sábado, 3 de diciembre de 2022

computació y música

for( [k] = 0 ; [k] == 180 ; [k]++ )

{

put-pixel-color( color[i][j] , ...

... x-centre+[i]·cos([k]·( pi/180 ))+[j]·sin([k]·( pi/(180) )) ...

... y-centre+[i]·sin([k]·( pi/180 ))+not([j])·cos([k]·( pi/(180) )) );

}

for( [k] = 180 ; [k] == 0 ; [k]-- )

{

put-pixel-color( color[i][j] , ...

... x-centre+[i]·cos([k]·( pi/180 ))+[j]·sin([k]·( pi/(180) )) ,...

... y-centre+[i]·sin([k]·( pi/180 ))+not([j])·cos([k]·( pi/(180) )) );

}


Solo se puede crear dinero con la audiencia,

porque se de o se da la luz del dinero a los visitantes.

El gobierno solo puede hacer dinero del turismo.

Si no se de o da la luz del dinero a alguien cuando se crea

entonces el dinero no sirve.

No se puede seguir a Dios y al dinero, lo recuerdo.


Homotopía:

una taza es homotopa a una circunferencia.

0 [< t [< 1 ==> f(t) = 2pi·rh·t

0 [< t [< 1 ==> g(t) = (pi·r)^{2}·t

0 [< t [< 1 ==> h(t) = 2pi·R+(-1)·2pi·r·t

un perímetro rectángulo es homotopo a una circunferencia.

0 [< t [< 1 ==> f(t) = 2pi·( ( 2x·t+(-x) )^{2}+( 2y·t+(-y) )^{2} )^{(1/2)} = 2pi·R

un perímetro equilátero es homotopo a una circunferencia.

0 [< t [< 1 ==> f(t) = 2pi·( 1+e^{(2/3)·pi·i}·t+e^{(-1)·(2/3)·pi i}·t )·R = 2pi·R


Si queréis gobernar el mundo:

Gastáis 32 bits en llamas violeta de 8 bits de seguimiento.

Gastáis 32 bits de cobertura de milagro de todo céntimo de euro.

Gastáis 32 bits en parar al mundo por saltar-se la ley.


Lley:

d_{t}[y] = a·(by)^{( (n+p)/n )}

d_{t}[x] = a·( (by)^{( (n+p)/n )} )^{[o(by)o](-1)·( (n+p)/p )}

d_{tt}^{2}[x] = (a^{2}·b)·( (n+p)/n )^{(-1)·( (n+p)/p )}

y(t) = (1/b)·( (-1)·(p/n)·ab·t )^{(-1)·(n/p)}

Lley:

d_{t}[y] = a·(by)^{( (n+(-1))/n )}

d_{t}[x] = a·( (by)^{( (n+(-1))/n )} )^{[o(by)o](n+(-1))}

d_{tt}^{2}[x] = (a^{2}·b)·( (n+(-1))/n )^{(n+(-1))}

y(t) = (1/b)·( (1/n)·ab·t )^{n}

Lley:

d_{t}[y] = a·(by)^{( (n+1)/n )}

d_{t}[x] = a·( (by)^{( (n+1)/n )} )^{[o(by)o](-1)·(n+1)}

d_{tt}^{2}[x] = (a^{2}·b)·( (n+1)/n )^{(-1)·(n+1)}

y(t) = (1/b)·( (1/(-n))·ab·t )^{(-n)}

Lley:

d_{t}[y] = a·(by)^{n}

d_{t}[x] = a·( (by)^{n} )^{[o(by)o](-1)·( n/(n+(-1)) )}

d_{tt}^{2}[x] = (a^{2}·b)·n^{(-1)·( n/(n+(-1)) )}

y(t) = (1/b)·( ((-n)+1)·ab·t )^{( 1/((-n)+1) )}


El Barça hace en 10 partidos de liga 250,000,000€,

a 10€ la entrada y el banco hace un producto financiero de 240,000,000€

por 100,000 de audiencia en el Camp-Nou,

en 10 partidos de liga masculino y 10 partidos de liga femenino.

El Barça son 1024 fieles del Gestalt

que tienen que hacer 10 duales cada año por fiel del Gestalt.


El circuito de Catalunya hace en F1 y Moto-GP cada uno 25,000,000€

a 10€ la entrada y el banco hace un producto financiero de 24,000,000€

100,000 personas dos días.

Cada fiel hace 1 teorema al año.


No tiene ningún sentido odiar a alguien que ama con la luz y la verdad,

la condenación es perder toda la energía en algún momento

y morir sin energía hasta que pase el tiempo de odiar.

El del psiquiatra y el del banco tienen que estar destruidos 13 y 7 años


Corona-Virus Bebiendo Red-Bull:

Fiebre alta y inmunidad al virus menos en el gusto.

Frio y gusto opuesto.


Lley:

d_{t}[x] = a

d_{t}[y] = a·f(bx)

y(t) = (1/b)·F(bat)

d_{tt}^{2}[y] = a^{2}·b·d_{bat}[f(bat)]

Lley:

d_{t}[x] = a

d_{t}[y] = a·(bx)

y(t) = (1/b)·(1/2)·(bat)^{2}

Lley:

d_{t}[x] = a

d_{t}[y] = a·e^{bx}

y(t) = (1/b)·e^{bat}


German:

ein [o] das

-kiat

-esen-hafnest,

-esen-heinest

-kiot

-esen-hofnest,

-esen-heunest


Quiero más pizza

[ [x] quiero [h(u)] ]-[ [z] es pizza de cantidad [u] ]-[ [u] es más ]

Quiero menos pizza

[ [x] quiero [h(v)] ]-[ [z] es pizza de cantidad [v] ]-[ [v] es menos ]


stare-kiat ur-duri-kehesen-hafned.

stare-kiat ur-blandi-kehesen-hafned.


Lley:

y(x) = y_{0}+tan(s)·x+(-1)·( g/(v·cos(s))^{2} )·(1/2)·x^{2}

y(x) té un màxim a x_{k} = tan(s)·(1/g)·( v·cos(s) )^{2}

y(x_{k}) = 0 <==> y_{0} = (-1)·(1/2)·( tan(s) )^{2}·(1/g)·( v·cos(s) )^{2}


Lley:

x(t) = vt

y(t) = ut+y_{0}

x(t) = y(t) <==> t_{k} = y_{0}·( 1/(v+(-u)) )

y_{0} > 0 <==> v > u

Lley:

x(t) = (1/2)·at^{2}

y(t) = vt+y_{0}

x(t) = y(t) <==> t_{k} = (1/a)·( v+( v^{2}+2ay_{0} )^{(1/2)} )

Lley:

x(t) = y(t) <==> t_{k} = (1/a)·( v+( v^{2}+2ay_{0} )^{(1/2)} )

a = 80·( km/hora^{2})

v = 30·( km/hora )

y_{0} = 10·km

t_{k} = 1·hora

Lley:

x(t) = y(t) <==> t_{k} = (1/a)·( v+( v^{2}+2ay_{0} )^{(1/2)} )

a = 8·( km/hora^{2})

v = 30·( km/hora )

y_{0} = 100·km

t_{k} = 10·hores

Deducció:

t_{k} = (1/8)·( 30+( 30^{2}+2·8·100 )^{(1/2)} ) = ...

... (1/8)·( 30+( 900+16·100 )^{(1/2)} ) = ...

... (1/8)·( 30+( 900+1600 )^{(1/2)} ) = ...

... (1/8)·( 30+2500^{(1/2)} ) = (1/8)·( 30+50 ) = (1/8)·80 = 10 hores


Juan Pablo II es el Papa Butifler,

Polaco español.

Siguen los españoles al Santo Padre.

Benedicto es el Papa Reitch-Kaiser.

Siguen los alemanes al Santo Padre.

Francisco es el Papa Jesuita.

Siguen los argentinos al Santo Padre.


Quiero-pueh-halam,

máh libertatson-helap.

No quiero-pueh-halam,

menoh libertatson-helap.


He-pueh-halam fumato-doh un biturbo-iba-ham.

He-pueh-halam fumato-doh una ele-iba-ham.

He-puesh-shalam fumato-dosh un biturbo-iba-sham.

He-puesh-shalam fumato-dosh una ele-iba-sham.


Quiero-pueh-halam un chuletón-helap de vaca-iba-ham.

Quiero-pueh-halam un chuletón-helap de toro-iba-ham.


Gestalt americanos blancos:

Star-Wars-y-Indiana-Jones-y-La-Roca-y-Transpoting-y-Una-Mente-Maravillosa-y-...

... -Matrix-y-Pactar-con-el-Diablo-y-El-Padrino-y-Documental-de-Play-Boy-y-...

... -Miss-Alerta-Máxima-y-Miss-Coche-Fantástico

The-Lord-of-the-Rings-y-Armagedón-y-Los-Mercenarios-y-Batman-y-Como-Dios-y-...

... -Pulp-Fiction.

Star-Trek-y-Pánico-Nuclear-y-El-indomable-Will-Hunting-y-Ocean's-Eleven

Gestalt americano negro:

Como-Dios-y-Pánico-Nuclear-y-Star-Wars-y-Pulp-Fiction


Es correcta la teoría de las hermanas hospitalarias,

de la relación entre el sudor de la piel y los nervios,

para detectar la esquizofrenia radio-forme

porque siempre me han sudado las manos.

A alguien que le sudan las manos,

en algún momento tendrá radiación,

y se creerá que tiene un satélite.

Lo que muestran en televisión,

son huellas dactilar sudadas,

que es el experimento objetivo,

no subjetivo de der o datchnar la mano.


Bienaventurados los pobres de espíritu,

porque para ellos es el reino de los cielos.

Bienaventurados los afables andantes,

porque ellos heredarán la tierra.

Bienaventurados los que sufren injusticia,

porque ellos encontrarán la justicia.

Bienaventuradas las pobres de espíritu,

porque para ellas es el reino de los cielos.

Bienaventuradas las afables andantes,

porque ellas heredarán la tierra.

Bienaventuradas las que sufren injusticia,

porque ellas encontrarán la justicia.


El evangelio de hoy nos invita a destruir-nos andando,

para continuar viviendo en otra vida.

Y nos recuerda que andando se paga condenación,

y si se quiere continuar se tiene que pagar la condenación.


Mandamiento del corona-virus:

Próximo de diferente territorio geográfico:

TACCCCACCCCATACCCCATCAAAACT

Prójimo del mismo territorio geográfico:

TCAAAACAAAACTCAAAACTACCCCAT


Arte:

[En][ sum[k = 1]-[n][ ( 1/(k^{2}+n^{2}) ) ] = ( 1/(2n) ) ]

Exposición:

n = 1

f(k) = n

sum[k = 1]-[n][ ( 1/(k^{2}+n^{2}) ) ] = ...

... ( 1/(1^{2}+n^{2}) )+...(n)...+( 1/(n^{2}+n^{2}) ) = ...

... ( 1/(n^{2}+n^{2}) )+...(n)...+( 1/(n^{2}+n^{2}) ) = ( 1/(2n) )

Arte:

[En][ sum[k = 1]-[n][ ( 1/((1/k)^{2}+n^{2}) ) ] = ( 1/(2n) ) ]

Exposición:

n = 1

f(1/k) = n


No se de que es la iglesia católica en televisión,

si la segunda llegada ya ha ocurrido.

El Espíritu Santo ha llegado con la ciencia.

Y Jesucristo ha nacido en nosotros con la electricidad.

En la antigüedad vino el espíritu santo con la ciencia,

Nació Jesucristo en nosotros con la gravedad,

y se podía construir con piedra.


No se puede follar con el pensamiento a una profesora,

te viola el culo Dios con un símbolo de condenación.

En carne por un título seguro que te viola un infiel el culo.


Se creen que los mata el destructor teniendo la clausula y es imposible,

los mata la luz verdadera del no matarás y mueren por condenación.

No se puede cerrar a un fiel en la cárcel,

la luz verdadera te mata del no robarás la libertad en la propiedad,

solo se puede si acepta Dios.


Star-Wars:

Episodio IX:

-Jedy del pasado hablad-me,

que vos quiero escuchar.-

-Jedy del pasado escrivid-me,

que vos quiero leer.-


-Yo soy todos los Sith,

como tú Kilo.-

Le dijo el emperador a Kilo-Ren,

y el emperador resucitó con la energía de Kilo-Ren.

-Yo soy todas las Sith,

como tú Rey.-

Le dijo el emperador a la Rey,

y el emperador resucitó con la energía de la Rey.


-Mataste a un Sith,

y no eras un Jedy,

no te podía hablar ningún Jedy.-

-Te ha matado un Sith,

y eres un Jedy,

te puede hablar algún Jedy.-


-Yo soy todos los Sith.-

Dijo el emperador Palpatine,

a su nieta.

-Yo soy todos los Jedy.-

Dijo la emperatriz Palpatine,

a su abuelo.


-Que son todos estos cazas de la república?-

-Son el pueblo de la Galaxia.-

-Que son todos estos destructores del imperio?-

-Son el gobierno de la Galaxia.-


Episodio VI:

-A la emperatriz Palpatine,

no se le tiene que matar,

porque aun no es una maestra Sith,

y no tiene comprados a los tribunales.-

-Sí, sí tienes razón.-


-Muy bien mi viejo maestro,

acerca-te del templo Sith,

y mata a todos los Sith que encuentres,

tan solo así tendrás suficiente poder Jedy,

para vencer a todos los Sith.-

-Estas equivocada,

emperatriz Palpatine,

te acercas a los Sith matando.-


-Tus débiles habilidades,

no pueden competir con mi poder,

mi joven aprendiz.-


-No mataré a ningún Sith,

Padre,

y no pasaré al reverso tenebroso.-

-Padre, ayuda-me,

y acerca-te a mi,

porque aun hay bien en ti,

y me puedes amar.-

Episodio III:

-Al emperador Palpatine,

se le tiene que matar,

porque ya es un maestro Sith,

y tiene comprados a los tribunales.-

-No, no tienes razón.-


-Muy bien mi joven aprendiz,

acerca-te del templo Jedy,

y mata a todos los Jedy que encuentres,

tan solo así tendrás suficiente poder Sith,

para vencer a todos los Jedy.-

-No estas equivocado,

emperador Palpatine,

te alejas de los Jedy matando.-


-Tus fuertes habilidades,

pueden competir con mi poder,

mi viejo maestro.-


-Maté al Conde Dooku, hijo,

y pasé al reverso tenebroso.-

-Hijo, ayuda-te,

y aleja-te de mi,

porque ya no hay bien en mi,

y no te puedo amar.-


Teorema:

Todos los hombres, que odian a las mujeres,

se creen que van al universo blanco,

porque allí van a ser mujer.

Todas las mujeres, que odian a los hombres,

se creen que van al universo blanco,

porque allí van a ser hombre.

Demostración_:

Universo negro

Luz-Eléctrica

Hombre:

{Tiniebla-Gravitatoria} [*] }Tiniebla-Gravitatoria{

Mujer:

{Luz-Eléctrica} [*] }Luz-Eléctrica{

Universo blanco

Tiniebla-Gravitatoria

Hombre:

{Luz-Eléctrica} [*] }Luz-Eléctrica{

Mujer:

{Tiniebla-Gravitatoria} [*] }Tiniebla-Gravitatoria{


Temps:

El 25 de Decembre,

fum, fum, fum

El 25 de Decembre,

fum, fum, fum

Sense roba:

A nascut un minyonet,

de pell blanquet,

de pell blanquet

Txotxo y lloc del txotxo

Fill de la verge María,

ha nascut a la establía,

fum, fum, fum

Espai:

Allà a adalt de la muntanya,

fum, fum, fum.

Allà a adalt de la muntanya,

fum, fum, fum.

Amb roba:

Hi ha uns pastorets,

abrigadets,

abrigadets.

Polla y lloc de la polla:

Menjjen ous y butifarra,

y están tots a la anunciata,

fum, fum, fum.


El Espíritu Santo vendrá,

con el cielo nublado,

ocultando a Jesucristo que es la luz,

y vendrá,

akásico.

El Espíritu Santo no vendrá,

con el cielo despejado,

no descubriendo a Jesucristo que es la luz,

y no vendrá,

no akásico.


El Rafa que me tocó la cara con semen,

va matando a todos los hombres al que les de o da la mano,

porque les crece la polla,

y no tienen energía de virgen masculino.

El Rafa que me tocó la cara con semen,

va matando a todas las mujeres al que les de o da dos besos,

porque les crecen los labios pequeños del chocho,

y no tienen energía de virgen femenina.


Como vas a des-honrar a Dios con un título universitario follando con los profesores,

si Dios te mata en tener el profesor un pene descomunal y no ser virgen.

Pierdes la virginidad y si no estudias te mueres.

