física-mecánica-teórica y geofísica-atmosférica-y-magmática y física-de-campos-potenciales y física-de-operadores

Ley:

d_{t}[x] = v·( ( (ax)·(vat)^{n+(-1)} )/( (vat)^{n}+(ax)^{n} ) )

x(t) = (1/a)·Anti-pow[n]-ln( (1/n)·(vat)^{n} )

Deducción:

d_{x}[ pow[n]-ln(x) ] = d_{x}[ x^{n}·ln(x) ] = nx^{n+(-1)}·ln(x)+x^{n+(-1)} = ...

... (1/x)·( nx^{n}·ln(x)+x^{n} ) = (1/x)·( n·pow[n]-ln(x)+x^{n} )

Ley:

d_{t}[x] = v·( (ax)/(n+ax) )·( m/(vat) )

x(t) = (1/a)·Anti-pow[n]-e( (1/m)·(vat)^{m} )

Deducción:

d_{x}[ pow[n]-e(x) ] = d_{x}[ x^{n}·e^{x} ] = nx^{n+(-1)}·e^{x}+x^{n}·e^{x} = ...

... (1/x)·( nx^{n}·e^{x}+x^{n+1}·e^{x} ) = (1/x)·(n+x)·pow[n]-e(x)

Ley:

d_{t}[x] = v·( (ax)/((n+1)+ax) )·( m/(vat) )

x(t) = (1/a)·Anti-pow[n]-ep-[0]( (1/m)·(vat)^{m} )

Deducción:

d_{x}[ pow[n]-ep-[0](x) ] = d_{x}[ x^{n}·ep-[0](x) ] = nx^{n+(-1)}·ep-[0](x)+x^{n}·ep-[(-1)](x) = ...

... nx^{n}·e^{x}+x^{n}·( e^{x}+xe^{x} ) = (1/x)·( (n+1)+x )·pow[n]-ep-[0](x)

Teorema:

pow[n]-ep-[0](x) = pow[n+1]-e(x)

Demostración:

pow[n]-ep-[0](x) = ...

... x^{n}·ep-[0](x) = x^{n}·( xe^{x} ) = ( x^{n}·x )·e^{x} = x^{n+1}·e^{x} = pow[n+1]-e(x)

Principio:

d_{t}[x] = v·f(ax)

x(t) = (1/a)·Anti-[ int[ ( 1/f(s) ) ]d[s] ]-(vat)

d_{t}[ Anti-[ int[ ( 1/f(s) ) ]d[s] ]-(vat) ] = va·f( Anti-[ int[ ( 1/f(s) ) ]d[s] ]-(vat) )

Ley:

d_{t}[x] = v·ln(ax)

x(t) = (1/a)·Anti-[ ln( ln(s) ) [o(s)o] (1/2)·s^{2} ]-(vat)

Ley:

d_{t}[x] = v·( 1/ln(ax) )

x(t) = (1/a)·Anti-[ ln(s)·s+(-s) ]-(vat)

Ley: [ de la hormigonera-A ]

m·d_{t}[w]·r = ( d_{t}[q]·(1/2)·t^{2}+pt )·g·sin(w)

w(t) = ...

... Anti-[ (-1)·cos(s)+ln(sin(s)) [o(s)o] sin(s) ]-( ( 1/(mr) )·( d_{t}[q]·(1/6)·t^{3}+p·(1/2)·t^{2} )·g )

Ley: [ de la hormigonera-B ]

m·d_{t}[w]·r = ( d_{t}[q]·(1/2)·t^{2}+pt )·g·cos(w)

w(t) = ...

... Anti-[ sin(s)+ln(cos(s)) [o(s)o] cos(s) ]-( ( 1/(mr) )·( d_{t}[q]·(1/6)·t^{3}+p·(1/2)·t^{2} )·g )

Ley:

d_{t}[x] = v·( e^{iax}+ad )^{n}

x(t) = (1/a)·Anti-[ ( 1/((-n)+1) )·( e^{is}+ad )^{(-n)+1} [o(s)o] e^{(-1)·is} ]-(vat)

Ley:

d_{t}[x] = v·( e^{ax}+ad )^{n}

x(t) = (1/a)·Anti-[ ( 1/((-n)+1) )·( e^{s}+ad )^{(-n)+1} [o(s)o] (-1)·e^{(-s)} ]-(vat)

Ley:

d_{t}[x] = v·( ( (ax)^{p}+ad )/( (ax)^{q}+ad ) )

x(t) = (1/a)·Anti-[ ( ( 1/(q+1) )·s^{q+1}+ads ) [o(s)o] ( s /o(s)o/( ( 1/(p+1) )·s^{p+1}+ads ) ]-(vat)

Fenómenos meteorológicos:

Ley: [ del rayo ]

U(x) = qgh·( 1+(-1)·(ax) )

int[ U(1/a) ]d[x] = (1/2)·qgh·(1/a)

x(t) = (-1)·(q/m)·gha·(1/2)·t^{2}+(1/a)

V[p] = (1/2)·gh

Ley: [ del relámpago ]

U(x) = qgh·( 1+(ax) )

int[ U(1/a) ]d[x] = (3/2)·qgh·(1/a)

x(t) = (q/m)·gha·(1/2)·t^{2}+(-1)·(1/a)

V[p] = (-1)·(3/2)·gh

Ley: [ del tornado ]

U(x) = qgh·( 1+(-1)·(ax)^{2} )

int[ U(1/a) ]d[x] = (2/3)·qgh·(1/a)

x(t) = (1/a)·sin( ( 2·(q/m)·gh )^{(1/2)}·at+(pi/2) )

V[p] = (2/3)·gh

Ley: [ del relámpago fantasmal ]

U(x) = qgh·( 1+(ax)^{2} )

int[ U(1/a) ]d[x] = (4/3)·qgh·(1/a)

x(t) = (1/a)·sinh( ( 2·(q/m)·gh )^{(1/2)}·at+(pi/2)·i )

V[p] = (-i)·(4/3)·gh

Anexo:

El voltaje imaginario hace un plasma eléctrico como el alma.

