magnétiques en un cub:

Principi:

E_{g}(x,y,z) = (-1)·qk_{g}·(1/r^{2})·(< x,y,z >/r)

B_{g}(x,y,z) = qk_{g}·(1/r^{2})·(< d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r)

Lley:

anti-potencial[ E_{g}(r,r,r) ] = (-3)·qk_{g}

anti-potencial[ B_{g}(r,r,r) ] = 0

Lley:

anti-potencial[ rot[ E_{g}(x,y,z) ] ] = ...

... qk_{g}+(-1)·int[ anti-potencial[ B_{g}(r,r,r) ] ]d[t]

anti-potencial[ rot[ B_{g}(x,y,z) ] ] = ...

.. d_{t}[q(t)]·k_{g}+(1/3)·d_{t}[ anti-potencial[ E_{g}(r,r,r,q(t)) ] ]

Lley:

rot[ E_{g}(x,y,z) ] = H_{g}(x,y,z)+(-1)·int[ B_{g}(r,r,r) ]d[t]

rot[ B_{g}(x,y,z) ] = J_{g}(x,y,z,q(t))+(1/3)·d_{t}[ E_{g}(r,r,r,q(t)) ]

Lley:

H_{g}(x,y,z) = rot[ E_{g}(x,y,z) ]+qk_{g}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

J_{g}(x,y,z,q(t)) = rot[ B_{g}(x,y,z) ]+(1/3)·d_{t}[q(t)]·k_{g}·(1/r^{2})·< 1,1,1 >

Lley:

m·d_{tt}^{2}[x] = p·( E_{g}(x)+int[ B_{g}(x) ]d[t] )

x(t) = vt