No se puede des-honrar a Dios porque te mueres.


Dejo de amar a la gente con la luz del idioma que ha follado por un título,

porque no quiero llevar la contraria a Dios

de no ser vírgenes los profesores y perder el sexo.

A la luz verdadera no la quiero des-honrar,

diendo o datchnando mi luz.


Yo soy Jûan Apóstol a fin de que todos creyesen por él,

si y solo si,

mi prima Magda es María Magdalena Apóstol.

Jûan-Laia-Norma

Norma sin hijos.

Laia con hijos.

Enric-Magda-Ariadna

Ariadna sin hijos.

Enric con hijos.


Futbolín:

Delanteros:

4-3 & 3-1 parada en 3.

1-3 & 3-4 parada en 3.

1-3 & 3-2 parada en 3.


1-2 & 2-4 parada en 2.

4-2 & 2-1 parada en 2.

4-2 & 2-3 parada en 2.


Mi sobrino Fidel,

puede ser Pedro,

si niega los hechos de los apóstoles.

Mi sobrino segundo Pau,

puede ser Pablo,

si niega las cartas de Sant Pablo.


No tiene ningún sentido ser policía por definición:

No robarás la propiedad.

No se puede poner multas.

No se puede confiscar nada.

No robarás la libertad en la propiedad.

No se puede cerrar a ninguien en la cárcel.

No matarás

No se puede matar a ninguien.


Examen de música:

Parte 1:

[...][...][...][...] = 33k = 11·3·k

[...][...][...][...] = 23k

[...][...][...][...] = 57k = 19·3·k

[...][...][...][...] = 47k

Indicación:

tono(33) = 07 & tono(23) = 04

Parte 2:

Demostrad que las notas están a tono en acorde.

Indicación:

[...]+(-1)·[...]+(-1) | 12

( 1 | 12 & 2 | 12 & 3 | 12 & 4 | 12 & 6 | 12 )


Examen de música fundamental:

Parte 1:

[...][...][...][...] = 19k

[...][...][...][...] = 17k

[...][...][...][...] = 43k

[...][...][...][...] = 41k

Indicación:

tono(19) = 05 & tono(17) = 04

Parte 2:

Demostrad que las notas están a tono en acorde.

Indicación:

[...]+(-1)·[...]+(-1) | 12

( 1 | 12 & 2 | 12 & 3 | 12 & 4 | 12 & 6 | 12 )


Para ser músico solo se necesita la primaria y la secundaria

Solo se necesita:

sumar, restar, multiplicar y dividir.

domingo, 27 de noviembre de 2022

física y medicina

Lentes Hamiltonianas:

k·d_{x}[q(x)] = E(x)·(1/q(x))

q(x) = ( int[ (2/k)·E(x) ]d[x] )^{(1/2)}


int[ c·( k/E(x) )·d_{x}[q(x)]·( q(x) ) ]d[t] = h(t)

q(x) = ( int[ (2/k)·E(x) ]d[x] )^{(1/2)}


Lentes Lagranianas:

(l·k)·d_{x}[q(x)]^{2} = p·E(x)·(1/q(x))

q(x) = ( int[ ( (3/2)·(1/(l·k))·p·E(x) )^{(1/2)} ]d[x] )^{(2/3)}


int[ c·( (l·k)/(p·E(x)) )·d_{x}[q(x)]^{2}·( q(x) ) ]d[t] = h(t)

q(x) = ( int[ ( (3/2)·(1/(l·k))·p·E(x) )^{(1/2)} ]d[x] )^{(2/3)}


Clásicos:

cuello

coll

cuerpo

corp


puerto

port

puerta

porta


huerto

hort

huerta

horta


Teorema:

Quizás se le perdonarán todas las faltas y todos los pecados,

después de pagar la condenación

y entonces también la blasfemia contra el espíritu se le perdonará.

( < 0,0 > || ( < 1,1 > ==> 1 ) ) <==> 1

< a,b > = ( a <==> b )

Demostración:

Se le perdonarán todas las faltas y todos los pecados,

después de pagar la condenación

pero la blasfemia contra el espíritu no se le perdonará.

( < 1,1 > & ( < 1,1 > & 0 ) ) <==> 0

< a,b > = ( a <==> b )


Don Casa-Suyas debe ser mi mujer:

es Casa-Mía y es doctora en matemáticas.


Teorema:

x^{4}+y^{4} >] 2·( x^{3}y+(-1)·(xy)^{2}+xy^{3} )

Demostració:

( x+(-y) )^{4} >] 0 & ( x^{2}+(-1)·y^{2} )^{2} >] 0

( x+(-y) )^{4}+( x^{2}+(-1)·y^{2} )^{2} >] 0


Integral de Lebesgue:

F_{n}(x) = int[ f_{n}(x) ]d[x]

Teorema: [ de convergencia de Lebesgue ]

Si lim[ f_{n}(x) ] = f(x) ==> int[ f(x) ]d[x] = int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x]

Demostració:

f(x) = lim[ f_{n}(x) ]

int[ f(x) ]d[x] = int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x]

Teorema: [ de convergencia de Cauchy ]

Si [An][Am][ ( n >] n_{0} & m >] n_{0} ) ==> ...

... | f_{n}(x)+(-1)·f_{m}(x) | < s ] <==> int[ f(x) ]d[x] = int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x] ]

Demostració:

| f_{n}(x)+(-1)·f_{m}(x) | [< | f_{n}(x)+(-1)·f(x) |+| f(x)+(-1)·f_{m}(x) | < s

| f_{n}(x)+(-1)·f(x) | [< | f_{n}(x)+(-1)·f_{m}(x) |+| f_{m}(x)+(-1)·f(x) | 

(1+|i|)| f_{n}(x)+(-1)·f(x) | [< (1+|i|)| f_{n}(x)+(-1)·f_{m}(x) | < (1+|i|)·s

f(x) = lim[ f_{n}(x) ]

int[ f(x) ]d[x] = int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x]

Teorema: [ de convergencia dominada ]

Si lim[ f_{n}(x) ] = f(x) ==> ...

... [An][ n >] n_{0} ==> [EM_{n}(x)][...

... | M_{n}(x)+(-1)·M(x) | < s <==> int[ f(x) ]d[x] = int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x] ...

... ] ]

Demostració:

M_{n}(x) = f_{n}(x)+(1/n)

M_{n}(x) = f_{n}(x)+(-1)·(1/n)

| M_{n}(x)+(-1)·M(x) | [< ...

... | M_{n}(x)+(-1)·f_{n}(x) |+| f_{n}(x)+(-1)·f(x) |+| f(x)+(-1)·M(x) | < s

| f_{n}(x)+(-1)·f(x) | [< ...

... | f_{n}(x)+(-1)·M_{n}(x) |+| M_{n}(x)+(-1)·M(x) |+| M(x)+(-1)·f(x) | < s

Definició:

f_{n}(x) és integrable Fatou <==> int[ lim[ f_{n}(x) ] ]d[x] = lim[ int[ f_{n}(x) ]d[x] ]

Teorema:

Si lim[a_{n}] = 0 ==> int[ lim[( f(x)+a_{n} )] ]d[x] = lim[ F(x)+a_{n}·x ]

Teorema:

Si lim[a_{n}] = 0 ==> int[ lim[( f(x)+a_{n}·g(x) )] ]d[x] = lim[ F(x)+a_{n}·G(x) ]

Teorema:

Si ( lim[a_{n}] = 0 & G(0) = 0 ) ==> ...

... int[ lim[( f(x)+a_{n}·g(a_{n}·x) )] ]d[x] = lim[ F(x)+G(a_{n}·x) ]

Teorema:

int[ lim[(x/n)] ]d[x] = lim[ (1/2)·x^{2}·(1/n)+c ]

int[ lim[( 1/(1+nx) )] ]d[x] = lim[ (1/n)·ln(1+nx)+c ]

int[ lim[( n/(1+nx) )] ]d[x] = ln(x) & no és convergent a x = 0 & no és integrable Fatou.

Teorema:

x € Q ==> f_{n}(x) = a+(-a)·(n+(-n))

x € I ==> f_{n}(x) = (-a)+a·(n+(-n))

int[ lim[ a+(-a)·(n+(-n)) ] ] = lim[ ax+(-a)·x·(n+(-n))+c ] = c

int[ lim[ (-a)+a·(n+(-n)) ] ] = lim[ (-a)·x+ax·(n+(-n))+c ] = c


m·d_{tt}^{2}[x] = (-b)·d_{t}[x]

x(t) = e^{(-1)·(b/m)·t}

m·d_{tt}^{2}[x] = (-b)·d_{t}[x]^{2}

x(t) = (m/b)·ln(t)


Unión Europea = 275 escaños

España y Portugal = 45

Francia = 20

Italia = 35

Troika-Yugoslavia = 55

Stowed United Kingdom = 20

Stowed Unitet-kizhed Kingdom = 20

Stehed United Kingdom = 20

Stehed Unitet-kizhed Kingdom = 20

Deutchland = 40


Ish havere-kite smeh-net-hofned ein biturbi-cigar-zizen.

Ish havere-kite smeh-net-hofned ein ele-cigar-zizen.


Ish havere-kite sreh-net-hofned das tor,

becose is hat-siket-hofning hot.

Ish havere-kite closet-hofned das tor,

becose is hat-siket-hofning frost.


make <==> meh-mest <==> meh-met-hofnest

smanke <==> meh-lest <==> meh-let-hofnest

smoke <==> smeh-nest <==> smeh-net-hofnest


España en Europa = 35 escaños

6 ERC

4 Junts

1 CUP

4 PNV

5 EH-Bildu

1 PRC

7 PP

4 PSOE

2 Más-Madrid

1 BNG


Francia en Europa = 20

6 ERO

4 Junts per Occitania

7 República en Marche

3 PSF


Medicina Teorôctetxtekiana:

[2e] = [ -NCCCCCCN-CNCCCCCNCN-NCCCCCCN- ]

( 1/[2e] ) = [ -NCCCCN-CNCCCCCNCN-NCCCCN- ]

4·H_{2}+O_{4} <==> 4·H_{2}O

[4·H_{2}]·[O_{4}] <==> [2e]·[4·H_{2}O]

2·H_{2}+O_{6} <==> 2·H_{2}O_{3}

[2·H_{2}]·[O_{6}] <==> [2e]·[2·H_{2}O_{3}]

Ictus de agua.

Ictus de agua oxigenada.

Desinfección por anticuerpo en la célula:

2·[ -NCCCCCCN-CNCCCCCNCN-NCCCCCCN- ]+< TACCCCCAT,TCAAAAACT > = ...

TACCCCCCATCACCCCCACATACCCCCCAT+...

TCAAAAAACTACAAAAACACTCAAAAAACT

Infección por virus en la célula:

2·[ -NCCCCN-CNCCCCCNCN-NCCCCN- ]+< TACCCCCAT,TCAAAAACT > = ...

TACCCCATCACCCCCACATACCCCAT+...

TCAAAACTACAAAAACACTCAAAACT

Resfriado: Agua en la nariz.

TACCCCAT+TCAAAACT

Gripe: Agua en los bronquios.

TACCCAT+TCAAACT

Pulmonía: Agua en los pulmones.

TACCCACCCCAT+TCAAACAAAACT

Vacunas contra el resfriado:

( TACCCCATACCCCCCAT+TCAAAACT )+TCAAAAAACT = 0

( TCAAAACTCAAAAAACT+TACCCCAT )+TACCCCCCAT = 0

Vacunas contra la gripe:

( TACCCATACCCCCCCAT+TCAAACT )+TCAAAAAAACT = 0

( TCAAACTCAAAAAAACT+TACCCAT )+TACCCCCCCAT = 0

Aparato vacunador de primer grado:

TACCCCATACCCCCATACCCCCCAT

TCAAAACTCAAAAACTCAAAAAACT


PCR de un semiconductor de 1 constructor:

Resfriado

PCR de un semiconductor de 1 destructor:

Anticuerpos de Resfriado

PCR de un semiconductor de 2 constructores:

Gripe

PCR de un semiconductor de 2 destructores:

Anticuerpos de Gripe

PCR de un semiconductor de 3 constructores:

Pulmonía

PCR de un semiconductor de 3 destructores:

Anticuerpos de Pulmonía


Respiración de [32e]:

Pulmón derecho:

2·( 4·H_{2}+O_{4} <==> 4·H_{2}O )

C_{4}+8·H_{2} <==> 4·CH_{4}

4·( CH_{4}+O_{4} <==> C(OH)_{4} )

Entalpia = [20e]

Pulmón izquierdo:

3·( 2·H_{2}+O_{6} <==> 2·H_{2}O_{3} )

N_{4}+6·H_{2} <==> 4·NH_{3}

2·( 2·NH_{3}+O_{6} <==> 2·N(OH)_{3} )

Entalpia = [12e]


Bronquiolitis de Carbono-Metano:

PCR de 4 constructores.

Tos de carbono.

Curación: Beber agua mineral.

Bronquiolitis de Nitro-Metano:

PCR de 3 constructores.

Tos de nitrógeno.

Curación: Beber agua oxigenada de bebidas azucaradas.


Puedes leer mi blog,

y te puedo escuchar en mi mente.

No puedo leer tu blog,

y no me puedes escuchar en tu mente.


Había mierda enganchada en la taza del váter y no tenía escobilla del váter para quitar-la.

No había mierda enganchada en la taza del váter o tenía escobilla del váter para quitar-la.

Hoy ha cagado alguien y el agua de la cadena no ha hecho bajar la mierda.

Hoy no ha cagado ninguien o el agua de la cadena ha hecho bajar la mierda.


El váter:

m·d_{tt}^{2}[z] = P·( x^{2}+y^{2} )

z(t) = (P/m)·( x^{2}+y^{2} )·(1/2)·t^{2}

La ducha:

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·P·( x^{2}+y^{2} )

z(t) = (-1)·(P/m)·( x^{2}+y^{2} )·(1/2)·t^{2}


Pulmón derecho:

Pulmón izquierdo:

Resfriado de agua:

2-2-1 destructores

Resfriado de agua oxigenada:

2-6-1 destructores

PCR = 5 || PCR = 9

Gripe de agua:

2-2-2 destructores

Gripe de agua oxigenada:

2-6-2 destructores

PCR = 11 || PCR = 19

Pulmonía de agua:

2-2-3 destructores

Pulmonía de agua oxigenada:

2-6-3 destructores

PCR = 18 || PCR = 30

Bronquiolitis de carbono-metano

4-4-2 destructores

Bronquiolitis de nitro-metano:

3-3-2 destructores

PCR = 10 || PCR = 8


Desinfección de agua oxigenada:

H_{2}O_{3}

Infección de agua oxigenada:

NO_{2}H_{3}

Desinfección de agua:

H_{2}O

Infección de agua:

PO_{2}H

Desinfección de óxido de nitrógeno:

N_{2}O_{3}

Infección de óxido de nitrógeno:

HN_{3}O_{2}

Desinfección de óxido de carbono:

C_{3}O_{2}

Infección de óxido de carbono:

SC_{2}O_{3}

sábado, 19 de noviembre de 2022

grandeza de España

La grandeza de España es el clásico en los idiomas:


Leer

Llegir

Freer

Fregir


Huir

Fugir

Oír

Ugir


Hacer

Fer

Decir

Dir


Ver

Veure

Der

Deure


Beber

Becbre

Deber

Decbre


Tener

Tindre

Venir

Vindre


Moler

Moldre

Morir

Mordre


Menjar

Menjjar

Pujar

Pujjar


Bajar

Baishar

Dejar

Deishar


Coger

Cullir

Mojar

Mullar


Mover

Moure

Llover

Ploure


Vivir

Viure

Escrivir

Escriure


Creer

Creure

Caer

Caure


Huir [o] Oír:

Huyo [o] Oyo

Huyes [o] Oyes

Huye [o] Oye

Fugir [o] Ugir:

Fujû [o] Ujû

Fuges [o] Uges

Futx [o] Utx


Ojo

Ull

Hoja

Fulla


Sonido

So

Tronido

Tro


Dado

Dadet

Nido

Nidet


Vajel

Vaishell

Drojel [o] Trono

Droishell


Hierva

Herva

Tierra

Terra


Cuello

Coll

Huerto

Hort


Castellán:

Querer [o] Poder

Quiero [o] Puedo

Quieres [o] Puedes

Quiere [o] Puede

Queremos [o] Podemos

Queréis [o] Podéis

Quieren [o] Pueden

Català:

Vukler [o] Pukter

Vuc [o] Puc

Vols [o] Pots

Vol [o] Pot

Vuklem [o] Puktem

Vukleu [o] Pukteu

Vuklen [o] Pukten

Euskera-Bascotzok:

Vuklere-dut [o] Puktere-dut

Vuc-de-tek [o] Puc-de-tek

Vols-de-tek [o] Pots-de-tek

Vol-de-tek [o] Pot-de-tek

Vuklemek [o] Puktemek

Vukleuek [o] Pukteuek

Vuklen-tek [o] Pukten-tek


Françé-de-le-Patuá:

Vuklere-dom [o] Puktere-dom

Ye vukle ye-de-muá [o] Ye pukte ye-de-muá

Tú vukle tú-de-tuá [o] Tú pukte tú-de-tuá

Vukle pont-de-suá [o] Pukte pont-de-suá

Vukloms [o] Puktoms

Vukloz [o] Puktoz

Vuklen pont-de-suá [o] Pukten pont-de-suá

Italiano-de-le-Po:

Querere [o] Podere

Yo querere-po [o] Yo podere-po

Tú querere-po [o] Tú podere-po

Querere-po [o] Podere-po

Queremo [o] Podemo

Queréi [o] Podéi

Quéreno [o] Pódeno


Mis amigos,

hijos de Dios,

podría llegar el día,

de la consumación de los hombres,

pero hoy no es ese día.