Ley: [ del anti-ciclón-frentes-de-fuego ]

U(x) = qg·(ih)·(ax)^{2}

int[ U(1/a) ]d[x] = (1/3)·qg·(ih)·(1/a)

x(t) = (1/a)·e^{( 2·(q/m)·gh )^{(1/2)}·a·kt}

V[p] = (1/3)·g·(ih)

Ley: [ del ciclón-frentes-de-agua ]

U(x) = (-1)·qg·(ih)·(ax)^{2}

int[ U(1/a) ]d[x] = (-1)·(1/3)·qg·(ih)·(1/a)

x(t) = (1/a)·e^{( 2·(q/m)·gh )^{(1/2)}·a·jt )

V[p] = (-1)·(1/3)·g·(ih)

Anexo:

Un frente anti-ciclónico normalmente,

quema un valle o una montaña. 

Un frente ciclónico normalmente,

moja un valle o una montaña. 

Ley: [ de niebla en los valles ]

U(x) = qg·(ih)·(ax)

int[ U(1/a) ]d[x] = (1/2)·qg·(ih)·(1/a)

x(t) = ( (q/m)·g·(ih) )·a·(1/2)·t^{2}

V[p] = (1/2)·g·(ih)

Ley: [ de niebla en las montañas ]

U(x) = (-1)·qg·(ih)·(ax)

int[ U(1/a) ]d[x] = (-1)·(1/2)·qg·(ih)·(1/a)

x(t) = (-1)·( (q/m)·g·(ih) )·a·(1/2)·t^{2}

V[p] = (-1)·(1/2)·g·(ih)

Ley:

Altas presiones positivas:

Bajas presiones negativas:

Ley:

(-1)·P_{0} [< P [< 0 [< P [< P_{0}

F( P,h_{P} ) = ( ( P_{0} )^{2}+(-1)·P^{2} )^{(1/2)}·( h_{P} )^{2}

F( 0,h_{0} ) = P_{0}·( h_{0} )^{2}

Ley:

d_{P}[ F( P,h_{P} ) ] = (-1)·( ( P_{0} )^{2}+(-1)·P^{2} )^{(-1)·(1/2)}·P·( h_{P} )^{2}

d_{h_{P}}[ F( P,h_{P} ) ] = ( ( P_{0} )^{2}+(-1)·P^{2} )^{(1/2)}·2h_{P}

Ley:

h_{P} = ( F( 0,h_{0} )·( ( P_{0} )^{2}+(-1)·P^{2} )^{(-1)·(1/2)} )^{(1/2)}

Anexo:

Si aumenta la presión positiva,

la energía potencial positiva se hace más grande a fuerza constante.

Si aumenta la presión negativa,

la energía potencial negativa se hace más grande a fuerza constante.

Ley:

Perturbación anti-ciclónica de categoría n:

P = ( n/(n+1) )^{(1/2)}·P_{0}

h_{P} = (n+1)·h_{0}

Perturbación ciclónica de categoría n:

P = (-1)·( n/(n+1) )^{(1/2)}·P_{0}

h_{P} = (-1)·(n+1)·h_{0}

Ley: 

Embozamiento de aire caliente:

Embozamiento de aire frío:

Ley:

(-1)·T_{0} [< T [< 0 [< T [< T_{0}

F( T,h_{T} ) = ( ( P_{0} )^{2}+(-1)·( (kT)/V_{0} )^{2} )^{(1/2)}·( h_{T} )^{2}

F( 0,h_{0} ) = P_{0}·( h_{0} )^{2}

Sea E_{0} = P_{0}·V_{0} = k·T_{0} ==>

F( 0,h_{0} ) = k·T_{0}·( 1/V_{0} )·( h_{0} )^{2}

k = ( E_{0}/T_{0} )

Ley:

d_{T}[ F( T,h_{T} ) ] = ...

... (-1)·( ( P_{0} )^{2}+(-1)·( (kT)/V_{0} )·^{2} )^{(-1)·(1/2)}·( k/V_{0} )^{2}·T·( h_{T} )^{2}

d_{h_{T}}[ F( T,h_{T} ) ] = ( ( P_{0} )^{2}+(-1)·( (kT)/V_{0} )^{2} )^{(1/2)}·2h_{T}

Ley:

h_{T} = ( F( 0,h_{0} )·( ( P_{0} )^{2}+(-1)·( (kT)/V_{0} )^{2} )^{(-1)·(1/2)} )^{(1/2)}

Ley:

Perturbación anti-ciclónica de categoría n:

T = ( n/(n+1) )^{(1/2)}·T_{0}

h_{P} = (n+1)·h_{0}

Perturbación ciclónica de categoría n:

T = (-1)·( n/(n+1) )^{(1/2)}·T_{0}

h_{P} = (-1)·(n+1)·h_{0}

Estem atens a una baixa presió negativa ciclónica,

que ens envia fronts de pluja,

y no estarem dominats per les altes presions positives anti-ciclóniques.

Estem atens a una alta presió positiva anti-ciclónica,

que no ens envia fronts de pluja,

y no estarem dominats per les baixes presions negatives ciclóniques.

Clásico:

ix = sh

tx = tch

piixar [o] pijar

cagar [o] cagar

baixar [o] bajar

deixar [o] dejar

això [o] esto

allò [o] eso o aquello

així [o] así

Valencià:

iixte [o] iixe

iixta [o] iixa

iixtos [o] iixos

iixtes [o] iixes

parleixkû iixte valencià.

parletxkû itxte aragonès.

veitx [o] veo

deitx o daitx [o] deo o doy

vaitx [o] voy

deitx o daitx [o] deo o doy

fec o faitx [o] hago

dic [o] digo

Ley: [ de subducción ]

d_{x}[u(x,t)] = ( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)]

u(x,0) = f(x)

u(x,t) = f(x+( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ley: [ de dorsal ]

d_{x}[u(x,t)] = (-1)·( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)]

u(x,0) = f(x)

u(x,t) = f(x+(-1)·( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ley:

d_{x}[u(x,t)]+(-1)·( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)] = (n/x)·u(x,t)

( 1/(ax) )^{n}·u(x,0) = f(x)

u(x,t) = (ax)^{n}·f(x+( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ley:

d_{x}[u(x,t)]+( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)] = (n/x)·u(x,t)

( 1/(ax) )^{n}·u(x,0) = f(x)

u(x,t) = (ax)^{n}·f(x+(-1)·( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ley:

d_{x}[u(x,t)]+(-1)·( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)] = na·u(x,t)

( 1/e^{nax} )·u(x,0) = f(x)

u(x,t) = e^{nax}·f(x+( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ley:

d_{x}[u(x,t)]+( m/(qgh) )^{(1/2)}·d_{t}[u(x,t)] = na·u(x,t)

( 1/e^{nax} )·u(x,0) = f(x)

u(x,t) = e^{nax}·f(x+(-1)·( (qgh)/m )^{(1/2)}·t)

Ecuación de estado del magma:

Ley:

(-p) [< q [< 0 [< q [< p

F( q,h_{q} ) = ( ( P_{0} )^{2}+(-1)·( (q·V[p])/V_{0} )^{2} )^{(1/2)}·( h_{0} )^{2}

V[p] = ( E_{0}/p )

Definición:

x = e-[2^{(1/2)}]-[mk+r](at)

(y_{1}·...·y_{n}) = e-[2^{(1/2)}]-[mk+r](at)

Axioma:

d_{t}^{2k+1}[x] = d_{t}^{2k}[ (y_{1}·...·y_{n}) ]·2^{(1/2)}·a

d_{t}^{2k+1}[ (y_{1}·...·y_{n}) ] = d_{t}^{2k}[x]·2^{(1/2)}·a

Axioma:

d_{tt}^{2k+2}[x] = d_{t}^{2k+1}[x]·2^{(-1)·(1/2)}·a

d_{tt}^{2k+2}[ (y_{1}·...·y_{n}) ] = d_{t}^{2k+1}[ (y_{1}·...·y_{n}) ]·2^{(-1)·(1/2)}·a

Ley:

F(x,y) = (-k)·< y,x > ==> U(x,y) = (-k)·2xy

(m/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2} ) = (-k)·( xy+yx )

x(t) = (1/a)·e-[2^{(1/2)}]-[2k+2+sig(x)·1]( (k/m)^{(1/2)}·it )

y(t) = (1/a)·e-[2^{(1/2)}]-[2k+1+sig(y)·2]( (k/m)^{(1/2)}·it )

Ley:

F(x,y,z) = (-k)·< ayz,axz,ayx > ==> U(x,y,z) = (-k)·3a·xyz

(m/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) = (-k)·( a·xyz+a·yxz+a·zyx )

x(t) = (1/a)·e-[2^{(1/2)}]-[3k+3]( (k/m)^{(1/2)}·it )

y(t) = (1/a)·e-[2^{(1/2)}]-[3k+2+sig(yx)·(-2)]( (k/m)^{(1/2)}·it )

z(t) = (1/a)·e-[2^{(1/2)}]-[3k+1+sig(xz)·(-1)]( (k/m)^{(1/2)}·it )

Definición:

x = e-[3^{(1/2)}]-[mk+r](at)

(y_{1}·...·y_{n}) = e-[3^{(1/2)}]-[mk+r](at)

Axioma:

d_{t}^{2k+1}[x] = d_{t}^{2k}[ (y_{1}·...·y_{n}) ]·3^{(1/2)}·a

d_{t}^{2k+1}[ (y_{1}·...·y_{n}) ] = d_{t}^{2k}[x]·3^{(1/2)}·a

Axioma:

d_{tt}^{2k+2}[x] = d_{t}^{2k+1}[x]·2·3^{(-1)·(1/2)}·a

d_{tt}^{2k+2}[ (y_{1}·...·y_{n}) ] = d_{t}^{2k+1}[ (y_{1}·...·y_{n}) ]·2·3^{(-1)·(1/2)}·a

Ley:

F(x,y) = (-k)·< y+x,x+y > ==> U(x,y) = (-k)·( 2xy+(1/2)·( x^{2}+y^{2} ) )

(m/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2} ) = (-k)·( xy+yx+(1/2)·( x^{2}+y^{2} ) )

x(t) = (1/a)·e-[3^{(1/2)}]-[2k+2+sig(x)·1]( (k/m)^{(1/2)}·it )

y(t) = (1/a)·e-[3^{(1/2)}]-[2k+1+sig(y)·2]( (k/m)^{(1/2)}·it )

Ley:

F(x,y,z) = (-k)·< ayz+x,axz+y,ayx+z > ==> U(x,y,z) = (-k)·( 3a·xyz+(1/2)·( x^{2}+y^{2}+z^{2} ) )

(m/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) = ...

... (-k)·( ( a·xyz+a·yxz+a·zyx )+(1/2)·( x^{2}+y^{2}+z^{2} ) )

x(t) = (1/a)·e-[3^{(1/2)}]-[3k+3]( (k/m)^{(1/2)}·it )

y(t) = (1/a)·e-[3^{(1/2)}]-[3k+2+sig(yx)·(-2)]( (k/m)^{(1/2)}·it )

z(t) = (1/a)·e-[3^{(1/2)}]-[3k+1+sig(xz)·(-1)]( (k/m)^{(1/2)}·it )

Definición: [ de energía potencial ]

U(x) = int[ F(x) ]d[x]

Ley: [ Operador Lagraniano de energía cinética ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = int[ m·d_{tt}^{2}[x] ]d[x]

Deducción:

int[ m·d_{t}[x]·d_{tt}^{2}[x] ]d[t] = int[ m·d_{tt}^{2}[x]·d_{t}[x] ]d[t]

Energías potenciales:

Ley:

Si F(x) = F ==> U(x) = Fx

d_{t}[x(t)] = (F/m)·t

x(t) = (F/m)·(1/2)·t^{2}

Deducción:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = F·(F/m)·(1/2)·t^{2}

Ley:

Si F(x) = (-k)·x ==> U(x) = (-k)·(1/2)·x^{2}

x(t) = re^{(k/m)^{(1/2)}·it}

d_{t}[x(t)] = (k/m)^{(1/2)}·(ir)·e^{(k/m)^{(1/2)}·it}

Deducción:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-k)·(1/2)·r^{2}·e^{(k/m)^{(1/2)}·2it}

Ley:

Si F(x) = F+(-k)·x ==> U(x) = Fx+(-k)·(1/2)·x^{2}+(-1)·(1/2)·F·(F/k)

x(t) = re^{(k/m)^{(1/2)}·it}+(F/k)

Definición: [ de potencia energética ]

N( d_{t}[x] ) = int[ F( d_{t}[x] ) ]d[ d_{t}[x] ]