En este día lucharemos,

estudiando constructor,

para hacer pagar condenación en el mal,

a los fieles que son.

Mis amigas,

hijas de Diosa,

podría llegar la noche,

de la consumación de las mujeres,

pero hoy no es esa noche.

En esta noche lucharemos,

estudiando destructor,

para hacer pagar condenación en el bien,

a los infieles que no son.


Si la vida no fuese la luz de los hombres,

y el que practica la verdad no vatchnase a la luz,

te podrías creer que estás en una guerra contra Jûan Garriga,

porque no te amaría con la luz y la verdad.

La vida es la luz de los hombres,

y el que practica la verdad va a la luz,

y no te puedes creer que estás en una guerra contra Jûan Garriga,

porque te amo con la luz y la verdad.


Si el Google pusiese la verdad en la búsqueda,

te podrías creer que no estás en una guerra contra el Google,

porque te amaría con la verdad.

El Google no pone la verdad en la búsqueda,

y te puedes creer que estás en una guerra contra el Google,

porque no te ama con la verdad.


0 [< x [< oo

0 [< y [< oo

f(x) = (1/n)·e^{(-x)·(1/n)}

g(y) = (1/n)·e^{(-y)·(1/n)}

x = (z/2) & y = (z/2)

0 [< z [< oo

h(z) = n·f(x,z)·g(y,z) = (1/n)·e^{(-z)·(1/n)}

Successions estocástiques:

|a_{1}+(-1)·a_{oo}| = 1

(1/n)·cos(n+(-1)) és estocástica.

(1/n)·sin( (pi/2)+(n+(-1)) ) és estocástica.

(1/n)·( 1+sin(n+(-1)) ) és estocástica.

(1/n)·( 1+cos( (pi/2)+(n+(-1)) ) ) és estocástica.

(1/c)·ln( (1+(c/n))^{n}+(-1)·(c/n) ) és estocástica.

(1/c)·log_{a}( (1+(c/n))^{ln(a)·n}+(-1)·(c/n) ) és estocástica.


To a 2^{(1/8)}:

Acompañament:

[08-05][00-00][00-03][00-00][08-05][00-00][00-02][00-00] = 31k

[16-01][00-00][00-07][00-00][16-01][00-00][00-06][00-00] = 47k

Afirmació:

[08-02][00-00][16-03][00-00][00-00][00-00][00-00][00-00] = 29k

[08-02][08-02][16-03][00-00][08-02][08-02][08-02][00-00] = 79k

[08-02][08-02][16-03][00-00][08-02][08-02][08-02][00-00] = 79k

[08-02][08-02][16-03][00-00][08-02][08-02][08-02][00-00] = 79k

Negació:

[08-06][00-00][16-07][00-00][00-00][00-00][00-00][00-00] = 37k

[08-06][08-06][16-07][00-00][08-06][08-06][08-06][00-00] = 103k

[08-06][08-06][16-07][00-00][08-06][08-06][08-06][00-00] = 103k

[08-06][08-06][16-07][00-00][08-06][08-06][08-06][00-00] = 103k


[08-01][08-04][08-01][00-07] = 37k

[08-05][08-08][08-05][08-03] = 53k

[00-01][00-01][00-01][00-04] = 07k

[00-05][00-05][00-05][00-08] = 23k


Si Jesucristo no fuese hijo de Dios Padre,

podríais molestar a alguien que se cree Jesucristo

o lleva pelo largo y barba como el hijo de Dios,

porque no des-honraríais al Padre.

Jesucristo es hijo de Dios Padre,

y no podéis molestar a alguien que se cree Jesucristo

o lleva pelo largo y barba como el hijo de Dios,

porque des-honráis al Padre.


Teorema:

[Ab_{k}][Ea_{k}][ Si w = sum[k = 1]-[n][ n_{k}·u_{k} ] ==> ...

... sum[k = 1]-[n][ ( 1/(2w) )·( n_{k}·u_{k}+a_{k}·b_{k}·w ) ] = 1 ]

Teorema:

[Ab_{k}][Ea_{k}][ Si w = sum[k = 1]-[n][ n_{k}·u_{k} ] ==> ...

... sum[k = 1]-[n][ ( 1/(2w) )·( 2w+(-1)·(n_{k}·u_{k})+a_{k}·b_{k}·w ) ] = 1 ]

Teorema:

[As][ s >] 1 ==> [Ab_{k}][ b_{k} >] 0 ==> ...

... [Ea_{k}][ Si w = sum[k = 1]-[n][ n_{k}·u_{k} ] ==> ...

... |(1/w)·(n_{k}·u_{k}) | [< a_{k}·b_{k}·s ] ]

Teorema:

[As][ s >] 1 ==> [Ab_{k}][ b_{k} >] 0 ==> ...

... [Ea_{k}][ Si w = sum[k = 1]-[n][ n_{k}·u_{k} ] ==> ...

... |1+(-1)·(1/w)·(n_{k}·u_{k}) | [< a_{k}·b_{k}·s ] ]


Doctors en matemátiques per la universitat de Stroniken:

Guifré:

Per el estudi de la convergencia de les funcions trigonometriques.

Hugo:

Per el estudi de la concreció y abstració-y-semblança en lógica algebraica:

Ivan:

Per el estudi de determinants en tensors cúbics.

Don Casasayas:

Per el estudi de la densitat de números en el cos dels números reals y valor absolut.


Canvi de variables de coordenades polars Lagranianes:

Definició:

x = r·cos(s) & y = r·sin(s)

Teorema:

d[x]d[y] = (1/2)·( d_{r}[x]d_{s}[y]+d_{s}[x]d_{r}[y] )·d[r]d[s] = ...

... (1/2)·r·cos(2s)·d[r]d[s]

Teorema:

int-int[ f(x^{2}+y^{2}) ]d[x]d[y] = ...

... (1/8)·F(x^{2}+y^{2})·sin(2·arc-tan(y/x))

Teorema:

int-int[ ( 1/(x^{2}+y^{2}) ) ]d[x]d[y] = (1/8)·ln(x^{2}+y^{2})·sin(2·arc-tan(y/x))


Canvi de variables de coordenades polars Hamiltonianes:

Definició:

x = r·( cos(s) )^{2} & y = r·( sin(s) )^{2}

Teorema:

d[x]d[y] = (1/2)·( d_{r}[x]d_{s}[y]+d_{s}[x]d_{r}[y] )·d[r]d[s] = ...

... (1/2)·r·sin(2s)·cos(2s)·d[r]d[s]

Teorema:

int-int[ f(x+y) ]d[x]d[y] = ...

... (1/8)·( F(x+y)·(x+y)+(-1)·int[ F(x+y) ]d[x+y] )·( sin(2·arc-tan(y/x)) )^{2}

Teorema:

int-int[ ( 1/(x+y) ) ]d[x]d[y] = (1/8)·(x+y)·( sin(2·arc-tan(y/x)) )^{2}


Definició:

x = u^{m} & y = v^{n}

Teorema:

d[x]d[y] = (1/2)·( d_{u}[x]d_{v}[y]+d_{v}[x]d_{u}[y] )·d[u]d[v] = ...

... (1/2)·(mn)·u^{m+(-1)}v^{n+(-1)}·d[u]d[v]

Teorema:

int-int[ e^{x^{(1/n)}+y^{(1/n)}} ]d[x]d[y] = ...

... (1/2)·n^{2}·xy·er-h_{k+n}(x^{(1/n)})·er-h_{k+n}(y^{(1/n)})

int-int[ e^{x^{n}+y^{n}} ]d[x]d[y] = ...

... (1/2)·(1/n)^{2}·xy·er-h_{k+(1/n)}(x^{n})·er-h_{k+(1/n)}(y^{(n})

Teorema:

int-int[ e^{x^{(1/m)}+y^{(1/n)}} ]d[x]d[y] = ...

... (1/2)·(mn)·xy·er-h_{k+m}(x^{(1/m)})·er-h_{k+n}(y^{(1/n)})

int-int[ e^{x^{m}+y^{n}} ]d[x]d[y] = ...

... (1/2)·(1/(mn))·xy·er-h_{k+(1/m)}(x^{m})·er-h_{k+(1/n)}(y^{(n})


Definició:

[ (-n) // k ]+[ (-n) // (k+1) ] = [ ((-n)+1) // (k+1) ]

sum[k = (-1)]-[n][ [ (-n) // k ] ] = 2^{(-n)}

Teorema:

sum[k = (-1)]-[0][ [ (-0) // k ] ] = (-1)·(1/2)+(3/2) = 1

sum[k = (-1)]-[1][ [ (-1) // k ] ] = (1/2)+1+(-1) = (1/2)

sum[k = (-1)]-[2][ [ (-2) // k ] ] = 0+1+(-2)+(5/4) = (1/4)

Definició:

f(k) = [ (-n) // k ]·2^{n}

Teorema:

sum[k = (-1)]-[n][ [ (-n) // k ]·2^{n} ] = 1


Mi hermana tiene cicatrices en los brazos,

de no amar al próximo como a si misma de mi padre que me pegaba.

No se puede seguir a mi hermana porque el mundo te va a joder.

Mi sobrina tiene cicatrices en los brazos,

de no amar al próximo como a si misma de su padre que pegaba a mi sobrino.

No se puede seguir a mi sobrina porque el mundo te va a joder.

No se puede seguir a mi madre

porque no se puede honrar al padre y a la madre en el mundo,

y el mundo te va a joder en tener hijos.

No se puede seguir a mi hermana madre de mi sobrino

porque no se puede honrar al padre y a la madre en el mundo,

y el mundo te va a joder en tener hijos.


sere-dom [o] stare-dom

soms-pas [o] stoms-pas

soz-pas [o] stoz-pas

son-pas [o] stán-pas

sere [o] stare

séremo [o] stáremo

sérei [o] stárei

séreno [o] stáreno


No puede decir ninguna mujer que es mi mujer,

porque no se puede desear el hombre del prójimo.

No puede decir ningún hombre que es el hombre de mi mujer,

porque no se puede desear la mujer del prójimo.


[Ak][ k€[2,6]_{N} ==> ...

... P(k) = P( [Ex][Ey][ x€[1,5]_{N} & y€[1,5]_{N} & x+y = k ] ) <==> ...

... P(k) = (1/15)·(k+(-1)) ]


Politja triple:

P(t) - (-1)·g - Q(t)

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·( P(t)+Q(t) )

d_{t}[z] = (-1)·(g/m)·t+( 1/(2m) )·int[ P(t)+Q(t) ]d[t]

z(t) = (-1)·(g/m)·(1/2)·t^{2}+( 1/(2m) )·int-int[ P(t)+Q(t) ]d[t]d[t]

Politja triple de extrem fix:

F(t) - (-1)·g - 0

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·F(t)

d_{t}[z] = (-1)·(g/m)·t+( 1/(2m) )·int[ F(t) ]d[t]

z(t) = (-1)·(g/m)·(1/2)·t^{2}+( 1/(2m) )·int-int[ F(t) ]d[t]d[t]


Politja triple:

uz - (-1)·g - vz

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·(u+v)·z

z(t) = ...

... int[ cos(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ cos(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t] ]d[t]+...

... int[ sin(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ sin(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t] ]d[t]

d_{t}[z] = ...

... cos(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ cos(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t]+...

... sin(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ sin(((u+v)/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t]

Politja triple de extrem fix:

kz - (-1)·g - 0

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·kz

z(t) = ...

... int[ cos((k/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ cos((k/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t] ]d[t]+...

... int[ sin((k/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ sin((k/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t] ]d[t]

d_{t}[z] = ...

... cos((k/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ cos((k/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t]+...

... sin((k/(2m))^{(1/2)}·t)·int[ sin((k/(2m))^{(1/2)}·t)·(-1)·(g/m) ]d[t]


Politja triple:

P(x,y,t) - (-1)·g - Q(x,y,t)

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·( int-int[ P(x,y,t)+Q(x,y,t) ]d[x]d[y] )

d_{t}[z] = (-1)·(g/m)·t+( 1/(2m) )·int-int-int[ P(x,y,t)+Q(x,y,t) ]d[x]d[y]d[t]

z(t) = (-1)·(g/m)·(1/2)·t^{2}+( 1/(2m) )·int-int-int-int[ P(x,y,t)+Q(x,y,t) ]d[x]d[y]d[t]d[t]

Politja triple de extrem fix:

F(x,y,t) - (-1)·g - 0

m·d_{tt}^{2}[z] = (-1)·g+(1/2)·int-int[ F(x,y,t) ]d[x]d[y]

d_{t}[z] = (-1)·(g/m)·t+( 1/(2m) )·int-int-int[ F(x,y,t) ]d[x]d[y]d[t]

z(t) = (-1)·(g/m)·(1/2)·t^{2}+( 1/(2m) )·int-int-int-int[ F(x,y,t) ]d[x]d[y]d[t]d[t]

Politja triple de extrem fix:

F(x,y,t) - (-1)·g - 0

m·d_{tt}^{2}[z] = ...

... (-1)·g+(1/2)·int-int[s = ((-pi)/4)]-[(pi/4)][ (1/2)·F(t)·(4pi·r)·cos(2s) ]d[pi·r]d[s]

d_{t}[z] = (-1)·(g/m)·t+( 1/(2m) )·int[ F(t)·(pi·r)^{2} ]d[t]

z(t) = (-1)·(g/m)·(1/2)·t^{2}+( 1/(2m) )·int-int[ F(t)·(pi·r)^{2} ]d[t]d[t]


l(r,s) = sr

l(r) = 2pi·r

A(r,s) = int-int[sr]d[r]d[s] = (1/4)·( s^{2}·r^{2} )

A(r) = ( pi·r )^{2}

S(r,s) = (sr)^{2}

S(r) = 4·( pi·r )^{2} = ( 2pi·r )^{2}

V(r,s) = int-int[(sr)^{2}]d[r]d[s] = (1/9)·( s^{3}·r^{3} )

V(r) = (8/9)·( pi·r )^{3} = (1/9)·( 2pi·r )^{3}


2 [< x [< 3

F(x) = (4/3)·( (-1)·(3/4)·x^{2}+(9/2)·x+(-6) )

F(3)+(-1)·F(2) = 1

2 [< x [< (5/2) [< x [< 3

F(5/2)+(-1)·F(2) = (3/4)

F(3)+(-1)·F(5/2) = (1/4)

E(x·f(x),0) = (2/3)·( (-1)·x^{3}+(9/2)·x^{2} )

E(x·f(x),1) = (2/3)·( (-1)·x^{3}+(9/2)·x^{2}+(-1) )

E(3,0)+(-1)·E(2,1) = 3

3 [< x [< 4

F(x) = (-1)·(4/3)·( (-1)·(3/4)·x^{2}+(9/2)·x+(-6) )

F(4)+(-1)·F(3) = 1

3 [< x [< (7/2) [< x [< 4

F(7/2)+(-1)·F(3) = (1/4)

F(4)+(-1)·F(7/2) = (3/4)

E(x·f(x),0) = (-1)·(2/3)·( (-1)·x^{3}+(9/2)·x^{2} )

E(x·f(x),1) = (-1)·(2/3)·( (-1)·x^{3}+(9/2)·x^{2}+1 )

E(4,1)+(-1)·E(3,0) = 3

sábado, 5 de noviembre de 2022

Mecànica Cuàntica y Mecanisme de Gauge y Relativitat

Hamiltonià de Heisenberg-Srôdinguer:

Lley:

ihc·d_{r}[f(r)] = E(r)·P[ (-oo) [< r [< oo ]·f(r)

f(r) = e^{( 1/(ih) )·int[ (1/c)·E(r)·P[ (-oo) [< r [< oo ] ]d[r]}

Lagranià de Heisenberg-Srôdinguer:

Lley:

(-1)·( h^{2}/m )·d_{r}[f(r)]^{2} = E(r)·P[ (-oo) [< r [< oo ]·( f(r) )^{2}

f(r) = e^{( 1/(ih) )·int[ ( m·E(r)·P[ (-oo) [< r [< oo ] )^{(1/2)} ]d[r]}


Lleys de Heisenberg-Srôdinguer-Newton:

Lley:

ihc·d_{r}[f(r)] = pqg·r·(1/pi)·( 1/(1+(ar)^{2}) )·f(r)

f(r) = e^{( 1/(ih) )·(1/c)·(1/a)·(1/pi)·( ...