Ley: [ Operador Garriguense de potencia cinética ]

m·d_{t}[x]^{[o(t)o] 2} = int[ m·d_{tt}^{2}[x] ]d[ d_{t}[x] ]

Deducción:

int[ m·d_{tt}^{2}[x]^{2} ]d[t] = int[ m·d_{tt}^{2}[x]·d_{t}[ d_{t}[x] ]d[t] 

Potencias energéticas:

Ley:

Si F( d_{t}[x] ) = F ==> N( d_{t}[x] ) = F·d_{t}[x]

d_{t}[x(t)] = (F/m)·t

x(t) = (F/m)·(1/2)·t^{2}

Deducción:

m·d_{t}[x]^{[o(t)o] 2} = F·(F/m)·t

Ley:

Si F( d_{t}[x] ) = (-b)·d_{t}[x] ==> N( d_{t}[x] ) = (-b)·(1/2)·d_{t}[x]^{2}

d_{t}[x(t)] = (-1)·(b/m)·re^{(-1)·(b/m)·t}

x(t) = re^{(-1)·(b/m)·t}

Deducción:

m·d_{t}[x]^{[o(t)o] 2} = (-b)·(b/m)^{2}·r^{2}·(1/2)·e^{(-2)·(b/m)·t}

Ley:

Si F( d_{t}[x] ) = F+(-b)·d_{t}[x] ==> ...

... N( d_{t}[x] ) = F·d_{t}[x]+(-b)·(1/2)·d_{t}[x]^{2}+(-1)·(1/2)·F·(F/b)

d_{t}[x(t)] = (-1)·(b/m)·re^{(-1)·(b/m)·t}+(F/b)

Ley:

Si F(x) = (-F)·(1/r)^{n}·(n+1)·x^{n} ==> U(x) = (-F)·(1/r)^{n}·x^{n+1}

x(t) = ( (1/2)^{(1/2)}·(n+(-1))·( (1/m)·F·(1/r)^{n} )^{(1/2)}·it )^{( (-2)/(n+(-1)) )}

Deducción:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = ...

... (-F)·(1/r)^{n}·( (1/2)^{(1/2)}·(n+(-1))·( (1/m)·F·(1/r)^{n} )^{(1/2)}·it )^{( (-2)·(n+1)/(n+(-1)) )}

Ley:

Si F( d_{t}[x] ) = (-F)·(1/v)^{n}·(n+1)·d_{t}[x]^{n} ==> ...

... N( d_{t}[x] ) = (-F)·(1/v)^{n}·d_{t}[x]^{n+1}

d_{t}[x(t)] = ( (n+(-1))·(n+1)·( (1/m)·F·(1/v)^{n} )·t )^{( (-1)/(n+(-1)) )}

Deducción:

m·d_{t}[x]^{[o(t)o] 2} = ...

... (-F)·(1/v)^{n}·( (n+(-1))·(n+1)·( (1/m)·F·(1/v)^{n} )·t )^{( ( (-1)·(n+1) )/(n+(-1)) )}

Definición:

x-[n]-(t) = e-[n]-[mk+r](t)

d_{t}[ ( x-[n]-(t) )^{k} ] = k·( x-[n]-(t) )^{k}

int[ (n+(-1))·( x-[n]-(t) )^{k} ]d[t] = n·(1/k)·( x-[n]-(t) )^{k}

Ley:

F(x,y,z) = (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·...

... < d_{t}[y]d_{t}[z],d_{t}[x]d_{t}[z],d_{t}[y]d_{t}[x] > ==> ...

... N(x,y,z) = (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·3·d_{t}[x]d_{t}[y]d_{t}[z]

m·( d_{t}[x]^{[o(t)o] 2}+d_{t}[y]^{[o(t)o] 2}+d_{t}[z]^{[o(t)o] 2} ) = ...

... (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·3·d_{t}[x]d_{t}[y]d_{t}[z]

x(t) = int[ ve-[2]-[3k+3]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

y(t) = int[ ve-[2]-[3k+2+sig(yx)·(-2)]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

z(t) = int[ ve-[2]-[3k+1+sig(xz)·(-1)]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

Deducción:

m·( d_{t}[x] )^{[o(t)o] 2} = int[ m·d_{tt}^{2}[x]^{2} ]d[t] = ...

... (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·v·(2/2)·( e-[2]-[3k+r]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) )^{2}

Definición:

x-[p,q]-(t) = e-[p,q]-[mk+r](t)

d_{t}[ p·( x-[p,q]-(t) )^{k} ] = ( p+1 )·k·( x-[p,q]-(t) )^{k}

int[ q·( x-[p,q]-(t) )^{k} ]d[t] = ( q+(-1) )·(1/k)·( x-[p,q]-(t) )^{k}

Teorema:

int[ ( p+1 )·x(t) ]d[t] = ( (p+1)+(-1) )·x(t) = p·x(t)

d_{t}[ ( q+(-1) )·x(t) ] = ( ( q+(-1) )+1 )·x(t) = q·x(t)

Ley:

F(x,y,z) = (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·...

... < d_{t}[y]d_{t}[z]+v·d_{t}[x],d_{t}[x]d_{t}[z]+v·d_{t}[y],d_{t}[y]d_{t}[x]+v·d_{t}[z] > ==> ...

... N(x,y,z) = (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·...

... ( 3·d_{t}[x]d_{t}[y]d_{t}[z]+(v/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) )

m·( d_{t}[x]^{[o(t)o] 2}+d_{t}[y]^{[o(t)o] 2}+d_{t}[z]^{[o(t)o] 2} ) = ...

... (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)^{2}·...

... ( 3·d_{t}[x]d_{t}[y]d_{t}[z]+(v/2)·( d_{t}[x]^{2}+d_{t}[y]^{2}+d_{t}[z]^{2} ) )

x(t) = int[ ve-[p,q]-[3k+3]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

y(t) = int[ ve-[p,q]-[3k+2+sig(yx)·(-2)]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

z(t) = int[ ve-[p,q]-[3k+1+sig(xz)·(-1)]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) ]d[t]

Deducción:

m·d_{t}[x]^{[o(t)o] 2} = int[ m·d_{tt}^{2}[x]^{2} ]d[t] = ...

... (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·v·...

... int[ 4·( e-[p,q]-[3k+r]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) )^{2} ]...

... d[(-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t] = ...

... (-1)·(pq)·k·(1/r)^{2}·v·(3/2)·( e-[p,q]-[3k+r]( (-1)·(1/m)·(pq)·k·(1/r)^{2}·(1/v)·t ) )^{2}

Ley: [ de fuerza Lorentz ]

F(x,y,z) = (pq)·k·(1/r)^{3}·< x,y,z >

L(x,y,z) = (-1)·(pq)·k·(1/r)^{3}·( r/(iv) )·< d_{t}[x],d_{t}[y],d_{t}[z] >

F(x,y,z)+L(x,y,z) = 0

x(t) = e^{(v/r)·it}·cos(s)·cos(w)

y(t) = e^{(v/r)·it}·sin(s)·cos(w)

z(t) = e^{(v/r)·it}·sin(w)

Anexo:

La fuerza de atracción es elíptica.

La fuerza de repulsión es hiperbólica.

Estupidez:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = U(x)

d_{t}[ (m/2)·d_{t}[x]^{2} ] = d_{t}[ U(x) ]

m·d_{t}[x]·d_{tt}^{2}[x] = d_{x}[ U(x) ]·d_{t}[x]

m·d_{tt}^{2}[x] = d_{x}[ U(x) ] = F(x)

Mecánica I:

Ley:

La energía cinética es un trabajo de posición del operador de Newton.

La potencia cinética es un trabajo de velocidad del operador de Newton.

Ley:

La energía potencial es un trabajo de posición,

de una fuerza dependiente de la posición.

La potencia energética es un trabajo de velocidad,

de una fuerza dependiente de la velocidad.

Ley: [ fundamental de la energía ]

m·d_{tt}^{2}[x] = sum[k = 1]-[n][ F_{k}(x) ]

<==>

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = sum[k = 1]-[n][ U_{k}(x) ]

Ley: [ fundamental de la potencia ]

m·d_{tt}^{2}[x] = sum[k = 1]-[n][ F_{k}( d_{t}[x] ) ]

<==>

m·( d_{t}[x] )^{[o(t)o] 2} = sum[k = 1]-[n][ N_{k}( d_{t}[x] ) ]

análisis-matemático y física-mecánica y física-cuántica-y-mecánica-de-carga y probabilidades y homología-algebraica

Teorema:

[Ax][Ay][ 0 [< x,y [< 1 ==> | x^{n}+(-1)·y^{m} | [< n+m ]

Demostración:

| x^{n}+(-1)·y^{m} | = | x^{n}+(-1)+1+(-1)·y^{m} | [< | x^{n}+(-1) |+| 1+(-1)·y^{m} | = ...

... | x+(-1) |·| x^{n+(-1)}+...+1 |+| 1+(-1)·y |·| 1+...+y^{m+(-1)} | [< n+m

Teorema:

[Ax][Ay][ 0 [< x,y [< 1 ==> | x^{n}+(-1)·e^{y} | [< ( n+e )+| 1+(-e) | ]

Demostración:

| x^{n}+(-1)·e^{y} | [< | x^{n}+(-1) |+| 1+(-e) |+| e+(-1)·e^{y} | [< ...

... | x^{n}+(-1) |+| 1+(-e) |+| sum[k = 0]-[oo][ (1/k!)·( 1+(-1)·y^{k} ) ] | [< ...

... | x^{n}+(-1) |+| 1+(-e) |+sum[k = 0]-[oo][ (1/k!)·| 1+(-1)·y^{k} | ] 

Ley: [ Síndrome de Germain ]

No poder comprar al prójimo.

No poder vender al prójimo.

No poder contratar en el prójimo.

No poder trabajar en el prójimo.

No poder mejorar el cuerpo en el prójimo.

No poder empeorar el cuerpo en el prójimo.

No poder tener llama violeta del prójimo.

No poder tener llama amarilla del prójimo.

Anexo:

Todos los extraterrestres que tenéis el síndrome de Germain que estáis en este mundo,

lo vais a seguir teniendo hasta que vos marchéis a vuestro mundo,

porque vos estáis saltando el buey del prójimo con motivo de energía.

Ley-Musical:

[wri][te][sen][hatch]

[tei][ted][ein][co]

[ment][co][ment][zei]

[zen][...]

[hatch][tei][ted][...]

[hatch][tei][ted][...]

[ein][co][ment][co]

[ment][zei][zen][...]

[...][...]

[rea][te][sen][hatch]

[tei][ted][ein][co]

[ment][co][ment][zei]

[zen][...]

[hatch][tei][ted][...]

[hatch][tei][ted][...]

[ein][co][ment][co]

[ment][zei][zen][...]

[...][...]

Según el Star-Trek:

Ley:

Los Hombres somos una confederación,

porque tenemos cuatro evangelios,

el imperio de Júpiter y la confederación de Jûanat-Hád,

Aragorn-Gandalf.

Los Klingon son un imperio porque solo tienen tres evangelios,

y el emperador es Kampék-Francesc,

el devorador de almas.

Ley:

Los Elfos son una confederación,

porque tienen cuatro evangelios,

el imperio de Kaela-Mensa-Kaine y la confederación de Anat-Hana,

Arwen-Galadriel.

Los Romulanos son un imperio porque solo tienen tres evangelios,

y el emperador es Tomalák,

el dios arlequín que ríe.

Ley:

Cada brazo de la Vía Láctea,

nuestra galaxia luminosa,

es un imperio en el universo negro.

Cada brazo de la Vía Cáfea más una nube del Cano,

nuestras galaxias tenebrosas,

es un imperio en el universo blanco,

en ser derecho constitucional del Caos.

Ley:

Debe estar Cygnus-Kepler hombre,

en el cúmulo grande de Magallanes fuera de la Vía Láctea.

Debe estar Ultwue élfico,

en el cúmulo pequeño de Magallanes fuera de la Vía Láctea.

Ley:

Si (m/2)·d_{t}[x]^{2} = a·( 1+(-1)·(x/r)^{2} ) ==> ...

... F(x) = (-1)·2ax·(1/r)^{2}

... x(t) = r·sin( ( (2a)/m )^{(1/2)}·(t/r) )

... d_{t}[x] = ( (2a)/m )^{(1/2)}·cos( ( (2a)/m )^{(1/2)}·(t/r) )

Ley:

Si (m/2)·d_{t}[x]^{2} = qgx+a·( 1+(-1)·(x/r)^{2} ) = (-1)·( 1/(4a) )·( qgr )^{2} ==> ...