... ( ( pq·(g/a)·(1/2)·(ar)^{2} ) [o(ar)o] arc-tan(ar) ) ...

... )

Lley:

(-1)·( h^{2}/m )·d_{r}[f(r)]^{2} = pqg·r·(1/pi)·( 1/(1+(ar)^{2}) )·( f(x) )^{2}

f(r) = e^{( 1/(ih) )·(1/a)·(1/pi)·( ...

... ( m·( pq·(g/a)·(1/2)·(ar)^{2} ) [o(ar)o] arc-tan(ar) )^{[o(ar)o](1/2)}} ...

... )


Lleys de Heisenberg-Srôdinguer-Newton-Parabólic:

Lley:

ihc·d_{r}[f(r)] = ( (-1)·pqg·r+E )·(1/pi)·( 1/(1+(ar)^{2}) )·f(x)

f(x,y) = e^{( 1/(ih) )·(1/c)·(1/a)·(1/pi)·( ...

... ( (-1)·pq·(g/a)·(1/2)·(ar)^{2}+E·ar ) [o(ar)o] arc-tan(ar) ...

... )

Lley:

(-1)·( h^{2}/m )·d_{r}[f(r)]^{2} = ( (-1)·pqg·r+E )·(1/pi)·( 1/(1+(ar)^{2}) )·( f(x) )^{2}

f(r) = e^{( 1/(ih) )·(1/a)·(1/pi)·( ...

... ( m·( (-1)·pq·(g/a)·(1/2)·(ar)^{2}+E·ar ) [o(ar)o] arc-tan(ar) )^{[o(ar)o](1/2)}} ...

... )


Mecanisme de Heisenberg-Higgs:

Lley:

(ih)^{n}·d_{x}[f_{1}(x)]·...(n)...·d_{x}[f_{n}(x)] = ...

... ( p(1) )·...(n)...( p(n) )·f_{1}(x)·...(n)...f_{n}(x)

f_{k}(x) = e^{( 1/(ih) )·int[ p(k) ]d[x]}

Mecanisme de Srôdinguer-Higgs:

Lley:

( (ih)/c )^{n}·d_{t}[f_{1}(t)]·...(n)...·d_{t}[f_{n}(t)] = ...

... ( p(1) )·...(n)...( p(n) )·f_{1}(t)·...(n)...f_{n}(t)

f_{k}(t) = e^{( 1/(ih) )·int[ c·p(k) ]d[t]}

Invariant Gauge de Heisenberg-Higgs:

Lley:

Si ( A_{1}(x) = f_{1}(x)·B_{1}(x) & ...(n)... & A_{n}(x) = f_{n}(x)·B_{n}(x) ) ==> ...

... A_{1}(x)·...(n)...·A_{n}(x) = B_{1}(x)·...(n)...·B_{n}(x)

Invariant Gauge de Srôdinguer-Higgs:

Lley:

Si ( A_{1}(t) = f_{1}(t)·B_{1}(t) & ...(n)... & A_{n}(t) = f_{n}(t)·B_{n}(t) ) ==> ...

... A_{1}(t)·...(n)...·A_{n}(t) = B_{1}(t)·...(n)...·B_{n}(t)


Teoría electro-débil:

SU(2):

3 Neutrins:

Lley:

(-1)·h^{2}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)] = p(f)·p(g)·f(x)·g(x)

p(f)·p(g) = (a+(-b))·(b+(-a))·( mc·x )^{2}

f(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(a+(-b))}

g(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(b+(-a))}

Bosó nuclear de Wienenberg:

Lley:

(-1)·(h/c)^{2}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)] = p(f)·p(g)·f(t)·g(t)

p(f)·p(g) = (u+(-v))·(v+(-u))·( mc·t )^{2}

f(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(u+(-v))}

g(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(v+(-u))}


U(2,1):

3 Leptons:

Lley:

(-1)·h^{2}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)] = p(f)·p(g)·f(x)·g(x)

p(f)·p(g) = (-1)·( mc·ax )^{2}

f(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·a}

g(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·a}

Bosó eléctric de Glashow:

Lley:

(-1)·(h/c)^{2}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)] = p(f)·p(g)·f(t)·g(t)

p(f)·p(g) = (-1)·( mc·ut )^{2}

f(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·u}

g(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·u}


Teoría gravito-electro-forta:

SU(3):

9 Quarks:

Lley:

(-i)·h^{3}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)]·d_{x}[h(x)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(x)·g(x)·h(x)

p(f)·p(g)·p(h) = (a+(-b))·(b+(-d))·(d+(-a))·( mc·x )^{3}

f(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(a+(-b))}

g(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(b+(-d))}

h(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(d+(-a))}

Lley:

(-i)·(h/c)^{3}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)]·d_{t}[h(t)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(t)·g(t)·h(t)

p(f)·p(g)·p(h) = (u+(-v))·(v+(-w))·(w+(-u))·( mc·t )^{3}

f(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(u+(-v))}

g(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(v+(-w))}

h(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(w+(-u))}


Lley:

(-i)·h^{3}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)]·d_{x}[h(x)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(x)·g(x)·h(x)

p(f)·p(g)·p(h) = (-1)·(a+(-b))·(b+(-d))·(d+(-a))·( mc·x )^{3}

f(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(a+(-b))}

g(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(b+(-d))}

h(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(d+(-a))}

Lley:

(-i)·(h/c)^{3}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)]·d_{t}[h(t)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(t)·g(t)·h(t)

p(f)·p(g)·p(h) = (-1)·(u+(-v))·(v+(-w))·(w+(-u))·( mc·t )^{3}

f(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(u+(-v))}

g(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(v+(-w))}

h(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(w+(-u))}


U(3,2):

9 Hexatrons:

Lley:

(-i)·h^{3}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)]·d_{x}[h(x)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(x)·g(x)·h(x)

p(f)·p(g)·p(h) = (a+b)·ab·( mc·x )^{3}

f(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·a}

g(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(a+b)}

h(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·b}

Lley:

(-i)·(h/c)^{3}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)]·d_{t}[h(t)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(t)·g(t)·h(t)

p(f)·p(g)·p(h) = (u+v)·uv·( mc·t )^{3}

f(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·u}

g(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(u+v)}

h(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·v}


Lley:

(-i)·h^{3}·d_{x}[f(x)]·d_{x}[g(x)]·d_{x}[h(x)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(x)·g(x)·h(x)

p(f)·p(g)·p(h) = (-1)·(a+b)·ab·( mc·x )^{3}

f(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·a}

g(x) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·(a+b)}

h(x) = e^{( 1/(ih) )·mc·(1/2)·x^{2}·b}

Lley:

(-i)·(h/c)^{3}·d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)]·d_{t}[h(t)] = p(f)·p(g)·p(h)·f(t)·g(t)·h(t)

p(f)·p(g)·p(h) = (-1)·(u+v)·uv·( mc·t )^{3}

f(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·u}

g(t) = e^{(-1)·( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·(u+v)}

h(t) = e^{( 1/(ih) )·mc^{2}·(1/2)·t^{2}·v}


Estructura de l'àtom:

( x_{k} = x || x_{k} = y || x_{k} = z )

Nucli de l'àtom:

Lley:

Protó x_{k}:

1 hexatró eléctric x_{k} = 1

3 quarks x_{k}

Proto-Neutró x_{k}

1 hexatró gravito-eléctric x_{k} = (-2)

3 quarks x_{k}

Neutró x_{k}:

1 hexatró gravitori x_{k} = 1

3 quarks x_{k}

Órbita de l'àtom:

Lley:

1 leptó x_{k} = (-1)

1 anti-leptó x_{k} = 1

Radio-activitat de l'àtom:

1 neutrí x_{k}

1 anti-neutrí x_{k}


Álgebra lineal y Geometría diferencial de Quaternions:

Teorema:

det( < 1,j >,< i,k > ) = 0

det( < 1,i >,< j,k > ) = 0

Teorema:

det( < 1,x^{n} >,< y^{n},z^{n} > ) = 0 <==> ...

... ( x = i^{(1/n)} & y = j^{(1/n)} & z = k^{(1/n)} )

det( < 1,y^{n} >,< x^{n},z^{n} > ) = 0 <==> ...

... ( x = i^{(1/n)} & y = j^{(1/n)} & z = k^{(1/n)} )

Teorema:

det( < (1+i),(k+(-j)) >,< (k+(-j)),(1+i) > ) = det( < (j+k),(1+(-i)) >,< (1+(-i)),(j+k) > )


Forma Fonamental escalar:

Definició:

< a,b > [o] < x,y > ) = ax+by

Teorema:

< 1,i > [o] < 1,i > = 0

Teorema:

< d_{u}[uv],d_{v}[i·uv] > [o] < d_{u}[uv],d_{v}[i·uv] > = 0

Teorema:

< k,j > [o] < k,j > = 0

Teorema:

< d_{u}[k·uv],d_{v}[j·uv] > [o] < d_{u}[k·uv],d_{v}[j·uv] > = 0

Definició:

< a,b,c,d > [o] < x,y,z,ct > ) = ax+by+cz+dct

Teorema:

< 1,i,k,j > [o] < 1,i,k,j > = 0

Teorema:

< 1,x^{n},y^{n},z^{n} > [o] < 1,x^{n},y^{n},z^{n} > = 0 <==> ...

... ( x = i^{(1/n)} & y = j^{(1/n)} & z = k^{(1/n)} )

Teorema:

< d_{x}[xyz·ct],d_{y}[i·xyz·ct],d_{z}[k·xyz·ct],d_{ct}[j·xyz·ct] > [o] ...

... d_{x}[xyz·ct],d_{y}[i·xyz·ct],d_{z}[k·xyz·ct],d_{ct}[j·xyz·ct] = 0


Forma Bilineal Quaterniónica de dimesió 3:

Definició:

< x,y,z > [-|o|-] < u,w,v > = (yv+(-1)·zw)+(xv+zu)+(xw+(-1)·yu) 

Teorema:

< a+x,b+y,c+z > [-|o|-] < u,w,v > = ...

... ((b+y)·v+(-1)·(c+z)·w)+((a+x)·v+(c+z)·u)+((a+x)·w+(-1)·(b+y)·u) = ...

... ( < a,b,c > [-|o|-] < u,w,v > )+( < x,y,z > [-|o|-] < u,w,v > )

Teorema:

< ax,ay,az > [-|o|-] < u,w,v > = ...

... (ayv+(-1)·azw)+(axv+azu)+(axw+(-1)·ayu) = a·( < x,y,z > [-|o|-] < u,w,v > )

Teorema:

< 1,i,1 > [-|o|-] < j,w,k > = 0

< (-1),i,(-1) > [-|o|-] < k,w,j > = 0

Teorema:

< x,y,z > [-|o|-] < u,w,v > = (yv+(-1)·zw)+(xv+zu)+(xw+(-1)·yu) = ...

... < x,y,z > o ( < 0,1,1 >,< (-1),0,1 >,< 1,(-1),0 > ) o < u,w,v >


Geometría Diferencial de Quaternions:

Forma Fonamental Quaterniónica de dimensió 3:

Teorema:

... < d_{x}[f(x,y,z)],d_{y}[g(x,y,z)],d_{z}[h(x,y,z)] > ...

... [-|o|-] ...

... < d_{x}[F(x,y,z)],d_{y}[G(x,y,z)],d_{z}[H(x,y,z)] > ...

... = ...

... < d_{x}[f(x,y,z)],d_{y}[g(x,y,z)],d_{z}[h(x,y,z)] > ...

... o ...

... ( < 0,d[y]d[x],d[z]d[x] >,< (-1)·d[x]d[y],0,d[z]d[y] >,< d[x]d[z],(-1)·d[y]d[z],0 > ) ...

... o ...

... < d_{x}[F(x,y,z)],d_{y}[G(x,y,z)],d_{z}[H(x,y,z)] >

Teorema:

< d_{x}[yxz],d_{y}[i·yzx],d_{z}[zyx] > [-|o|-] ...

... < d_{x}[j·xyz],d_{y}[w·xyz],d_{z}[k·zyx] > = 0

Teorema:

< d_{x}[(-1)·yxz],d_{y}[i·yzx],d_{z}[(-1)·zyx] > [-|o|-] ...

... < d_{x}[k·xyz],d_{y}[w·xyz],d_{z}[j·zyx] > = 0

Demostració:

int-int[ d_{y}[xyz]·d_{z}[xyz] ]d[y]d[z] = (1/4)·(xyz)^{2}


Forma Fonamental Binómica:

Definició:

< a,b > [-(2)-] < x,y > ) = (a+b)·(x+y)

Teorema:

< 1,(-1) > [-(2)-] < 1,(-1) > ) = 0

Teorema:

< d_{u}[uv],d_{v}[(-1)·uv] > [-(2)-] < d_{u}[uv],d_{v}[(-1)·uv] > = 0


Métrica de Minkowski invariant Lorentz-Newton-LaGrange:

Sistema de coordenades A:

Lley:

( < x,y,z > [o] < x,y,z > ) = (ct)^{2} <==> ...

... ( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )

v = velocitat del sistema de coordenades.

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( < x,y,z,i·vt > [o] < x,y,z,i·vt > ) = ...

... ( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( x^{2}+y^{2}+z^{2}+(-1)·(vt)^{2} )

Sistema de coordenades B:

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( < x,y,z,i·vt > [o] < x,y,z,i·vt > )  = (ct)^{2} <==> ...

... ( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )


Métrica de Minkowski invariant Lorentz-Hamilton:

Sistema de coordenades A:

Lley:

( < x,y,z > [o] < ct,ct,ct > ) = (ct)^{2} <==> ...

... ( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & z = ct·( sin(v) )^{2} )

v = velocitat del sistema de coordenades.

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( < x,y,z,i·vt > [o] < ct,ct,ct,i·ct > ) = ...

... ( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( x·ct+y·ct+z·ct+(-1)·(vt)·(ct) )

Sistema de coordenades B:

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( < x,y,z,i·vt > [o] < ct,ct,ct,i·ct > )  = (ct)^{2} <==> ...

... ( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & z = ct·( sin(v) )^{2} )


Métrica de Klein-Gordon invariant Lorentz-Newton-LaGrange:

Lley:

( d[x]d[x]+d[y]d[y]+d[z]d[z] ) = d[ct]d[ct] <==> ...

... ( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( d[x]d[x]+d[y]d[y]+d[z]d[z]+(-1)·d[vt]d[vt] ) = d[ct]d[ct] <==> ...

... ( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )


Métrica de Dirac invariant Lorentz-Hamilton:

Lley:

( d[x]d[ct]+d[y]d[ct]+d[z]d[ct] ) = d[ct]d[ct] <==> ...

... ( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & z = ct·( sin(v) )^{2} )

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( d[x]d[ct]+d[y]d[ct]+d[z]d[ct]+(-1)·d[vt]d[ct] ) = d[ct]d[ct] <==> ...

... ( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & z = ct·( sin(v) )^{2} )


Ecuacions de Klein-Gordon invariants Lorentz:

Lley:

( int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[x]d[x]+...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[y]d[y]+int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[z]d[z] ) = ...

... i·(h/m)·int[f(t)]d[t]

P[ 0 [< t [< oo ]·f(t)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) =  i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )

f(t) = e^{(1/(ih))·( int[ P[ 0 [< t [< oo ] ]d[t] [o(t)o] mc^{2}·t )}

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( ...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[x]d[x]+...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[y]d[y]+int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[z]d[z]+...

... (-1)·int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[vt]d[vt] ) = i·(h/m)·int[f(t)]d[t]

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( ...

... P[ 0 [< t [< oo ]·f(t)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2}+(-1)·d_{t}[vt]^{2} ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

( x = ct·cos(u)·cos(v) & y = ct·sin(u)·cos(v) & z = ct·sin(v) )

f(t) = e^{(1/(ih))·( int[ P[ 0 [< t [< oo ] ]d[t] [o(t)o] mc^{2}·t )}


Ecuació de Klein-Gordon-Newton

Lley:

(2/pi)·( 1/(1+(a·r(t))^{2}) )·f(t)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

... ( ...

... x = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·cos(u)·cos(v) & ...

... y = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·sin(u)·cos(v) & ...

... z = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·sin(v) ...

... )

f(t) = e^{(1/(ih))·m·(-1)·(1/a)^{2}·(2/pi)·( ...

... ( a·(-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2} ) [o(t)o] arc-tan(a·(-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}) ...

...)}

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( ...

(2/pi)·( 1/(1+(a·r(t))^{2}) )·f(t)·( ...

... d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2}+(-1)·d_{2}[vt]^{2} ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

... ( ...

... x = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·cos(u)·cos(v) & ...

... y = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·sin(u)·cos(v) & ...

... z = (-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}·sin(v) ...

... )

f(t) = e^{(1/(ih))·m·( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·(2/pi)·( ...

... (-1)·(1/a)^{2}·( ...

... ( a·(-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2} ) [o(t)o] arc-tan(a·(-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}) ...

... )+...

... (-1)·v^{2}·t [o(t)o] arc-tan(a·(-1)·pq·(g/m)·(1/2)·t^{2}) [o(t)o] ...

... ln(t) [o(t)o] (1/a)·(-1)·(1/(pq))·(m/g)·t

... )}


Ecuacions de Dirac invariants Lorentz:

Lley:

( int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[x]d[ct]+...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[y]d[ct]+int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[z]d[ct] ) = ...

... i·(h/m)·int[f(t)]d[t]

P[ 0 [< t [< oo ]·f(t)·( d_{t}[x]·c+d_{t}[y]·c+d_{t}[z]·c ) =  i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... z = ct·( sin(v) )^{2} )

r(t) = x+y+z

f(t) = e^{(1/(ih))·( int[ P[ 0 [< t [< oo ] ]d[t] [o(t)o] mc^{2}·t )}

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( ...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[x]d[ct]+...

... int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[y]d[ct]+int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[z]d[ct]+...

... (-1)·int-int[ P[ 0 [< t [< oo ]·f(t) ]d[vt]d[ct] ) = i·(h/m)·int[f(t)]d[t]

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( ...

... P[ 0 [< t [< oo ]·f(t)·( d_{t}[x]·c+d_{t}[y]·c+d_{t}[z]·c+(-1)·vc ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

( x = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & y = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... z = ct·( sin(v) )^{2} )

r(t) = x+y+z

f(t) = e^{(1/(ih))·( int[ P[ 0 [< t [< oo ] ]d[t] [o(t)o] mc^{2}·t )}


Ecuació de Dirac-Hamilton

Lley:

( ((-d)/pi)·( 1/(1+(a·r(t))^{2}) )·f(t)·( d_{t}[x]·c+d_{t}[y]·c+d_{t}[z]·c ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

... ( ...

... x = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... z = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( sin(v) )^{2} ...

... )

r(t) = x+y+z

f(t) = e^{(1/(ih))·mc·(1/a)·((-d)/pi)·( ...

... arc-tan(a·x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}) ...

... )}

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( ...

((-d)/pi)·( 1/(1+(a·r(t))^{2}) )·f(t)·( ...

... d_{t}[x]·c+d_{t}[y]·c+d_{t}[z]·c+(-1)·d_{t}[vt]c ) = ...

... i·(h/m)·d_{t}[f(t)]

... ( ...

... x = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... z = x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}·( sin(v) )^{2} ...

... )

r(t) = x+y+z

f(t) = e^{(1/(ih))·m·( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·((-d)/pi)·( ...

... (1/a)·c·( ...

... arc-tan(a·x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}) ...

... )+...

... (-1)·v^{2}·t [o(t)o] arc-tan(a·x_{0}·e^{(-2)·( (pq·g)/(mc) )·t}) [o(t)o] ...

... (-1)·(1/4)·( 1/(a·x_{0}) )·e^{2·( (pq·g)/(mc) )·t} [o(t)o] ( (mc)/(pq·g) )^{2}·t

... )}


Mecàniques:

Newton-LaGrange:

Lley:

(m/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) = (1/2)·mc^{2}

x(t) = ct·cos(u)·cos(v) & y(t) = ct·sin(u)·cos(v) & z(t) = ct·sin(v)

Métrica de Newton-LaGrange bilineal: 

d[r(t)]d[r(t)] = ...

... < d[x],d[y],d[z] > o ( < 1,0,0 >,< 0,1,0 >,< 0,0,1 > ) o < d[x],d[y],d[z] >

Hamilton:

Lley:

(m/2)·c·( d_{t}[x]+d_{t}[y]+d_{t}[z] ) = (1/2)·mc^{2}

x(t) = ct·( cos(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & ...

... y(t) = ct·( sin(u) )^{2}·( cos(v) )^{2} & z(t) = ct·( sin(v) )^{2}

Métrica de Hamilton lineal:

d[r(t)] = < 1,1,1 > o < d[x],d[y],d[z] >


No ser malvado o seguir al Diablo,

no es de deficiente mental,

porque toda-alguna gente no es y hay condenación según dice el Diablo.

Ser malvado y no seguir al Diablo,

es de deficiente mental,

aunque quizás toda-alguna gente no es y hay condenación según dice el Diablo.


Francisco chupa un Jalisco es ley del mundo,

porque es un chocho y se comete adulterio.

Francisca chupa una Jalisca es ley del mundo,

porque es una polla y se comete adulterio.


Matrius de Dirac:

s_{0} = ( < (-1),0,0,0 >,< 0,(-1),0,0 >,< 0,0,(-1),0 >,< 0,0,0,(-1) > )

s_{x} = ( < 0,0,0,1 >,< 0,0,1,0 >,< 0,1,0,0 >,< 1,0,0,0 > )

s_{y} = ( < 0,0,1,0 >,< 0,0,0,1 >,< 1,0,0,0 >,< 0,1,0,0 > )

s_{z} = ( < 0,1,0,0 >,< 1,0,0,0 >,< 0,0,0,1 >,< 0,0,1,0 > )

Ecuació de Klein-Gordon invariant Lorentz-Newton-LaGrange de funció d'ona 4 dimesional:

Lley:

sum[k = 1]-[3][ s_{k}·d_{t}[x_{k}]^{2} ] o ...

... ( < 1,1,1,1> (1/E)·E(x)·f(x),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(y)·f(y),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(z)·f(z),...

... < 1,1,1,1 >·f(t) > = ...

... i·(h/m)·...

... ( < 1,1,1,1> d_{t}[f(x)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(y)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(z)],...

... < 1,1,1,1 >·d_{t}[f(t)] >

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)^{2}) )·( s_{0}·v^{2}+sum[k = 1]-[3][ s_{k}·d_{t}[x_{k}]^{2} ] ) o ...

... ( < 1,1,1,1> (1/E)·E(x)·f(x),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(y)·f(y),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(z)·f(z),...

... < 1,1,1,1 >·f(t) > = ...

... i·(h/m)·...

... ( < 1,1,1,1> d_{t}[f(x)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(y)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(z)],...

... < 1,1,1,1 >·d_{t}[f(t)] >


Ecuació de Dirac invariant Lorentz-Hamilton de funció d'ona 4 dimesional:

Lley:

sum[k = 1]-[3][ s_{k}·d_{t}[x_{k}]·c ] o ...

... ( < 1,1,1,1> (1/E)·E(x)·f(x),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(y)·f(y),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(z)·f(z),...

... < 1,1,1,1 >·f(t) > = ...

... i·(h/m)·...

... ( < 1,1,1,1> d_{t}[f(x)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(y)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(z)],...

... < 1,1,1,1 >·d_{t}[f(t)] >

Lley:

( 1/(1+(-1)·(v/c)) )·( s_{0}·cv+sum[k = 1]-[3][ s_{k}·d_{t}[x_{k}]·c ] ) o ...

... ( < 1,1,1,1> (1/E)·E(x)·f(x),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(y)·f(y),< 1,1,1,1 >·(1/E)·E(z)·f(z),...

... < 1,1,1,1 >·f(t) > = ...

... i·(h/m)·...

... ( < 1,1,1,1> d_{t}[f(x)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(y)],< 1,1,1,1 >·d_{t}[f(z)],...

... < 1,1,1,1 >·d_{t}[f(t)] >


Lley de Einstein-Newton-LaGrange:

Lley:

(m/2)·d_{t}[r]^{2} = mc^{2}·( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c)^{2} )^{(1/2)} )

r(t) = (2/i)^{( 1/(2+(1/2)·]2[) )}·ct

Deducció:

(d_{t}[r]/c)^{2} = (2/i)·(d_{t}[r]/c)^{(-1)·(1/2)·]2[}

(d_{t}[r]/c)^{2+(1/2)·]2[} = (2/i)

Lley:

(2/i)^{( 1/(2+(1/2)·]2[) )} = a <==> (-4) = a^{6}+(-1)·a^{4}

a^{2} = b <==> (-4) = b^{3}+(-1)·b^{2}

b = y+(1/3)

y^{3}+y^{2}+(1/3)·y+(1/27)+(-1)·y^{2}+(-1)·(2/3)·y+(-1)·(1/9)+4 = 0

y^{3}+(-1)·(1/3)·y+(-1)·(2/27)+4 = 0

Lley de Einstein-Hamilton:

Lley:

(m/2)·c·d_{t}[r] = mc^{2}·( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c) )^{(1/2)} )

r(t) = (2/i)^{( 1/(1+(1/2)·]1[) )}·ct

Deducció:

(d_{t}[r]/c) = (2/i)·(d_{t}[r]/c)^{(-1)·(1/2)·]1[}

(d_{t}[r]/c)^{1+(1/2)·]1[} = (2/i)

Lley:

(2/i)^{( 1/(1+(1/2)·]1[) )} = a <==> (-4) = a^{3}+(-1)·a^{2}

a = y+(1/3)

y^{3}+y^{2}+(1/3)·y+(1/27)+(-1)·y^{2}+(-1)·(2/3)·y+(-1)·(1/9)+4 = 0

y^{3}+(-1)·(1/3)·y+(-1)·(2/27)+4 = 0


Energía cinética y energía en repós de Einstein:

Lley:

E(t)+(-1)·mc^{2} = mc^{2}·( 1+(1/2)·(d_{t}[r]/c)^{2}+(-1) )

Lley:

E(t)+(-1)·mc^{2} = mc^{2}·( 1+(1/2)·(d_{t}[r]/c)+(-1) )


Força de Einstein:

Lley:

m·d_{tt}^{2}[r] = m·d_{tt}^{2}[r]·( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c)^{2} )^{(3/2)} ) = 0

Lley:

(m/2)·c·( d_{tt}^{2}[r]/d_{t}[r] ) = ...

... (m/2)·c·( d_{tt}^{2}[r]/d_{t}[r] )·( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c) )^{(3/2)} ) = 0


Moment de Einstein:

Lley:

m·d_{t}[r] = mc^{2}·( ( t/o(t)o/x ) [o(t)o] ( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c)^{2} )^{(1/2)} ) )

Lley:

(m/2)·c·ln(d_{t}[r]) = mc^{2}·( ( t/o(t)o/x ) [o(t)o] ( 1/( 1+(-1)·(d_{t}[r]/c) )^{(1/2)} ) )


Caminad con la luz,

mientras tengáis luz,

para que vos sorprendan las tinieblas,

porque el que camina con la luz sin saber a donde vatchnar,

no le sorprenden las tinieblas.

Caminad con el sonido,

mientras tengáis sonido,

para que vos sorprenda el silencio,

porque el que camina con el sonido sin saber a donde vatchnar,

no le sorprende el silencio.


Caminad con la luz,

mientras tengáis luz,

para que vos sorprendan las tinieblas,

porque el que camina por las tinieblas,

no ve a donde va.

Caminad con el sonido,

mientras tengáis sonido,

para que vos sorprenda el silencio,

porque el que camina por el silencio,

no oye a donde va.


Relativitat ampliada:

Lley:

(m/2)·d_{t}[r]^{2} = i·mc^{2}·( 1+(-i)·(d_{t}[r]/c)^{2} )^{(1/2)}

r(t) = (2k)^{( 1/(2+(-1)·(1/2)[...(i)...[2]...(i)...]) )}·ct

Lley:

(m/2)·c·d_{t}[r] = i·mc^{2}·( 1+(-i)·(d_{t}[r]/c) )^{(1/2)}

r(t) = (2k)^{( 1/(1+(-1)·(1/2)[...(i)...[1]...(i)...]) )}·ct


Invariants Lorentz inversos:

Lley:

( 1+(-i)·(v/c)^{2} )·( 1/( < x,y,z,j·vt >[o]< x,y,z,j·vt > ) ) = (1/ct)^{2}

Lley:

( 1+(-i)·(v/c) )·( 1/( < x,y,z,j·vt >[o]< ct,ct,ct,j·ct > ) ) = (1/ct)^{2}


Los hombres con la polla grande,

si son hombres fieles,

se van a extinguir y no ver nunca más,

y tienen que andar con la luz sin saber a donde vatchnar,

porque Dios les está concediendo.

Los hombres fieles con la polla grande,

tienen el otro vector del par de vectores de centros del alma de hombre no renovado,

y tienen la polla como un hombre infiel,

en tener solo un vector de centros como un hombre infiel.

Las mujeres con el chocho grande,

si son mujeres fieles,

se van a extinguir y no oír nunca más,

y tienen que andar con el sonido sin saber a donde vatchnar,

porque Diosa les está concediendo.

Las mujeres fieles con el chocho grande,

tienen el otro vector del par de vectores de centros del alma de mujer no renovado,

y tienen el chocho como una mujer infiel,

en tener solo un vector de centros como una mujer infiel.


Teorema: [ de Poisson ]

int[x = (-oo)]-[oo][ ( 1/(2x) ) ]d[x] = (1/6)·pi^{2}

Demostració:

int[ ( 1/(2x) ) ]d[x]+(-1)·int[ ( 1/(2·(-x)) ) ]d[(-x)] = C

lim[x = oo][ x [o(x)o] ( ( x^{2} )^{[o(x)o](-1)}+...+( (x+(-k))^{2} )^{[o(x)o](-1)} )+...

(-x) [o(x)o] ( ( (-x)^{2} )^{[o(x)o](-1)}+...+( ((-x)+k)^{2} )^{[o(x)o](-1)} ) ] = ...

... (1/6)·pi^{2}·oo+(1/6)·pi^{2}·(-oo) = (1/6)·pi^{2}

Teorema: [ de Euler-Mascheroni ]

ln(oo)+(-1)·ln(oo) = ln(-1)+(1/3)·pi^{2}

Demostració:

int[x = (-oo)]-[oo][ ( 1/(2x) ) ]d[x] = (1/2)·( ln(oo)+(-1)·ln(-oo) ) = (1/6)·pi^{2}

Teorema:

ln(oo^{p})+(-1)·ln(oo^{p}) = p·( ln(-1)+(1/3)·pi^{2} )


Teorema:

ln(n) no és convergent

Demostració:

|ln(oo)+(-1)·ln(oo)| = |ln(-1)+(1/3)·pi^{2}| = |pi|·|i+(1/3)·pi| >] s

|a+bi| = |a|+(-1)·|b|

Teorema:

(ln(n)/n) és convergent

Demostració:

|(ln(oo)/oo)+(-1)·(ln(oo)/oo)| = (1/oo)·|ln(oo)+(-1)·ln(oo)| = (1/oo)·|ln(-1)+(1/3)·pi^{2}| = ...

... (1/oo)·|pi|·|i+(1/3)·pi| < s


Teoría de viatges en el temps:

Te dos dimensions el temps ( it & t ) = ( p(-t) || 1 )

(-t) [< 0 [< t

Lley:

¬p(t) = p(-t) <==> p(t) = ¬p(-t)

Lley:

( ( p(-t) || 1 ) & p(t) ) <==> p(t)

Lley:

( ( p(t) & ( q(-t) || 1 ) ) & ( ( p(t) & ( q(-t) || 1 ) ) ==> w(t) )

( q(-t) != ¬p(t) || q(-t) != p(-t) )

( No pot ser matar || No pot ser viure )

Lley:

( ( ( p(t) || p(t) està en el Pare ) & ( q(-t) || 1 ) ) & ...

... ( ( ( p(t) || p(t) està en el Pare ) & ( q(-t) || 1 ) ) ==> w(t) )

Lley:

a [< t [< b <==> (-b) [< (-t) [< (-a)

p(a) = p(-b) & p(-a) = p(b)


A star-trek 4 la tripulació del enteprise està en el Pare en el segle XX.

Les ulleres del capità Kirk es destrueishen cuant es fabriquen les ulleres del present.

L'arma del Pavel Checkov no funciona perque no pot matar.

L'arma del capità Kirk funciona només perque no mata.

La científica se'n pot vaitxnar al present,

perque el temps està bifurcat en it.