... F(x) = qg+(-1)·2ax·(1/r)^{2}

... x(t) = r·sin( ( (2a)/m )^{(1/2)}·(t/r) )+qg·( 1/(2a) )·r^{2}

... d_{t}[x] = ( (2a)/m )^{(1/2)}·cos( ( (2a)/m )^{(1/2)}·(t/r) )

Deducción:

Sea z = (x/r) ==>

qgrz+( a+(-1)·( az^{2}+qgrz+( 1/(4a) )·( qgr )^{2} ) )

Ley:

Si (m/2)·d_{t}[x]^{2} = (k/2)·r^{2}+(-1)·(k/2)·x^{2} ==> ...

... F(x) = (-k)·x

... x(t) = r·sin( (k/m)^{(1/2)}·t )

... d_{t}[x] = (k/m)^{(1/2)}·r·cos( (k/m)^{(1/2)}·t )

Deducción:

int[ (-k)·x ]d[x] = (k/2)·r^{2}+(-1)·(k/2)·x^{2}

Ley:

L(u,v,t) = (c/l)·V·(1/2)·( mt )^{2}·E_{g}·h·( e^{iau}+e^{iav} )

L(v,u,t) = (c/l)·wr·(1/2)·( mt )^{2}·E_{e}·h·( e^{iav}+e^{iau} )

Ley:

L(u,v,t) = (l/c)^{2}·V·( 1/(mt) )·E_{g}·h·( e^{iau}+e^{iav} )

L(v,u,t) = (l/c)^{2}·V·( 1/(mt) )·E_{e}·h·( e^{iav}+e^{iau} )

Temari de física de la universitat de Stroniken:

Càlcul diferencial y integral:

Trigonometría

Derivades

Integrals

Producte integral

Fonaments de la mecànica:

x(t) = vt

x(t) = a·(1/2)·t^{2}

x(t) = (1/m)·(1/u)^{2}·int-int[ F(ut) ]d[ut]d[ut]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = E

Mecànica I:

m·d_{tt}^{2}[x] = F+(-b)·d_{t}[x]

m·d_{tt}^{2}[x] = F+(-k)·x

m·d_{tt}^{2}[x] = F(ut)+(-b)·d_{t}[x]

m·d_{tt}^{2}[x] = F(ut)+(-k)·x

Mecànica II:

m·d_{t}[x] = p(ut)·q(ut)

d_{t}[x] = f(x)

d_{t}[x] = d_{t}[w]·r(t)

d_{t}[x] = ( d_{t}[w]/w )·r(t)

Ley:

m·d_{tt}^{2}[x] = F·( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n}+(-k)·x

x(t) = ...

... sin( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·int[ ( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+1}·er-cos[n+1]( (k/m)^{(1/2)}·t ) ]d[t] ...

... +...

... (-1)·cos( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·int[ ( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+1}·er-sin[n+1]( (k/m)^{(1/2)}·t ) ]d[t]

Ley:

m·d_{tt}^{2}[x] = F·e^{n·(k/m)^{(1/2)}·t}+(-k)·x

x(t) = ...

... sin( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·( n/(n^{2}+1) )·...

... int[ e^{n·(k/m)^{(1/2)}·t}·( cos( (k/m)^{(1/2)}·t )+(1/n)·sin( (k/m)^{(1/2)}·t ) ) ]d[t] ...

... + ...

... (-1)·cos( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·( n/(n^{2}+1) )·...

... int[ e^{n·(k/m)^{(1/2)}·t}·( sin( (k/m)^{(1/2)}·t )+(1/n)·(-1)·cos( (k/m)^{(1/2)}·t ) ) ]d[t]

Ley:

m·d_{tt}^{2}[x] = F·( ln( (k/m)^{(1/2)}·t )·( (k/m)^{(1/2)}·t ) )^{n}+(-k)·x

x(t) = ...

... sin( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·int[ ...

... ( ln( (k/m)^{(1/2)}·t ) )^{n}·( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+1}·er-sin[n+1]( (k/m)^{(1/2)}·t )+...

... sum[p = 1]-[n][ ...

... (-1)^{p}·( n!/(n+(-p))! )·( ln( (k/m)^{(1/2)}·t ) )^{n+(-p)}·( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+(-p)+2}·...

... er-sin[q = 1]-[p][n+(-q)+2]( (k/m)^{(1/2)}·t ) ] ]d[t] ...

... + ...

... (-1)·cos( (k/m)^{(1/2)}·t ) [o(t)o] ...

... (F/k)·int[ ...

... ( ln( (k/m)^{(1/2)}·t ) )^{n}·( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+1}·(-1)·er-cos[n+1]( (k/m)^{(1/2)}·t )+...

... sum[p = 1]-[n][ ...

... (-1)^{p}·( n!/(n+(-p))! )·( ln( (k/m)^{(1/2)}·t ) )^{n+(-p)}·( (k/m)^{(1/2)}·t )^{n+(-p)+2}·...

... (-1)·er-cos[q = 1]-[p][n+(-q)+2]( (k/m)^{(1/2)}·t ) ] ]d[t]

Ley:

En el universo negro no se puede conquistar los Cúmulos de Magallanes,

en no poder ser próximo de diferente territorio geográfico.

En el universo blanco se puede conquistar los Cúmulos del Cano,

en poder ser próximo de diferente territorio geográfico.

Ley:

En el universo negro no se puede conquistar toda la Vía Láctea,

porque es un alzamiento de patria completa.

En el universo blanco no se puede conquistar toda la Vía Cáfea,

porque es un alzamiento de patria completa.

Ley:

La M30 luminosa tiene cuatro dioses hombres y elfos,

glorificada la electricidad,

y cuatro evangelios cada especie,

porque tiene dos cúmulos satélite.

La M30 tenebrosa tiene dos dioses klingon y romulanos,

glorificada la gravedad,

y tres evangelios cada especie, 

porque tiene dos cúmulos satélite.

Ley:

La M31 luminosa tiene dos dioses reptilianos y pleyadenses,

glorificada la electricidad,

y tres evangelios cada especie, 

porque no tiene cúmulos satélite.