La bifurcació acaba cuant tornen al present.


Lley:

L(x,u,v,t) = ...

... pqk·(1/r)^{2}·r(u,v,t)+...

... (-h)·( (c/s)^{(1/3)}·( (3/2^{(1/2)})·V·t )^{(2/3)} )·( e^{iut}+e^{ivt} )

m·(c/s)^{(2/3)}·V^{2}·( (3/2^{(1/2)})·V·t )^{(-1)·(2/3)} = ...

... pqk·( ( pq·(k/m) )^{(1/2)}·t )^{(-1)·(2/3)}

Lley:

L(x,u,v,t) = ...

... (-1)·pqk·(1/r)^{2}·r(u,v,t)+...

... (-h)·( (c/s)^{(1/3)}·( (3/2^{(1/2)})·V·it )^{(2/3)} )·( e^{iut}+e^{ivt} )

m·(c/s)^{(2/3)}·V^{2}·( (3/2^{(1/2)})·V·it )^{(-1)·(2/3)} = ...

... pqk·( (3/2^{(1/2)})·( pq·(k/m) )^{(1/2)}·it )^{(-1)·(2/3)}


Viatge al passat:

e^{(1/3)·pi·i} || (-1) || e^{(-1)·(1/3)·pi·i}

Viatge al present:

e^{(2/3)·pi·i} || 1 || e^{(-1)·(2/3)·pi·i}


Matrius de Pauli:

s_{0} = ( < (-1),0 >,< 0,(-1)> )

s_{x} = ( < 0,1 >,< 1,0 > )

Matrius de Dirac-Pauli:

s_{0} = ( < (-1),0,0 >,< 0,(-1),0 >,< 0,0,(-1) > )

s_{x} = ( < 0,1,0 >,< 0,0,1 >,< 1,0,0 > )

s_{y} = ( < 0,0,1 >,< 1,0,0 >,< 0,1,0 > )


I havere-kate-maruto menjjet-yuto-yamed mutchet-muto,

and I not querere-kate-maruto smash-muto.

I havere-kate-maruto menjjet-yuto-yamed pocket-muto,

and I not querere-kate-maruto smensh-muto.


Kino-yute I vare-kate-maruto drinket-yuto-yam mutchet-muto.

Kino-yute I vare-kate-maruto drinket-yuto-yam pocket-muto.

Asa-yute I wil-kate-maruto drinket-yuto-yam mutchet-muto.

Asa-yute I wil-kate-maruto drinket-yuto-yam pocket-muto.


I querere-kate-maruto a cotet-yuto-yamed wizh miruku.

I querere-kate-maruto a cotet-yuto-yamed wizhwat miruku.

jueves, 3 de noviembre de 2022

ingenieria técnica en llum y so y calor

1r curs de electrónica analógica

i^{2} = (-1)

q(t) = pe^{at} || q(t) = pe^{(-1)·at}

q(t) = pe^{i·at} || q(t) = pe^{(-i)·at}

2n curs de electrónica virtual

k^{2} = i

j^{2} = (-i)

q(t) = pe^{k·at} || q(t) = pe^{(-k)·at}

q(t) = pe^{j·at} || q(t) = pe^{(-j)·at}


Teoría matemàtica:

Teorema:

d_{t}[ f(t)+g(t) ] = d_{t}[f(t)]+d_{t}[g(t)]

d_{t}[ s·f(t) ] = s·d_{t}[f(t)]

Teorema:

d_{t}[g( f(t) )] = d_{f(t)}[g( f(t) )]·d_{t}[f(t)]

Teorema:

d_{t}[t] = 1

d_{t}[e^{t}] = e^{t}

Teorema:

d_{t}[e^{at}] = ae^{at}

d_{tt}^{2}[e^{at}] = a^{2}·e^{at}

Teorema:

d_{tt}^{2}[ f(t)+g(t) ] = d_{tt}^{2}[f(t)]+d_{tt}^{2}[g(t)]

Teorema:

int[s]d[t] = st

Teorema:

d_{t}[ ln(f(t)) ] = ( d_{t}[f(t)]/f(t) )

Teorema:

d_{t}[ f(t) [o(t)o] g(t) ] = d_{t}[f(t)]·d_{t}[g(t)]


Teoría física:

1r curs de electrónica analógica:

Osciladors:

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{(C/R)·t}

R·d_{t}[q(t)]+C·q(t) = 0

q(t) = pe^{(-1)·(C/R)·t}

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+i·(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{i·(C/R)·t}

R·d_{t}[q(t)]+i·C·q(t) = 0

q(t) = pe^{(-i)·(C/R)·t}


Bifurcadors:

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+C·q(t) = 0

q(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

L·d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]+(-C)·(f(t)+g(t)) = 0

f(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

L·d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]+C·(f(t)+g(t)) = 0

f(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}


Distorsoniados:

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+(-C)·q(t) = Ae^{st}

q(t) = A·( 1/(s·R+(-C)) )·e^{st}

R·d_{t}[q(t)]+C·q(t) = Ae^{(-1)·st}

q(t) = A·( 1/((-s)·R+C) )·e^{(-1)·st}

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+i·(-C)·q(t) = Ae^{i·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/(s·R+(-C)) )·e^{i·st}

R·d_{t}[q(t)]+i·C·q(t) = Ae^{(-i)·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/((-s)·R+C) )·e^{(-i)·st}


Amplificadors:

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+(-C)·q(t) = Ae^{st}

q(t) = A·( 1/(s^{2}·L+(-C)) )·e^{st}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+(-C)·q(t) = Ae^{(-1)·st}

q(t) = A·( 1/(s^{2}·L+(-C)) )·e^{(-1)·st}

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+C·q(t) = Ae^{i·st}

q(t) = A·( 1/((-1)·s^{2}·L+C) )·e^{i·st}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+C·q(t) = Ae^{(-i)·st}

q(t) = A·( 1/((-1)·s^{2}·L+C) )·e^{(-i)·st}


Lley:

n resistencies en serie <==> R = ( R_{1}+...+R_{n} )

n resistencies en paralel <==> R = ( (1/R_{1})+...+(1/R_{n}) )^{(-1)}

Lley:

R = ( R_{1}+...+R_{n} )·( (1/R_{1})+...+(1/R_{m}) )·( R_{1}+...+R_{n} )

R = ( ( (1/R_{1})+...+(1/R_{n}) )·( R_{1}+...+R_{m} )·( (1/R_{1})+...+(1/R_{n}) ) )^{(-1)}


Principi:

E(x) = qk·(1/r^{2})·(x/r)

B(x) = (-1)·qk·(1/r^{2})·(d_{t}[x]/r)


Lley:

m·d_{tt}^{2}[h(t)] = p·( E( h(t) )+int[ B( h(t) ) ]d[t] ) = 0

h(t) = ct

(-1)·h(t) = (-c)·t


Microfons y Altavoxums mono:

Lley:

int[ c·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(C/R)·t}

int[ (-c)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(C/R)·t}

Lley:

int[ (-c)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(-1)·(C/R)·t}

int[ c·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(-1)·(C/R)·t}

Cámares y Pantalles mono:

Lley:

int[ c·(1/i)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{i·(C/R)·t}

int[ (-c)·(1/i)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{i·(C/R)·t}

Lley:

int[ (-c)·(1/i)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(-i)·(C/R)·t}

int[ c·(1/i)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(-i)·(C/R)·t}


Microfons y Altavoxums stereos:

Lley:

int[ c·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ (-c)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

int[ c·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = h(t)

f(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ (-c)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

f(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Cámares y Pantalles stereos:

Lley:

int[ (-c)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ c·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

int[ (-c)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = h(t)

f(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ c·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

f(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}


Reproductors de disc:

Lley:

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (C/R)·r(t)

q(t) = pe^{(C/R)·t}

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-1)·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{(-1)·(C/R)·t}

Lley:

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = i·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{i·(C/R)·t}

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-i)·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{(-i)·(C/R)·t}


Reproductor de disc amb pitch:

Lley:

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = (C/L)·r(t)+(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{(C/L)^{(1/2)}·t}

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-1)·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = (-1)·(C/L)·r(t)+(-1)·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{(-1)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = i·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = i·(C/L)·r(t)+i·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{i·(C/L)^{(1/2)}·t}

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-i)·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = (-i)·(C/L)·r(t)+(-i)·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{(-i)·(C/L)^{(1/2)}·t}


Pitch:

Lley:

P = < R_{1},L_{1},...,R_{n},L_{n}>

Q = < L_{1},R_{1},...,L_{n},R_{n}>


2n curs de electrónica virtual:

Osciladors virtuals:

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+k·(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{k·(C/R)·t}

R·d_{t}[q(t)]+k·C·q(t) = 0

q(t) = pe^{(-k)·(C/R)·t}

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+j·(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{j·(C/R)·t}

R·d_{t}[q(t)]+j·C·q(t) = 0

q(t) = pe^{(-j)·(C/R)·t}


Bifurcadors virtuals:

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·(-C)·q(t) = 0

q(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·C·q(t) = 0

q(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

L·d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]+i·(-C)·(f(t)+g(t)) = 0

f(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

L·d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]+i·C·(f(t)+g(t)) = 0

f(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}


Distorsoniados virtuals:

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+k·(-C)·q(t) = Ae^{k·st}

q(t) = A·(1/k)·( 1/(s·R+(-C)) )·e^{k·st}

R·d_{t}[q(t)]+k·C·q(t) = Ae^{(-k)·st}

q(t) = A·(1/k)·( 1/((-s)·R+C) )·e^{(-k)·st}

Lley:

R·d_{t}[q(t)]+j·(-C)·q(t) = Ae^{j·st}

q(t) = A·(1/j)·( 1/(s·R+(-C)) )·e^{j·st}

R·d_{t}[q(t)]+j·C·q(t) = Ae^{(-j)·st}

q(t) = A·(1/j)·( 1/((-s)·R+C) )·e^{(-j)·st}


Amplificadors virtuals:

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·(-C)·q(t) = Ae^{k·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/(s^{2}·L+(-C)) )·e^{k·st}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·(-C)·q(t) = Ae^{(-k)·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/(s^{2}·L+(-C)) )·e^{(-k)·st}

Lley:

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·C·q(t) = Ae^{j·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/((-1)·s^{2}·L+C) )·e^{j·st}

L·d_{tt}^{2}[q(t)]+i·C·q(t) = Ae^{(-j)·st}

q(t) = A·(1/i)·( 1/((-1)·s^{2}·L+C) )·e^{(-j)·st}


Microfons y Altavoxums virtuals mono:

Lley:

int[ c·(1/k)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{k·(C/R)·t}

int[ (-c)·(1/k)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{k·(C/R)·t}

Lley:

int[ (-c)·(1/k)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(-k)·(C/R)·t}

int[ c·(1/k)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(-k)·(C/R)·t}

Cámares y Pantalles virtuals mono:

Lley:

int[ c·(1/j)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{j·(C/R)·t}

int[ (-c)·(1/j)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{j·(C/R)·t}

Lley:

int[ (-c)·(1/j)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{(-j)·(C/R)·t}

int[ c·(1/j)·(R/C)·( d_{t}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{(-j)·(C/R)·t}


Microfons y Altavoxums virtuals stereos:

Lley:

int[ c·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ (-c)·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

int[ c·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = h(t)

f(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ (-c)·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

f(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Cámares y Pantalles virtuals stereos:

Lley:

int[ (-c)·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = h(t)

q(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ c·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[q(t)]/q(t) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

q(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} || q(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

int[ (-c)·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = h(t)

f(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}

int[ c·(1/i)·(L/C)·( d_{tt}^{2}[f(t)+g(t)]/(f(t)+g(t)) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

f(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t} & g(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}


Reproductors de disc virtuals:

Lley:

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = k·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{k·(C/R)·t}

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-k)·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{(-k)·(C/R)·t}

Lley:

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = j·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{j·(C/R)·t}

h(t) = ( ln(1/p)+ln(q(t)) ) [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-j)·(C/R)·r(t)

q(t) = pe^{(-j)·(C/R)·t}


Reproductor de disc virtuals amb pitch:

Lley:

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = k·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = k·(C/L)·r(t)+k·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{k·(C/L)^{(1/2)}·t}

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-k)·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = (-k)·(C/L)·r(t)+(-k)·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{(-k)·(C/L)^{(1/2)}·t}

Lley:

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = j·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = j·(C/L)·r(t)+j·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{j·(C/L)^{(1/2)}·t}

h(t) = int[ (C/L)^{(1/2)}·( ln(1/p)+ln(q(t)) ) ]d[t] [o(t)o] int[ r(t) ]d[t]

d_{t}[h(t)] = (-j)·(C/L)·t·r(t)

d_{tt}^{2}[h(t)] = (-j)·(C/L)·r(t)+(-j)·(C/L)·t·d_{t}[r(t)]

q(t) = pe^{(-j)·(C/L)^{(1/2)}·t}


3r curs de tecnología del calor:

T(x) = (R·q)(x)

T(x) = (P+(-Q))(x)

Increment de temperatura <==> T(x) >] 0

Decrement de temperatura <==> T(x) [< 0


Lley:

v·d_{x}[T(x)]+(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{(u/v)·x}

v·d_{x}[T(x)]+u·T(x) = 0

T(x) = we^{(-1)·(u/v)·x}

Lley:

v·d_{x}[T(x)]+i·(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{i·(u/v)·x}

v·d_{x}[T(x)]+i·u·T(x) = 0

T(x) = we^{(-i)·(u/v)·x}


Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} || T(x) = we^{(-1)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+u·T(x) = 0

T(x) = we^{i·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} || T(x) = we^{(-i)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[f(x)+g(x)]+(-u)·(f(x)+g(x)) = 0

f(x) = we^{( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} & g(x) = we^{(-1)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

(h/m)·d_{xx}^{2}[f(x)+g(x)]+u·(f(x)+g(x)) = 0

f(x) = we^{i·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} & g(x) = we^{(-i)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}


Lley:

v·d_{x}[T(x)]+(-u)·T(x) = Ae^{ax}

T(x) = A·( 1/(av+(-u)) )·e^{ax}

v·d_{x}[T(x)]+u·T(x) = Ae^{(-1)·ax}

T(x) = A·( 1/((-a)·v+u) )·e^{(-1)·ax}

Lley:

v·d_{x}[T(x)]+i·(-u)·T(x) = Ae^{i·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/(av+(-u)) )·e^{i·ax}

v·d_{x}[T(x)]+i·u·T(x) = Ae^{(-i)·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/((-a)·v+u) )·e^{(-i)·ax}


Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+(-u)·T(x) = Ae^{ax}

T(x) = A·( 1/(a^{2}·(h/m)+(-u)) )·e^{ax}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+(-u)·T(x) = Ae^{(-1)·ax}

T(x) = A·( 1/(a^{2}·(h/m)+(-u)) )·e^{(-1)·ax}

Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+u·T(x) = Ae^{i·ax}

T(x) = A·( 1/((-1)·a^{2}·(h/m)+u) )·e^{i·ax}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+u·T(x) = Ae^{(-i)·ax}

T(x) = A·( 1/((-1)·a^{2}·(h/m)+u) )·e^{(-i)·ax}


Lley:

int[ c·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{(u/v)·x}

int[ (-c)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{(u/v)·x}

Lley:

int[ (-c)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{(-1)·(u/v)·x}

int[ c·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{(-1)·(u/v)·x}


Lley:

int[ c·(1/i)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{i·(u/v)·x}

int[ (-c)·(1/i)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{i·(u/v)·x}

Lley:

int[ (-c)·(1/i)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{(-i)·(u/v)·x}

int[ c·(1/i)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{(-i)·(u/v)·x}


4r curs de tecnología virtual del calor:

Lley:

v·d_{x}[T(x)]+k·(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{k·(u/v)·x}

v·d_{x}[T(x)]+k·u·T(x) = 0

T(x) = we^{(-k)·(u/v)·x}

Lley:

v·d_{x}[T(x)]+j·(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{j·(u/v)·x}

v·d_{x}[T(x)]+j·u·T(x) = 0

T(x) = we^{(-j)·(u/v)·x}


Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·(-u)·T(x) = 0

T(x) = we^{k·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} || T(x) = we^{(-k)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·u·T(x) = 0

T(x) = we^{j·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} || T(x) = we^{(-j)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[f(x)+g(x)]+i·(-u)·(f(x)+g(x)) = 0

f(x) = we^{k·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} & g(x) = we^{(-k)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}

(h/m)·d_{xx}^{2}[f(x)+g(x)]+i·u·(f(x)+g(x)) = 0

f(x) = we^{j·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x} & g(x) = we^{(-j)·( u·(m/h) )^{(1/2)}·x}


Lley:

v·d_{x}[T(x)]+k·(-u)·T(x) = Ae^{k·ax}

T(x) = A·(1/k)·( 1/(av+(-u)) )·e^{k·ax}

v·d_{x}[T(x)]+k·u·T(x) = Ae^{(-k)·ax}

T(x) = A·(1/k)·( 1/((-a)·v+u) )·e^{(-k)·ax}

Lley:

v·d_{x}[T(x)]+j·(-u)·T(x) = Ae^{j·ax}

T(x) = A·(1/j)·( 1/(av+(-u)) )·e^{j·ax}

v·d_{x}[T(x)]+j·u·T(x) = Ae^{(-j)·ax}

T(x) = A·(1/j)·( 1/((-a)·v+u) )·e^{(-j)·ax}


Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·(-u)·T(x) = Ae^{k·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/(a^{2}·(h/m)+(-u)) )·e^{k·ax}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·(-u)·T(x) = Ae^{(-k)·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/(a^{2}·(h/m)+(-u)) )·e^{(-k)·ax}

Lley:

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·u·T(x) = Ae^{j·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/((-1)·a^{2}·(h/m)+u) )·e^{j·ax}

(h/m)·d_{xx}^{2}[T(x)]+i·u·T(x) = Ae^{(-j)·ax}

T(x) = A·(1/i)·( 1/((-1)·a^{2}·(h/m)+u) )·e^{(-j)·ax}


Lley:

int[ c·(1/k)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{k·(u/v)·x}

int[ (-c)·(1/k)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{k·(u/v)·x}

Lley:

int[ (-c)·(1/k)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{(-k)·(u/v)·x}

int[ c·(1/k)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{(-k)·(u/v)·x}


Lley:

int[ c·(1/j)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{j·(u/v)·x}

int[ (-c)·(1/j)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{j·(u/v)·x}

Lley:

int[ (-c)·(1/j)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = h(t)

T(x) = we^{(-j)·(u/v)·x}

int[ c·(1/j)·(v/u)·( d_{x}[T(x)]/T(x) ) ]d[t] = (-1)·h(t)

T(x) = we^{(-j)·(u/v)·x}

martes, 1 de noviembre de 2022

ecuacions de Maxwell

rot[ E(x,y,z) ] = ...

... < ...

... (1/a^{2})·( d_{yz}^{2}[E_{y}·a^{3}xyz]+(-1)·d_{zy}^{2}[E_{z}·a^{3}xyz] ) , ...

... (1/a^{2})·( d_{zx}^{2}[E_{z}·a^{3}yzx]+(-1)·d_{xz}^{2}[E_{x}·a^{3}yzx] ) , ...

... (1/a^{2})·( d_{xy}^{2}[E_{x}·a^{3}zxy]+(-1)·d_{yx}^{2}[E_{y}·a^{3}zxy] ) ...

... >

anti-rot[ E(x,y,z) ] = ...

... < ...

... (1/a)·( d_{x}[E_{y}·a^{3}xyz]+(-1)·d_{x}[E_{z}·a^{3}xyz] ) , ...

... (1/a)·( d_{y}[E_{z}·a^{3}yzx]+(-1)·d_{y}[E_{x}·a^{3}yzx] ) , ...

... (1/a)·( d_{z}[E_{x}·a^{3}zxy]+(-1)·d_{z}[E_{y}·a^{3}zxy] ) ...

... >


Principi:

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·( < x,y,z >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·( < d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >/r )


Lley:

Sigui ( x = r & y = r & z = r ) ==> ( Maxwell-Ampere & Maxwell-Faraday )

Lley de Maxwell-Ampere en forma integral:

anti-potencial[ rot[ E(x,y,z) ] ] = ...

... qk+(1/3)·anti-potencial[ int[B(x,y,z)]d[t] ]

anti-potencial[ rot[ B(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k+(-1)·(1/3)·anti-potencial[ d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) ]

Lley de Maxwell-Faraday en forma integral:

potencial[ anti-rot[ E(x,y,z) ] ] = ...

... q·(k/r)+(2/3)·potencial[ int[B(x,y,z)]d[t] ]

potencial[ anti-rot[ B(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·(k/r)+(-1)·(2/3)·potencial[ d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) ]


Lley:

Sigui ( x = r & y = r & z = r ) ==> ( Maxwell-Ampere & Maxwell-Faraday )

Lley de Maxwell-Ampere en forma diferencial:

rot[ E(x,y,z) ] = H(x,y,z)+(1/3)·int[B(x,y,z)]d[t]

rot[ B(x,y,z) ] = J(x,y,z,q(t))+(-1)·(1/3)·( d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) )

Lley de Maxwell-Faraday en forma diferencial:

anti-rot[ E(x,y,z) ] = P(x,y,z)+(2/3)·int[B(x,y,z)]d[t]

anti-rot[ B(x,y,z) ] = Q(x,y,z,q(t))+(-1)·(2/3)·( d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) )


Lley:

H(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( < 2axy+(-2)·azx+(1/3)·r,2ayz+(-2)·axy+(1/3)·r,2azx+(-2)·ayz+(1/3)·r >/r )

J(x,y,z) = (-1)·q·k·(1/r^{2})·...

... ( < (1/d_{t}[y])·d_{t}[ d_{t}[y]·ayx ]+(-1)·(1/d_{t}[z])·d_{t}[ d_{t}[z]·azx ], ...

... (1/d_{t}[z])·d_{t}[ d_{t}[z]·azy ]+(-1)·(1/d_{t}[x])·d_{t}[ d_{t}[x]·axy ], ...

... (1/d_{t}[x])·d_{t}[ d_{t}[x]·axz ]+(-1)·(1/d_{t}[y])·d_{t}[ d_{t}[y]·ayz ] >/r )+...

... (1/3)·d_{t}[q]·k·(1/r^{2})·( < r,r,r >/r )

Lley:

P(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( < a^{2}y^{2}z+(-1)·a^{2}yz^{2}+(2/3)·r, ...

... a^{2}z^{2}x+(-1)·a^{2}zx^{2}+(2/3)·r, ...

... a^{2}x^{2}y+(-1)·a^{2}xy^{2}+(2/3)·r >/r )

Q(x,y,z) = (-1)·q·k·(1/r^{2})·...

... ( < d_{t}[y]·a^{2}yz+(-1)·d_{t}[z]·a^{2}zy, ...

... d_{t}[z]·a^{2}zx+(-1)·d_{t}[x]·a^{2}xz, ...

... d_{t}[x]·a^{2}xy+(-1)·d_{t}[y]·a^{2}yx >/r )+...

... (2/3)·d_{t}[q]·k·(1/r^{2})·( < r,r,r >/r )


Principi:

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( f(br) )^{(-3)}·( < x·f(bx),y·f(by),z·f(bz) >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·...

... ( f(br) )^{(-3)}·( < d_{t}[x·f(bx)],d_{t}[y·f(by)],d_{t}[z·f(bz)] >/r )


Lley:

Sigui ( x = r & y = r & z = r ) ==> ( Maxwell-Ampere & Maxwell-Faraday )

Lley de Maxwell-Ampere en forma integral:

anti-potencial[ rot[ E(x,y,z) ] ] = ...

... qk+(1/3)·anti-potencial[ int[B(x,y,z)]d[t] ]

anti-potencial[ rot[ B(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·k+(-1)·(1/3)·anti-potencial[ d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) ]

Lley de Maxwell-Faraday en forma integral:

potencial[ anti-rot[ E(x,y,z) ] ] = ...

... q·(k/r)·(1/f(br))+(2/3)·potencial[ int[B(x,y,z)]d[t] ]

potencial[ anti-rot[ B(x,y,z) ] ] = ...

... d_{t}[q(t)]·(k/r)·(1/f(br))+(-1)·(2/3)·potencial[ d_{t}[E(x,y,z,q(t))]+B(x,y,z,q(t)) ]

f(br) = 1

Principi: [ d'un planeta amb dia y nit ]

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... e^{(-3)·br}·( < x·e^{bx},y·e^{by},z·e^{bz} >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·...

... e^{(-3)·br}·( < d_{t}[x·e^{bx}],d_{t}[y·e^{by}],d_{t}[z·e^{bz}] >/r )

b = ( (2pi·i)/r )

Principi: [ de propulsió d'un coet ]

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( ln(br) )^{(-3)}·( < x·ln(bx),y·ln(by),z·ln(bz) >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·...

... ( ln(br) )^{(-3)}·( < d_{t}[x·ln(bx)],d_{t}[y·ln(by)],d_{t}[z·ln(bz)] >/r )

b = ( e/r )

Principi: [ d'ona de volum cosinosoidal ]

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( cos(br) )^{(-3)}·( < x·cos(bx),y·cos(by),z·cos(bz) >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·...

... ( cos(br) )^{(-3)}·( < d_{t}[x·cos(bx)],d_{t}[y·cos(by)],d_{t}[z·cos(bz)] >/r )

b = ( (2pi)/r )

Principi: [ d'ona de volum sinosoidal ]

E(x,y,z) = qk·(1/r^{2})·...

... ( sin(br) )^{(-3)}·( < x·sin(bx),y·sin(by),z·sin(bz) >/r )

B(x,y,z) = (-1)·qk·(1/r^{2})·...

... ( sin(br) )^{(-3)}·( < d_{t}[x·sin(bx)],d_{t}[y·sin(by)],d_{t}[z·sin(bz)] >/r )

b = ( pi/(2r) )


Ecuacións de variables estocástiques.

Teorema:

0 [< x [< oo

f(x) = (1/2)·e^{(1/2)·(-x)}

0 [< y [< oo

g(y) = (1/2)·e^{(1/2)·(-y)}

z = x+y

x = (z/2) & y = (z/2)

h(z) = p·(1/4)·e^{(1/4)·(-z)}·e^{(1/4)·(-z)} = (1/2)·e^{(1/2)·(-z)} & p = 2

Teorema:

0 [< x [< oo

f(x) = (1/3)·e^{(1/3)·(-x)}

0 [< y [< oo

g(y) = (2/3)·e^{(2/3)·(-y)}

z = x+y

x = (z/2) & y = (z/2)

h(z) = p·(2/9)·e^{(1/6)·(-z)}·e^{(2/6)·(-z)} = (1/2)·e^{(1/2)·(-z)} & p = (9/4)


Teorema:

( cos(x) )^{2}+( sin(x) )^{2} = 1

Demostració:

a^{2}+b^{2} = h^{2}

(a/h)^{2}+(b/h)^{2} = (h/h)^{2} = 1

Teorema:

( 1/sin(x) )^{2}·( 1+cos(x) )·( 1+(-1)·cos(x) ) = 1

( 1/cos(x) )^{2}·( 1+sin(x) )·( 1+(-1)·sin(x) ) = 1

Teorema:

( 1+cos(x) )·( 1+cos(x) )+( sin(x) )^{2} = 2

( 1+sin(x) )·( 1+sin(x) )+( cos(x) )^{2} = 2

Teorema:

( sin(x) )^{2}·( ( 1/(1+cos(x)) )+( 1/(1+(-1)·cos(x)) ) ) = 2

( cos(x) )^{2}·( ( 1/(1+sin(x)) )+( 1/(1+(-1)·sin(x)) ) ) = 2

Teorema:

( sin(x) )^{2}·( 1+( cot(x) )^{2} ) = 1

( cos(x) )^{2}·( 1+( tan(x) )^{2} ) = 1

Teorema:

( cos(x)+sin(x) )^{2}+(-1)·sin(2x) = 1

( cos(x)+(-1)·sin(x) )^{2}+sin(2x) = 1

Teorema:

( 1/( cos(x) )^{2} )·( cos(2x)+( sin(x) )^{2} ) = 1

( 1/( sin(x) )^{2} )·( (-1)·cos(2x)+( cos(x) )^{2} ) = 1

lunes, 24 de octubre de 2022

cálcul diferencial y integral

< m,n = f(m) > <==> mx^{n}

< n,m = g(n) > <==> nx^{m}

[Eh][ < n,h(n) > = < n,n > || < m,h(m) > = < m,m > ]

Teoría:

Teorema:

d_{x}[ f(x)+g(x) ] = d_{x}[f(x)]+d_{x}[g(x)]

d_{x}[ s·f(x) ] = s·d_{x}[f(x)]

Teorema:

d_{x}[g( f(x) )] = d_{f(x)}[g( f(x) )]·d_{x}[f(x)]

d_{x}[ ( f(x) )^{n} ] = n·( f(x) )^{n+(-1)}·d_{x}[f(x)]

d_{x}[ ln(f(x)) ] = (1/f(x))·d_{x}[f(x)]

Teorema:

d_{x}[ f_{1}(x) [o(x)o] ...(n)... [o(x)o] f_{n}(x) ] = ...

... d_{x}[f_{1}(x)]·...(n)...·d_{x}[f_{n}(x)]


Problemes:

Teorema:

d_{x}[ ( 2x^{2}+1 )^{n} ] = ...

... 4n·( 2x^{2}+1 )^{n+(-1)}·x

int[ ( 2x^{2}+1 )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( 2x^{2}+1 )^{n+1} [o(x)o] ln(4x) [o(x)o] (1/4)·x


Teorema:

d_{x}[ ( x^{3}+3x+2 )^{n} ] = ...

... 3n·( x^{3}+3x+2 )^{n+(-1)}·(x^{2}+1)

int[ ( x^{3}+3x+2 )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( x^{3}+3x+2 )^{n+1} [o(x)o] ...

... ln(3x^{2}+3) [o(x)o] ln(6x) [o(x)o] (1/6)·x


Teorema:

d_{x}[ ( 2x^{3}+3x^{2}+1 )^{n} ] = ...

... 6n·( 2x^{3}+3x^{2}+1 )^{n+(-1)}·(x^{2}+x)

int[ ( 2x^{3}+3x^{2}+1 )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( 2x^{3}+3x^{2}+1 )^{n+1} [o(x)o] ...

... ln(6x^{2}+6x) [o(x)o] ln(12x+6) [o(x)o] (1/12)·x


Teoría:

Teorema:

d_{x}[ f(x)·g(x) ] = d_{x}[f(x)]·g(x)+f(x)·d_{x}[g(x)]

Teorema: [ fonamental del producte integral ]

d_{x}[ G( f(x) ) [o(x)o] H( f(x) ) ] = d_{f(x)}[ G( f(x) ) ]·d_{f(x)}[ H( f(x) ) ]·d_{x}[f(x)]


Problemes

Teorema:

d_{x}[ ( xe^{x}+c )^{n} ] = ...

... n·( xe^{x}+c )^{n+(-1)}·( e^{x}+xe^{x} )

int[ ( xe^{x}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( xe^{x}+c )^{n+1} [o(x)o] (-1)·e^{(-x)} [o(x)o] ln(1+x)

Teorema:

d_{x}[ ( xe^{(-x)}+c )^{n} ] = ...

... n·( xe^{(-x)}+c )^{n+(-1)}·( e^{(-x)}+(-x)·e^{(-x)} )

int[ ( xe^{(-x)}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( xe^{(-x)}+c )^{n+1} [o(x)o] e^{x} [o(x)o] (-1)·ln(1+(-x))


Teorema:

d_{x}[ ( x^{2}·e^{x}+c )^{n} ] = ...

... n·( x^{2}·e^{x}+c )^{n+(-1)}·( 2x·e^{x}+x^{2}·e^{x} )

int[ ( x^{2}·e^{x}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( x^{2}·e^{x}+c )^{n+1} [o(x)o] (-1)·e^{(-x)} [o(x)o] ln(x) [o(x)o] ln(2+x)

Teorema:

d_{x}[ ( x^{2}·e^{(-x)}+c )^{n} ] = ...

... n·( x^{2}·e^{(-x)}+c )^{n+(-1)}·( 2x·e^{(-x)}+(-1)·x^{2}·e^{(-x)} )

int[ ( x^{2}·e^{(-x)}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( x^{2}·e^{(-x)}+c )^{n+1} [o(x)o] e^{x} [o(x)o] ln(x) [o(x)o] (-1)·ln(2+(-x))


Teorema:

d_{x}[ ( x^{p}·e^{x}+c )^{n} ] = ...

... n·( x^{p}·e^{x}+c )^{n+(-1)}·( px^{p+(-1)}·e^{x}+x^{p}·e^{x} )

int[ ( x^{p}·e^{x}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( x^{p}·e^{x}+c )^{n+1} [o(x)o] ...

... (-1)·e^{(-x)} [o(x)o] ( 1/((-p)+2) )·x^{(-p)+2} [o(x)o] ln(p+x)

Teorema:

d_{x}[ ( x^{p}·e^{(-x)}+c )^{n} ] = ...

... n·( x^{p}·e^{(-x)}+c )^{n+(-1)}·( px^{p+(-1)}·e^{(-x)}+(-1)·x^{p}·e^{(-x)} )

int[ ( x^{p}·e^{(-x)}+c )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( x^{p}·e^{(-x)}+c )^{n+1} [o(x)o] ...