La M31 tenebrosa tiene dos dioses azeris-blancos y azeris-negros,

glorificada la gravedad,

y tres evangelios cada especie, 

porque tiene cuatro cúmulos satélite.

Teorema:

lim[x = a][ F(x) [o(x)o] G(x) ] = ( F(a)·G(a) )·a

Demostración:

lim[x = a][ F(x) [o(x)o] G(x) ] = lim[x = a][ int[ f(x)·g(x) ]d[x] ] =

int[ f(a)·g(a) ]d[a] = int[ ( f(a)·g(a) )·d_{1}[a] ]d[1] = ( F(a) [o(1)o] G(a) ) [o(1)o] int[ d_{1}[a] ]d[1]

Teorema:

int[x = 0]-[oo^{(1/n)}][ e^{(-1)·x^{n}} ]d[x] = (1/n!)

Demostración:

lim[x = oo^{(1/n)}][ ( e^{(-1)·x^{n}} [o(x)o] (-1)·( 1 /o(x)o/ n! ) )·d[x] ] = (-1)·(1/oo^{e+(-1)})

lim[x = 0][ ( e^{(-1)·x^{n}} [o(x)o] (-1)·( 1 /o(x)o/ n! ) )·(1/d[x]) ] = (-1)·(1/n!)

Ley:

Los hombres y elfos que me siguen están en los cúmulos de Magallanes.

Los klingon y romulanos que me siguen están en los cúmulos del Cano.

Los que me siguen de las M31,

están todos en los cuatro cúmulos de la M31 tenebrosa.

Anexo:

Los dioses de las galaxias espirales tienen glorificada la gravedad.

Hacen rascacielos de hormigón anulando el peso del hormigón.

Los humanoides en los cúmulos tienen glorificada la electricidad.

Dios ha glorificado la Luz eléctrica a los dioses.

Láser.

Dios ha glorificado la Luz gravitatoria a los humanoides.

Cortador de piedra.

Los reptilianos y pleyadenses son los que lo viven más raro,

porque son de materia oscura en el cúmulo,

siendo luminosos en la galaxia.

Ley: [ del Láser vertical ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = q(t)·( hf·(1/p)+(-1)·A[p] )

x(t) = int[ ( q(t) )^{(1/2)} ]d[t]·( (2/m)·( hf·(1/p)+(-1)·A[p] ) )^{(1/2)}

x(t) = a·(1/2)·t^{2}

0 [< t ==> q(0) [< q(t) 

Ley: [ del cortador de piedra vertical ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·q(t)·( hf·(1/p)+(-1)·A[p] )

x(t) = int[ ( q(t) )^{(1/2)} ]d[t]·i·( (2/m)·( hf·(1/p)+(-1)·A[p] ) )^{(1/2)}

x(t) = a·(1/2)·t^{2}

0 [< t ==> q(0) >] q(t)

Ley: [ del Láser horizontal ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = d_{t}[q(t)]·( h·(1/p)+(-1)·T[p] )

x(t) = ( q(t) )^{[o(t)o] (1/2)}·( (2/m)·( h·(1/p)+(-1)·T[p] ) )^{(1/2)}

x(t) = vt

0 [< t ==> q(0) [< q(t) 

Ley: [ del cortador de piedra horizontal ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·d_{t}[q(t)]·( h·(1/p)+(-1)·T[p] )

x(t) = ( q(t) )^{[o(t)o] (1/2)}·i·( (2/m)·( h·(1/p)+(-1)·T[p] ) )^{(1/2)}

x(t) = vt

0 [< t ==> q(0) >] q(t)

Ley: [ del imán de desguace ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = q(t)·A[p]

x(t) = int[ ( q(t) )^{(1/2)} ]d[t]·( (2/m)·A[p] )^{(1/2)}

x(t) = ( d_{t}[w]/w )^{2}·r·(1/2)·t^{2}

0 [< t ==> q(0) [< q(t) 

Ley: [ de la tuneladora ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·q(t)·A[p]

x(t) = int[ ( q(t) )^{(1/2)} ]d[t]·i·( (2/m)·A[p] )^{(1/2)}

x(t) = ( d_{t}[w]/w )^{2}·r·(1/2)·t^{2}

0 [< t ==> q(0) >] q(t)

Ley:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = d_{t}[q(t)]·T[p]

x(t) = ( q(t) )^{[o(t)o] (1/2)}·( (2/m)·T[p] )^{(1/2)}

x(t) = vt

0 [< t ==> q(0) [< q(t) 

Ley:

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·d_{t}[q(t)]·T[p]

x(t) = ( q(t) )^{[o(t)o] (1/2)}·i·( (2/m)·T[p] )^{(1/2)}

x(t) = vt

0 [< t ==> q(0) >] q(t)

Ley: [ del efecto foto-eléctrico a frecuencia constante ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = hf

x(t) = ( (2/m)·hf )^{(1/2)}·t

Ley: [ del efecto foto-gravitatorio a frecuencia constante ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·hf

x(t) = ( (2/m)·hf )^{(1/2)}·it

Ley: [ del efecto foto-eléctrico a frecuencia variable ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = h·(1/t)

x(t) = ( (2/m)·hf )^{(1/2)}·2t^{(1/2)}

Ley: [ del efecto foto-gravitatorio a frecuencia variable ]

(m/2)·d_{t}[x]^{2} = (-1)·h·(1/t)

x(t) = ( (2/m)·hf )^{(1/2)}·2it^{(1/2)}

Átomo de Bohr:

Ley:

m·( d_{t}[w]/w )·r^{2} = ih

Ley:

m·( d_{t}[w]/w )·r^{2} = (-1)·ih

Ley:

m·d_{t}[w]·r^{2} = ih·( f(w)/d_{w}[f(w)] )

Ley:

m·d_{t}[w]·r^{2} = (-1)·ih·( f(w)/d_{w}[f(w)] )

Ley: [ de Irodov ]

Si d_{t}[x] = ax^{(1/2)} ==>

... d_{tt}^{2}[x] = (1/2)·a^{2}

... d_{t}[x] = (1/2)·a^{2}·t

... x(t) = a^{2}·(1/4)·t^{2}

Ley:

Si d_{t}[x] = u·( x+(-d) ) ==>

... d_{tt}^{2}[x] = u^{2}·( x+(-d) )

... x(t) = re^{ut}+d

Ley:

Si d_{t}[x] = ve^{(-1)·ax} ==>

... d_{tt}^{2}[x] = (-1)·v^{2}·ae^{(-2)·ax}

... x(t) = (1/a)·ln(avt)

... d_{t}[x] = (1/a)·(1/t)

Deducción:

e^{ax}·d_{t}[x] = v

e^{ax}·a·d_{t}[x] = av

e^{ax} = avt

ax = ln(avt)

x(t) = (1/a)·ln(avt)

Ley:

Si d_{t}[x] = (-1)·ve^{ax} ==>

... d_{tt}^{2}[x] = v^{2}·ae^{2ax}

... x(t) = (-1)·(1/a)·ln(avt)

... d_{t}[x] = (-1)·(1/a)·(1/t)

Ley:

Si d_{t}[x] = (h/m)·(1/x) ==>

... d_{tt}^{2}[x] = (-1)·(h/m)^{2}·(1/x)^{3}

... x(t) = ( ( (2h)/m )·t )^{(1/2)}

Ley:

Si d_{t}[x] = v·( 1/cos(ax) ) ==>

... d_{tt}^{2}[x] = v^{2}·a·( 1/cos(ax) )^{3}·(-1)·sin(ax)

... x(t) = (1/a)·arc-sin(avt)

... d_{t}[x] = v·( 1/( 1+(-1)·(avt)^{2} )^{(1/2)} )

Ley:

d_{t}[x] = ux & d_{t}[y] = v·ln(ax)

d_{tt}^{2}[y] = vu

x(t) = (1/a)·e^{ut}

Ley:

d_{t}[x] = v·(ax)^{n} & d_{t}[y] = v·(ax)^{(-n)+1}

d_{tt}^{2}[y] = ((-n)+1)·v^{2}·a

x(t) = (1/a)·( ((-n)+1)·vat )^{( 1/((-n)+1) )}

Ley:

d_{t}[x] = ve^{(-1)·nax} & d_{t}[y] = ve^{nax}

d_{tt}^{2}[y] = v^{2}·na

x(t) = ( 1/(na) )·ln(nvat)

Ley:

d_{t}[x] = v·( 1/cos(ax) ) & d_{t}[y] = v·sin(ax)

d_{tt}^{2}[y] = v^{2}·a

x(t) = (1/a)·arc-sin(vat)

d_{t}[x] = v·( 1/( 1+(-1)·(vat)^{2} )^{(1/2)} )

Ley:

Sea f(ax) = sum[k = 0]-[oo][ a_{k}·(1/k!)·(ax)^{k} ]

d_{t}[x] = v·( 1/( (ax)^{n}·f(ax) ) ) & d_{t}[y] = v·(ax)^{n+1}·er-a_{k}-[n+1](ax)

d_{tt}^{2}[y] = v^{2}·a

x(t) = (1/a)·Anti-pow[n+1]-er-a_{k}-[n+1](vat)

d_{t}[x] = ...

... v·( 1/( ( Anti-pow[n+1]-er-a_{k}-[n+1](vat) )^{n}·f( Anti-pow[n+1]-er-a_{k}-[n+1](vat) ) ) )

d_{tt}^{2}[x] = ...

... (-1)·v^{2}·a·( 1/( (ax)^{n}·f(ax) )^{3} )·( n·(ax)^{n+(-1)}·f(ax)+(ax)^{n}·d_{ax}[ f(ax) ] )

Definición:

ep-[m](x) = sum[k = 0]-[oo][ (k+(-m))·(1/k!)·x^{k} ]

Teorema:

ep-[m](x) = ( x+(-m) )·e^{x}

Demostración:

ep-[m](x) = sum[k = 0]-[oo][ (k+(-m))·(1/k!)·x^{k} ] = ...

... sum[k = 0]-[oo][ (k/k!)·x^{k}+(-m)·(1/k!)·x^{k} ] = ...

... x·sum[k = 1]-[oo][ ( 1/(k+(-1))! )·x^{k+(-1)} ]+(-m)·sum[k = 0]-[oo][ (1/k!)·x^{k} ]

Teorema:

(1/x)^{m}·e^{x} = int[ x^{(-m)+(-1)}·ep-[m](x) ]d[x]

Demostración:

ep-[m](x) = x^{m+1}·d_{x}[ x^{(-m)}·e^{x}] = (-m)·e^{x}+xe^{x}

Teorema:

d_{x}[ ep-[m](x) ] = ep-[m+(-1)](x)

int[ ep-[m](x) ]d[x] = ep-[m+1](x)

Demostración:

int[ ep-[m](x) ]d[x] = int[ xe^{x}+(-m)·e^{x} ]d[x] = ...

... int[ e^{x}+xe^{x}+(-m)·e^{x}+(-1)·e^{x} ]d[x] = ep-[m+1](x)

Teorema:

d_{x...x}^{n}[ y_{n}(x) ] = y_{0}(x)

y_{n}(x) = ep-[n+m](x)

Teorema:

int-[n]-int[ y_{n}(x) ]d[x]...(n)...d[x] = y_{0}(x)

y_{n}(x) = ep-[(-n)+m](x)

Teorema:

Si f(k,m) = (k+(-m))·(1/k!)·x^{k}·( 1/(x+(-m)) )·e^{(-x)} ==> ...

... sum[k = 0]-[oo][ f(k,m) ] = 1

Teorema:

Si f(k,m) = (k+(-m))·(1/k!)·x^{k}·( 1/(x+(-m)) )·e^{(-x)} ==> ...

... sum[k = 0]-[oo][ k·f(k,m) ] = x·( 1+( 1/(x+(-m)) ) )

Teorema:

A_{n} = [ f_{n}: d_{x...x}^{n}[ ep-[n+m](x) ] ---> d_{x...x}^{n+1}[ ep-[(n+1)+m](x) ] ]_{n}

A_{n} está compactificada en [0]_{1}

Teorema:

A_{n} = ...

... [ f_{n}: d_{x...x}^{n}[ (1/n)^{n}·e^{nx} ]^{(1/n)} ...

... ---> ...

... d_{x...x}^{n+1}[ ( 1/(n+1) )^{n+1}·e^{(n+1)·x} ]^{(1/(n+1))} ]_{n}

A_{n} está compactificada en [0]_{1}