... e^{x} [o(x)o] ( 1/((-p)+2) )·x^{(-p)+2} [o(x)o] (-1)·ln(p+(-x))


Teorema:

sin(2x) = 2·sin(x)·cos(x)

cos(2x) = ( cos(x) )^{2}+(-1)·( sin(x) )^{2}

Teorema:

d_{x}[ ( sin(x)·e^{x} )^{n} ] = ...

... n·( sin(x)·e^{x} )^{n+(-1)}·( cos(x)·e^{x}+sin(x)·e^{x} )

int[ ( sin(x)·e^{x} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( sin(x)·e^{x} )^{n+1} [o(x)o] ln( sin(x)·e^{x} ) [o(x)o] ...

... ( ln(cos(x))+x ) [o(x)o] (-1)·(1/4)·ln(cos(2x))

Teorema:

d_{x}[ ( cos(x)·e^{x} )^{n} ] = ...

... n·( cos(x)·e^{x} )^{n+(-1)}·( (-1)·sin(x)·e^{x}+cos(x)·e^{x} )

int[ ( cos(x)·e^{x} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( cos(x)·e^{x} )^{n+1} [o(x)o] ln( cos(x)·e^{x} ) [o(x)o] ...

... ( ln(sin(x))+x ) [o(x)o] (-1)·(1/4)·ln(cos(2x))

Teorema:

d_{x}[ ( sin(x)·e^{(-x)} )^{n} ] = ...

... n·( sin(x)·e^{(-x)} )^{n+(-1)}·( cos(x)·e^{(-x)}+(-1)·sin(x)·e^{(-x)} )

int[ ( sin(x)·e^{(-x)} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( sin(x)·e^{(-x)} )^{n+1} [o(x)o] ln( sin(x)·e^{(-x)} ) [o(x)o] ...

... ( ln(cos(x))+(-x) ) [o(x)o] (1/4)·ln(cos(2x))

Teorema:

d_{x}[ ( cos(x)·e^{(-x)} )^{n} ] = ...

... n·( cos(x)·e^{(-x)} )^{n+(-1)}·( (-1)·sin(x)·e^{(-x)}+(-1)·cos(x)·e^{(-x)} )

int[ ( cos(x)·e^{(-x)} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( cos(x)·e^{(-x)} )^{n+1} [o(x)o] ln( cos(x)·e^{(-x)} ) [o(x)o] ...

... ( ln(sin(x))+(-x) ) [o(x)o] (1/4)·ln(cos(2x))


Teorema:

d_{x}[ ( sinh(x)·e^{x} )^{n} ] = ...

... n·( sinh(x)·e^{x} )^{n+(-1)}·( cosh(x)·e^{x}+sinh(x)·e^{x} )

int[ ( sinh(x)·e^{x} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( sinh(x)·e^{x} )^{n+1} [o(x)o] ln( sinh(x)·e^{x} ) [o(x)o] ...

... ( (-1)·ln(cosh(x))+x ) [o(x)o] (1/2)·( sinh(x) )^{2}

Teorema:

d_{x}[ ( cosh(x)·e^{x} )^{n} ] = ...

... n·( cosh(x)·e^{x} )^{n+(-1)}·( sinh(x)·e^{x}+cosh(x)·e^{x} )

int[ ( cosh(x)·e^{x} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( cosh(x)·e^{x} )^{n+1} [o(x)o] ln( cosh(x)·e^{x} ) [o(x)o] ...

... ( (-1)·ln(sinh(x))+x ) [o(x)o] (-1)·(1/2)·( cosh(x) )^{2}

Teorema:

d_{x}[ ( sinh(x)·e^{(-x)} )^{n} ] = ...

... n·( sinh(x)·e^{(-x)} )^{n+(-1)}·( cosh(x)·e^{(-x)}+(-1)·sinh(x)·e^{(-x)} )

int[ ( sinh(x)·e^{(-x)} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( sinh(x)·e^{(-x)} )^{n+1} [o(x)o] ln( sinh(x)·e^{(-x)} ) [o(x)o] ...

... ( ln(cosh(x))+x ) [o(x)o] (1/2)·( sinh(x) )^{2}

Teorema:

d_{x}[ ( cosh(x)·e^{(-x)} )^{n} ] = ...

... n·( cosh(x)·e^{(-x)} )^{n+(-1)}·( sinh(x)·e^{(-x)}+(-1)·cosh(x)·e^{(-x)} )

int[ ( cosh(x)·e^{(-x)} )^{n} ]d[x] = ...

... ( 1/(n+1) )·( cosh(x)·e^{(-x)} )^{n+1} [o(x)o] ln( cosh(x)·e^{(-x)} ) [o(x)o] ...

... ( ln(sinh(x))+x ) [o(x)o] (-1)·(1/2)·( cosh(x) )^{2}


Si me hubiese inventado la radiación estaría muerto del Xeplion,

era real la radiación y estoy vivo.

No se puede inventar ninguien una enfermedad psiquiátrica,

porque la medicación lo mata.


Esto solo tiene sentido para fieles,

que no son pecadores:

Se tiene que andar y llegar al Nirvana,

porque se tiene que renovar un centro de los pares de centros.

Solo se puede vivir dos veces sin renovar,

gastando el máximo de energía disponible.


fachere

fectered

feintered

dechire

dictered

dientered


yo havere-po dictered la veritatsone.

yo havere-po dictered la veritatsorum.

yo havere-po-mitzli dictered-sam la veritatsokitx.

yo havere-proika dictered-prom la veritatsoki.


Italiano-latín:

-one [o] -orum

Euskera-Bascotzok:

-koak [o] -koaikek

-una-tat-koashek [o] -orum-tat-koashek

-utna [o] -oprum


No nos podemos saltar el derecho internacional constitucional,

y sabemos que hay condenación si te saltas la ley,

y lo sabéis de la Meloni y de Puigdemont.


Si la verdad,

vos hace libres,

libres seréis,

porque hace cumplir la ley,

y se puede salir de cualquier imperio.

Si la falsedad,

no vos hace libres,

no libres seréis,

porque no hace cumplir la ley,

y no se puede salir de cualquier imperio.


I havere-kate-maruto drinket-yuto-yamed smash-muto that yu-maruto.

I havere-kate-maruto drinket-yuto-yamed smensh-muto that yu-maruto.


I havere-kate-tai-tai drinket-yung-yangued smash-tai-mung that yu-tai-tai.

I havere-kate-tai-tai drinket-yung-yangued smensh-tai-mung that yu-tai-tai.


Don Corleone sere-po matxe poderoso que la Meloni.

La Meloni sere-po ménotxe poderosa que Don Corleone.


Don Corleone vatchnare-po por amonto de la Meloni.

La Meloni vatchnare-po por avallo de Don Corleone.


Don Corleone estare-po adalto de la Meloni.

La Meloni estare-po abaisho de Don Corleone.


Don Corleone sere-po molto poderoso comparato con la Meloni.

La Meloni sere-po poca poderosa comparata con Don Corleone.


El mundo es consistente,

ninguien se salta el buey del prójimo,

y se sigue el derecho internacional constitucional.

Todos siguen el ama al próximo como a ti mismo.


Distribucions continues:

1 [< x [< oo

F(x) = (4/pi)·int[ ( 1/(1+x^{2}) ) ]d[x]

G(x) = int[ ( 1/x^{2} ) ]d[x]

Esperança[x·f(x)] = (2/pi)·ln(1+x^{2})

Esperança[x·g(x)] = ln(x)


Distribucions del Hamiltonià de Heisenberg.

(-oo) [< x [< oo

ihc·d_{x}[f(x)] = pqgx·(1/pi)·( 1/(1+(ax)^{2}) )·f(x)

f(x) = e^{( 1/(ihc) )·pqg·(1/a)^{2}·(1/(2pi))·( arc-tan(ax) [o(ax)o] (1/2)·(ax)^{2} )}

(-oo) [< x [< oo

ihc·d_{x}[f(x)] = (-k)·(1/2)·x^{2}·(1/pi)·( 1/(1+(ax)^{2}) )·f(x)

f(x) = e^{( 1/(ihc) )·(-k)·(1/2)·(1/a)^{3}·(1/(4pi))·( arc-tan(ax) [o(ax)o] (1/3)·(ax)^{3} )}


Distribucions del Hamiltonià de Srôdinguer

0 [< t [< oo

ih·d_{t}[f(t)] = (1/m)·(pqg)^{2}·(1/2)·t^{2}·...

... (4/pi)·( 1/(1+( ( a·( (pqg)/(2m) ) )^{(1/2)}·t )^{2}) )·f(t)

f(t) = e^{( 1/(ih) )·(1/a)·(pqg)·( (1/a)·( (2m)/(pqg) ) )^{(1/2)}·(1/(4pi))·...

... ( ...

... arc-tan( ( a·( (pqg)/(2m) ) )^{(1/2)}·t ) [o( ( a·( (pqg)/(2m) ) )^{(1/2)}·t )o] ...

... (1/3)·( ( a·( (pqg)/(2m) ) )^{(1/2)}·t )^{3} ...

... )}

0 [< t [< oo

ih·d_{t}[f(t)] = (1/2)·(-k)·( x_{0}e^{(k/m)^{(1/2)}(-i)·t} )^{2}·...

... (-1)·( 1/ln(1+ax_{0}) )·...

... ( ax_{0}e^{(k/m)^{(1/2)}(-i)·t}/( 1+ax_{0}e^{(k/m)^{(1/2)}(-i)·t} ) )·f(t)

f(t) = e^{( 1/(ih) )·(1/2)·(-k)·(m/k)^{(1/2)}·(1/i)·...

... ( ...

... (1/ln(1+ax_{0}))·( ln(1+ax_{0}e^{(k/m)^{(1/2)}(-i)·t}) [o( (k/m)^{(1/2)}·(-i)·t )o] ...

... (1/2)·( x_{0}·e^{(k/m)^{(1/2)}(-i)·t} )} )^{2} ...

... )}


Respiración = [16e]:

Pulmonía o corona-virus:

Error en la destrucción del agua.

2·( 4·H_{2}O <==> 4·H_{2}+O_{4} )

[4·H_{2}O]·[4e] <==> [4·H_{2}]·[O_{4}]

Bronquitis de pulmón:

Error en la construcción del carburo-metano.

C_{4}+8·H_{2} <==> 4·CH_{4}

[C_{4}]·[8·H_{2}] <==> [8e]·[4·CH_{4}]

Hidróxido de carbono:

4·( CH_{4}+O_{4} <==> C(OH)_{4} )

[CH_{4}]·[O_{4}] <==> [4e]·[C(OH)_{4}]


Teorema:

x^{n+1}+(-1) = (x+(-1))·(1+x+...+x^{n})

Teorema:

lim[x = 1][ ( (x^{n}+(-1))/(x^{m}+(-1)) ) ] = (n/m)

lim[x = 1][ ( 1/(x+(-1)) )·( sum[k = 1]-[n][ x^{k} ]+(-n) ) ] = ...

... (1/2)·( n(n+1) )

lim[x = 1][ ( 1/(x+(-1))^{2} )·( sum[k = 1]-[n][ x^{2k}+(-2)·x^{k} ]+n ) ] = ...

... (1/6)·( n(n+1)(2n+1) )

lim[x = 1][ ( 1/(x+(-1))^{n} )·( prod[k = 1]-[n][ ( x^{k}+(-1) ) ] ) ] = n!


Teorema:

a_{n} és convergent <==> a_{n} és de Cauchy.

Demostració:

[==>]

Sigui s > 0 ==>

Sigui u = (s/2) & v = (s/2) ==>

Es defienish k_{0} > max{n_{0},m_{0}} ==>

|a_{n}+(-1)·a_{m}| [< |a_{n}+(-l)|+|a_{m}+(-l)| < u+v = s

[<==]

Sigui s > 0 ==>

Es defienish n_{0} > k_{0} ==>

|a_{n}+(-1)·a_{m}| < s

a_{n} = a_{m}

|i(a_{n}+(-1)·a_{m})| = (-0)

|a_{n}+(-l)| [< |a_{n}+(-1)·a_{m}|+|a_{m}+(-l)|

(|1|+|i|)·|a_{n}+(-l)| [< (|1|+|i|)·|a_{n}+(-1)·a_{m}| < (|1|+|i|)·s

|a_{n}+(-l)| < s


350 Italia en Cygnus-Kepler:

150 Córcega-y-Sardeña-y-Sicilia:

Latín con u. -urum.

100 Estatereds-Pontificatereds-y-Nápoles:

Latín con o. -orum

100 Génova-Calabria:

Italiano.


350 Reino Stowed en Cygnus-Kepler:

75 Welsh-y-Cornikland:

Stowed Gaelical British

100 Ireland:

Stowed Gaelical Irish

75 Scotland:

Stowed Scotish

100 England:

Stowed English


550 Asamblea Nacional

350 Reino Stehed en Cygnus-Kepler:

75 Bretaña:

Stehed Gaelical Irish

100 Normandia:

Stehed Gaelical British

75 Bélgica:

Stehed English

100 Holanda:

Stehed Scotish

200 Francia en Cygnus-Kepler:

100 Occitania:

Occità

100 Estatu-dom Françé:

Françé de le Patuá


350 España en Cygnus-Kepler:

105 Cáteldor:

Català:

80 Euskal-Herria:

Euskera-Bascotzok

20 Astur-Cantabria:

Euskera-Bascotzok Cantabri-koashek

105 Castilla-Madrid:

Castellano

20 Galicia:

Gallego

20 Andalucía:

Andaluz


100 Portugal en Cygnus-Kepler:

50 Oporto:

Portugueshe-y

50 Coimbra:

Portuguehe-y


200 Yugoslavia en Cygnus-Kepler

100 Croacia:

Serbio-croata con u

100 Serbia:

Serbio-croata con o


300 Troika-Yugoslavia en Cygnus-Kepler:

100 Grecia:

Greco-Romano con o

100 Bulgaria

Greco-Romano con u

100 Rumania

Rumano


Las administraciones de estos países:

Tienen que pagar pensiones a infieles,

porque están apuntados en el paro,

y pueden robar al gobierno.

No tienen que pagar pensiones a fieles,

porque no están apuntados en el paro,

y no pueden robar al gobierno.

Adjudicar proyectos de construcción.

Adjudicar proyectos de destrucción.

Cobrar el impuesto de contribución-patrimonio,

de alquiler al gobierno de casa vacía.

f(n) = (n!·n)€

Cobrar el impuesto de contribución-patrimonio,

de alquiler al gobierno de casa ocupada.

g(n,k) = ( (n+(-k))!·(n+(-k)) )€

Cobrar el impuesto socialista de la utilidad del agua.

Cobrar el impuesto social-demócrata de la utilidad del agua.

h = ( (n+m)/k )

Cobrar el impuesto socialista de la utilidad del taxi.

Cobrar el impuesto social-demócrata de la utilidad del taxi.

h = ( (n+(-m))/k )


Ecuaciones de núcleos integrales estocásticos:

Si ( F(x) = int[f(x)]d[x] = 1 & G(y) = int[g(y)]d[y] = 1 ) ==>

P(x) = p·int[ H(x)·f(x)·g(y) ]d[x] = 1 & y = u(x)

Q(y) = q·int[ J(y)·f(x)·g(y) ]d[y] = 1 & x = v(y)

Teorema:

0 [< x [< oo

f(x) = e^{(-x)}

0 [< y [< oo

f(y) = e^{(-y)}

y = x^{2}+a

y = (-x)

x^{2}+x+a = 0 [< x [< oo

f(x) = (2x+1)·e^{(-1)·( x^{2}+x+a )}

x = ( y+(-a) )^{(1/2)}

y = (-x)

y+( y+(-a) )^{(1/2)} = 0 [< y [< oo

f(y) = ( 1+(1/2)·( y+(-a) )^{(-1)·(1/2)} )·e^{(-1)·( y+( y+(-a) )^{(1/2)} )}


Lema:

2n+1 [< e^{n}

2n+3 [< e^{n}+e^{n} = 2e^{n} [< e^{n+1}

Teorema:

1 [< x [< oo

f(x) = (1/x^{2})

1 [< y [< oo

f(y) = (1/y^{2})

y = x^{2}+a

x^{2}+a = e [< x [< e^{oo}

f(x) = (e+(-a))^{(1/2)}·(2x)^{2}·( 1/x^{2} )·( 1/(x^{2}+a) )·( 1/(x^{2}+a) ) )·

x^{2} = ( y+(-a) )

y+(-a) = e [< y [< e^{oo}

f(y) = (e+a)·( 1/(y+(-a)) )·( 1/y^{2} )